Yra mikroskopinės apskritos srovės ( molekulinės srovės). Ši mintis vėliau pasitvirtino, atradus elektroną ir atomo sandarą: šios srovės susidaro elektronams judant aplink branduolį ir, kadangi jos orientuotos taip pat, iš viso jos viduje sudaro lauką. aplink magnetą.

Ant paveikslėlio A plokštumos, kuriose yra elementarios elektros srovės, yra atsitiktinai orientuotos dėl chaotiško šiluminio atomų judėjimo, o medžiaga nepasižymi magnetinėmis savybėmis. Įmagnetintoje būsenoje (pavyzdžiui, veikiant išoriniam magnetinis laukas) (piešinys b) šios plokštumos orientuotos identiškai, o jų veiksmai sumuojami.

Magnetinis pralaidumas.

Terpės reakciją į išorinio magnetinio lauko su indukcija B0 (laukas vakuume) poveikį lemia magnetinis jautrumas μ :

Kur IN— magnetinio lauko indukcija medžiagoje. Magnetinis pralaidumas panašus į dielektrinę konstantą ɛ .

Pagal magnetines savybes medžiagos skirstomos į diamagnetinės medžiagos, paramagnetai Ir ferromagnetai. Diamagnetinėms medžiagoms koeficientas μ , kuri charakterizuoja magnetines savybes aplinka, mažesnė nei vienybė (pavyzdžiui, bismutas μ = 0,999824); paramagnetinėse medžiagose μ > 1 (platinai μ - 1,00036); feromagnetuose μ ≫ 1 (geležis, nikelis, kobaltas).

Diamagnetus atstumia magnetas, prie jo traukia paramagnetines medžiagas. Pagal šias savybes jie gali būti atskirti vienas nuo kito. Daugeliui medžiagų magnetinis pralaidumas yra beveik toks pat kaip vienetas, tačiau feromagnetams jis jį gerokai viršija ir siekia kelias dešimtis tūkstančių vienetų.

Feromagnetai.

Feromagnetai pasižymi stipriausiomis magnetinėmis savybėmis. Magnetiniai laukai, kuriuos sukuria feromagnetai, yra daug stipresni nei išorinis magnetizuojantis laukas. Tiesa, feromagnetų magnetiniai laukai nesusidaro dėl elektronų sukimosi aplink branduolius - orbitos magnetinis momentas, o dėl paties elektrono sukimosi – jo paties magnetinis momentas, vadinamas suktis.

Curie temperatūra ( TSu) yra temperatūra, kurią viršijus feromagnetinės medžiagos praranda savo magnetines savybes. Kiekvienam feromagnetui jis skiriasi. Pavyzdžiui, geležies T s= 753 °C, nikeliui T s= 365 °C, kobaltui T s= 1000 °C. Yra feromagnetinių lydinių, kuriuose T s < 100 °С.

Pirmuosius išsamius feromagnetų magnetinių savybių tyrimus atliko iškilus rusų fizikas A. G. Stoletovas (1839-1896).

Feromagnetai naudojami gana plačiai: kaip nuolatiniai magnetai(elektriniuose matavimo prietaisuose, garsiakalbiuose, telefonuose ir pan.), plienines šerdis transformatoriuose, generatoriuose, elektros varikliuose (magnetiniam laukui sustiprinti ir elektros energijos taupymui). Magnetinės juostos, pagamintos iš feromagnetinių medžiagų, įrašo garsą ir vaizdą magnetofonams ir vaizdo magnetofonams. Informacija įrašoma ant plonų magnetinių plėvelių, skirtų saugojimo įrenginiams elektroniniuose kompiuteriuose.

Magnetai

Visos medžiagos, esančios magnetiniame lauke, yra įmagnetintos (jose atsiranda vidinis magnetinis laukas). Atsižvelgiant į vidinio lauko dydį ir kryptį, medžiagos skirstomos į:

1) diamagnetinės medžiagos,

2) paramagnetai,

3) feromagnetai.

Medžiagos įmagnetinimui būdingas magnetinis pralaidumas,

Magnetinė indukcija materijoje,

Magnetinė indukcija vakuume.

Bet kurį atomą galima apibūdinti magnetiniu momentu .

Srovės stipris grandinėje, - grandinės plotas, - normalus grandinės paviršiaus vektorius.

Atomo mikrosrovę sukuria neigiamų elektronų judėjimas orbitoje ir aplink savo ašį, taip pat teigiamam branduoliui besisukant aplink savo ašį.

1. Diamagnetai.

Kai nėra išorinio lauko, atomuose diamagnetinės medžiagos elektronų ir branduolių srovės kompensuojamos. Bendra atomo mikrosrovė ir jo magnetinis momentas yra lygūs nuliui.

Išoriniame magnetiniame lauke atomuose indukuojamos (indukuojamos) nulinės elementarios srovės. Atomų magnetiniai momentai orientuoti priešinga kryptimi.

Sukuriamas mažas savas laukas, nukreiptas priešingai išoriniam, jį silpninantis.

Diamagnetinėse medžiagose.

Nes< , то для диамагнетиков 1.

2. Paramagnetinės medžiagos

IN paramagnetai atomų mikrosrovės ir jų magnetiniai momentai nėra lygūs nuliui.

Be išorinio lauko šios mikrosrovės išsidėsčiusios chaotiškai.

Išoriniame magnetiniame lauke paramagnetinių atomų mikrosrovės yra nukreiptos išilgai lauko, jį sustiprindamos.

Paramagnetinėje medžiagoje magnetinė indukcija = + šiek tiek viršija .

Paramagnetams 1. Dia- ir paramagnetams galime manyti, kad 1.

1 lentelė. Para- ir diamagnetinių medžiagų magnetinis pralaidumas.

Paramagnetinių medžiagų įmagnetinimas priklauso nuo temperatūros, nes Šiluminis atomų judėjimas neleidžia tinkamai išdėstyti mikrosrovių.

Dauguma gamtoje esančių medžiagų yra paramagnetinės.

Vidinis magnetinis laukas dia- ir paramagnetuose yra nereikšmingas ir sunaikinamas, jei medžiaga pašalinama iš išorinio lauko (atomai grįžta į pradinę būseną, medžiaga išmagnetinama).

3. Feromagnetai

Magnetinis pralaidumas feromagnetai siekia šimtus tūkstančių ir priklauso nuo įmagnetinimo lauko dydžio ( labai magnetinės medžiagos).

Feromagnetai: geležis, plienas, nikelis, kobaltas, jų lydiniai ir junginiai.

Feromagnetuose yra spontaniško įmagnetinimo sritys („domenai“), kuriose visos atominės mikrosrovės yra orientuotos vienodai. Domeno dydis siekia 0,1 mm.

Nesant išorinio lauko, atskirų sričių magnetiniai momentai orientuojami ir kompensuojami atsitiktinai. Išoriniame lauke sritys, kuriose mikrosrovės sustiprina išorinį lauką, padidina savo dydį kaimyninių sąskaita. Gautas magnetinis laukas = + feromagnetuose yra daug stipresnis, palyginti su para- ir diamagnetinėmis medžiagomis.

Domenai, kuriuose yra milijardai atomų, turi inerciją ir greitai negrįžta į pradinę netvarkingą būseną. Todėl, jei feromagnetas pašalinamas iš išorinio lauko, jo paties laukas išlieka ilgą laiką.

Magnetas demagnetizuojasi, kai ilgalaikis saugojimas(laikui bėgant domenai grįžta į chaotišką būseną).

Kitas išmagnetinimo būdas yra šildymas. Kiekvienam feromagnetui yra nustatyta temperatūra (ji vadinama „Curie tašku“), kurioje sunaikinami ryšiai tarp domenų atomų. Šiuo atveju feromagnetas virsta paramagnetu ir įvyksta išmagnetinimas. Pavyzdžiui, geležies Curie taškas yra 770 °C.

Jei aukščiau aprašytuose eksperimentuose vietoj geležinės šerdies imame šerdis iš kitų medžiagų, tuomet galima aptikti ir magnetinio srauto pokytį. Natūraliausia tikėtis, kad labiausiai pastebimą poveikį sukels medžiagos, savo magnetinėmis savybėmis panašios į geležį, t. y. nikelis, kobaltas ir kai kurie magnetiniai lydiniai. Iš tiesų, kai į ritę įdedama iš šių medžiagų pagaminta šerdis, magnetinio srauto padidėjimas pasirodo gana reikšmingas. Kitaip tariant, galime pasakyti, kad jų magnetinis pralaidumas yra didelis; Pavyzdžiui, nikelio vertė gali siekti 50, kobalto – 100. Visos šios medžiagos su didelės vertybės sujungtos į vieną feromagnetinių medžiagų grupę.

Tačiau visos kitos „nemagnetinės“ medžiagos taip pat turi tam tikrą poveikį magnetinis srautas, nors įtaka yra žymiai mažesnė nei feromagnetinių medžiagų. Labai kruopštaus matavimo pagalba galima nustatyti šį pokytį ir nustatyti magnetinį laidumą įvairios medžiagos. Tačiau reikia turėti omenyje, kad aukščiau aprašytame eksperimente mes palyginome magnetinį srautą ritėje, kurios ertmė užpildyta geležimi, su srautu ritėje, kurios viduje yra oras. Kol kalbėjome apie tokias labai magnetines medžiagas kaip geležis, nikelis, kobaltas, tai neturėjo reikšmės, nes oro buvimas labai mažai veikia magnetinį srautą. Tačiau tirdami kitų medžiagų, ypač paties oro, magnetines savybes, žinoma, turime palyginti su ritė, kurios viduje nėra oro (vakuumo). Taigi, norint nustatyti magnetinį pralaidumą, mes imame magnetinių srautų santykį tiriamoje medžiagoje ir vakuume. Kitaip tariant, vakuumo magnetinį pralaidumą imame kaip vieną (jei , tada ).

Matavimai rodo, kad visų medžiagų magnetinis pralaidumas skiriasi nuo vieneto, nors dažniausiai šis skirtumas yra labai mažas. Tačiau ypač įsidėmėtina tai, kad vienų medžiagų magnetinis pralaidumas yra didesnis už vienetą, o kitų – mažesnis už vienetą, t.y., užpildžius ritę vienomis medžiagomis, magnetinis srautas didėja, o užpildant ritę kitomis medžiagomis sumažėja. šis srautas. Pirmoji iš šių medžiagų vadinama paramagnetinėmis (), o antroji - diamagnetinėmis (). Kaip rodo lentelė. 7, paramagnetinių ir diamagnetinių medžiagų pralaidumo skirtumas nuo vienybės yra nedidelis.

Ypač reikia pabrėžti, kad paramagnetiniams ir diamagnetiniams kūnams magnetinis pralaidumas nepriklauso nuo išorinio, įmagnetinančio lauko magnetinės indukcijos, t.y. tai yra pastovi reikšmė, apibūdinanti tam tikrą medžiagą. Kaip matysime § 149, tai netaikoma geležies ir kitų panašių (feromagnetinių) kūnų atveju.

7 lentelė. Kai kurių paramagnetinių ir diamagnetinių medžiagų magnetinis pralaidumas

Paramagnetinės medžiagos		Diamagnetinės medžiagos
Azotas (dujinis)		Vandenilis (dujinis)
Oras (dujinis)
Deguonis (dujinis)
Deguonis (skystas)
Aliuminis
Volframas

Paramagnetinių ir diamagnetinių medžiagų įtaka magnetiniam srautui, kaip ir feromagnetinių medžiagų, paaiškinama tuo, kad ritės apvijoje srovės sukuriamas magnetinis srautas jungiasi su elementariųjų amperų srovių sklindančiu srautu. Paramagnetinės medžiagos padidina ritės magnetinį srautą. Šis srauto padidėjimas, kai ritė užpildoma paramagnetine medžiaga, rodo, kad paramagnetinėse medžiagose, veikiant išoriniam magnetiniam laukui, elementarios srovės yra orientuotos taip, kad jų kryptis sutaptų su apvijos srovės kryptimi (276 pav.). Nedidelis skirtumas nuo vienybės tik rodo, kad paramagnetinių medžiagų atveju šis papildomas magnetinis srautas yra labai mažas, t.y., kad paramagnetinės medžiagos įmagnetinamos labai silpnai.

Magnetinio srauto sumažėjimas užpildant ritę diamagnetine medžiaga reiškia, kad šiuo atveju magnetinis srautas iš elementarių amperų srovių yra nukreiptas priešingai ritės magnetiniam srautui, t.y. diamagnetinėse medžiagose, veikiant išorinei medžiagai. magnetinis laukas, atsiranda elementarios srovės, nukreiptos priešingos apvijų srovėms (277 pav.). Nukrypimų nuo vienybės mažumas šiuo atveju taip pat rodo, kad šių elementariųjų srovių papildomas srautas yra mažas.

Ryžiai. 277. Diamagnetinės medžiagos ritės viduje susilpnina solenoido magnetinį lauką. Elementariosios srovės juose nukreiptos priešingai nei srovė solenoide

Medžiagos magnetinio pralaidumo nustatymas. Jo vaidmuo apibūdinant magnetinį lauką

Jei atliekate eksperimentą su solenoidu, kuris yra prijungtas prie balistinio galvanometro, tada, kai įjungsite srovę solenoide, galite nustatyti magnetinio srauto F vertę, kuri bus proporcinga galvanometro adatos nuokrypiui. Atlikime eksperimentą du kartus ir nustatysime srovę (I) galvanometre, kad būtų vienoda, bet pirmame eksperimente solenoidas bus be šerdies, o antrame eksperimente prieš įjungiant srovę įvesime geležinę šerdį į solenoidą. Nustatyta, kad antrojo eksperimento metu magnetinis srautas yra žymiai didesnis nei pirmame (be šerdies). Kartojant eksperimentą su šerdimis skirtingų storių, paaiškėja, kad didžiausias srautas gaunamas tuo atveju, kai visas solenoidas yra užpildytas geležimi, tai yra, apvija yra sandariai apvyniota aplink geležies šerdį. Galite atlikti eksperimentą su skirtingomis šerdimis. Rezultatas yra toks:

kur $Ф$ yra magnetinis srautas ritėje su šerdimi, $Ф_0$ yra magnetinis srautas ritėje be šerdies. Magnetinio srauto padidėjimas, kai į solenoidą įvedamas šerdis, paaiškinamas tuo, kad prie magnetinio srauto, kuris sukuria srovę solenoido apvijoje, buvo pridėtas magnetinis srautas, sukurtas orientuotų amperų molekulinių srovių rinkinio. Veikiant magnetiniam laukui, molekulinės srovės yra orientuotos, o jų bendras magnetinis momentas nustoja būti lygus nuliui, atsiranda papildomas magnetinis laukas.

Apibrėžimas

Kiekis $\mu $, apibūdinantis terpės magnetines savybes, vadinamas magnetiniu pralaidumu (arba santykiniu magnetiniu pralaidumu).

Tai yra bedimensinė medžiagos charakteristika. Srauto Ф padidėjimas $\mu $ kartų (1) reiškia, kad magnetinė indukcija $\overrightarrow(B)$ šerdyje yra tiek pat kartų didesnė nei vakuume su ta pačia srove solenoide. Todėl galime parašyti, kad:

\[\overrightarrow(B)=\mu (\overrightarrow(B))_0\left(2\right),\]

kur $(\overrightarrow(B))_0$ yra magnetinio lauko indukcija vakuume.

Kartu su magnetine indukcija, kuri yra pagrindinė galios charakteristika laukuose, naudokite tokį pagalbinį vektoriaus dydį kaip magnetinio lauko stiprumą ($\overrightarrow(H)$), kuris susietas su $\overrightarrow(B)$ tokiu ryšiu:

\[\overrightarrow(B)=\mu \overrightarrow(H)\left(3\right).\]

Jei eksperimentui su šerdimi taikoma formulė (3), gauname, kad jei šerdies nėra:

\[(\overrightarrow(B))_0=(\mu )_0\overrightarrow(H_0)\left(4\right),\]

kur $\mu $=1. Jei yra šerdis, gauname:

\[\overrightarrow(B)=\mu (\mu )_0\overrightarrow(H)\left(5\right).\]

Bet kadangi (2) yra patenkintas, paaiškėja, kad:

\[\mu (\mu )_0\overrightarrow(H)=(\mu m)_0\overrightarrow(H_0)\to \overrightarrow(H)=\overrightarrow(H_0)\left(6\right).\]

Mes nustatėme, kad magnetinio lauko stiprumas nepriklauso nuo to, kokia vienalytė medžiaga užpildyta erdvė. Daugumos medžiagų magnetinis pralaidumas yra maždaug vienodas, išskyrus feromagnetus.

Medžiagos magnetinis jautrumas

Paprastai įmagnetinimo vektorius ($\overrightarrow(J)$) yra susietas su intensyvumo vektoriumi kiekviename magneto taške:

\[\overrightarrow(J)=\varkappa \overrightarrow(H)\left(7\right),\]

kur $\varkappa $ yra magnetinis jautrumas, bematis dydis. Neferomagnetinėms medžiagoms ir mažuose laukuose $\varkappa $ nepriklauso nuo stiprumo ir yra skaliarinis dydis. Anizotropinėje terpėje $\varkappa $ yra tenzorius, o $\overrightarrow(J)$ ir $\overrightarrow(H)$ kryptys nesutampa.

Ryšys tarp magnetinio jautrumo ir magnetinio pralaidumo

\[\overrightarrow(H)=\frac(\overrightarrow(B))((\mu )_0)-\overrightarrow(J)\left(8\right).\]

Įmagnetinimo vektoriaus (7) išraišką pakeiskime į (8) ir gaukime:

\[\overrightarrow(H)=\frac(\overrightarrow(B))((\mu )_0)-\overrightarrow(H)\left(9\right).\]

Išreikšdami įtampą, gauname:

\[\overrightarrow(H)=\frac(\overrightarrow(B))((\mu )_0\left(1+\varkappa \right))\to \overrightarrow(B)=(\mu )_0\left( 1+\varkappa \right)\overright arrow(H)\left(10\right).\]

Palyginę (5) ir (10) išraiškas, gauname:

\[\mu =1+\varkappa \left(11\right).\]

Magnetinis jautrumas gali būti teigiamas arba neigiamas. Iš (11) matyti, kad magnetinis pralaidumas gali būti didesnis už vienetą arba mažesnis už jį.

1 pavyzdys

Užduotis: Apskaičiuokite įmagnetinimą R=0,1 m spindulio apskritos ritės, kurios stiprio I=2A srove, centre, jei ji panardinta į skystą deguonį. Skystojo deguonies magnetinis jautrumas yra lygus $\varkappa =3,4\cdot (10)^(-3).$

Kaip pagrindą problemos sprendimui imsime išraišką, atspindinčią magnetinio lauko stiprumo ir įmagnetinimo ryšį:

\[\overrightarrow(J)=\varkappa \overrightarrow(H)\left(1.1\right).\]

Raskime lauką ritės centre su srove, nes šiuo metu turime apskaičiuoti įmagnetinimą.

Pasirinkime elementarią sekciją ant srovę nešančio laidininko (1 pav.), kaip pagrindą sprendžiant problemą, naudojame srovę nešančio ritės elemento stiprumo formulę:

kur $\ \overrightarrow(r)$ yra spindulio vektorius, nubrėžtas nuo dabartinio elemento iki nagrinėjamo taško, $\overrightarrow(dl)$ yra laidininko su srove elementas (kryptis nurodoma srovės kryptimi ), $\vartheta$ yra kampas tarp $ \overrightarrow(dl)$ ir $\overrightarrow(r)$. Remiantis pav. 1 $\vartheta=90()^\circ $, todėl (1.1) bus supaprastintas, be to, laidininko elemento su srove atstumas nuo apskritimo centro (taško, kuriame ieškome magnetinio lauko) yra pastovus ir lygus posūkio spinduliui (R), todėl turime:

Gautas magnetinio lauko stiprumo vektorius nukreiptas išilgai X ašies, jį galima rasti kaip atskirų vektorių $\ \ \overrightarrow(dH),$ sumą, nes visi srovės elementai sukuria magnetinius laukus posūkio centre, nukreiptus išilgai normalus posūkis. Tada pagal superpozicijos principą bendras magnetinio lauko stiprumas gali būti gaunamas pereinant prie integralo:

Pakeitę (1.3) į (1.4), gauname:

Raskime įmagnetinimą, jei intensyvumą (1.5) pakeisime į (1.1), gausime:

Visi vienetai pateikti SI sistemoje, atlikime skaičiavimus:

Atsakymas: $J=3,4\cdot (10)^(-2)\frac(A)(m).$

2 pavyzdys

Užduotis: Apskaičiuokite išoriniame vienodame magnetiniame lauke esančio volframo strypo bendro magnetinio lauko dalį, kurią lemia molekulinės srovės. Volframo magnetinis pralaidumas yra $\mu =1.0176.$

Magnetinio lauko indukcija ($B"$), kuri atspindi molekulines sroves, gali būti rasta taip:

kur $J$ yra įmagnetinimas. Jis susijęs su magnetinio lauko stiprumu pagal išraišką:

kai medžiagos magnetinis jautrumas gali būti nustatytas taip:

\[\varkappa =\mu -1\ \left(2.3\right).\]

Todėl molekulinių srovių magnetinis laukas yra toks:

Bendras strypo laukas apskaičiuojamas pagal formulę:

Norėdami rasti reikiamą ryšį, naudojame išraiškas (2.4) ir (2.5):

\[\frac(B")(B)=\frac((\mu )_0\left(\mu -1\right)H)(\mu (\mu )_0H)=\frac(\mu -1) (\mu).\]

Atlikime skaičiavimus:

\[\frac(B")(B)=\frac(1,0176-1)(1,0176)=0,0173.\]

Atsakymas:$\frac(B")(B)=0,0173.$

Ritės magnetinį lauką lemia srovė ir šio lauko stiprumas bei lauko indukcija. Tie. Lauko indukcija vakuume yra proporcinga srovės dydžiui. Jei tam tikroje aplinkoje ar medžiagoje sukuriamas magnetinis laukas, tai laukas paveikia medžiagą, o ji savo ruožtu tam tikru būdu keičia magnetinį lauką.

Išoriniame magnetiniame lauke esanti medžiaga įmagnetinama ir joje atsiranda papildomas vidinis magnetinis laukas. Tai siejama su elektronų judėjimu atominėje orbitoje, taip pat aplink savo ašį. Elektronų ir atomų branduolių judėjimas gali būti laikomas elementariomis žiedinėmis srovėmis.

Elementariosios žiedinės srovės magnetinėms savybėms būdingas magnetinis momentas.

Nesant išorinio magnetinio lauko, elementarios srovės medžiagos viduje yra orientuotos atsitiktinai (chaotiškai), todėl bendras arba suminis magnetinis momentas yra lygus nuliui, o elementariųjų vidinių srovių magnetinis laukas aplinkinėje erdvėje neaptinkamas.

Išorinio magnetinio lauko įtaka elementarioms materijos srovėms yra ta, kad įkrautų dalelių sukimosi ašių orientacija pasikeičia taip, kad jų magnetiniai momentai būtų nukreipti viena kryptimi. (išorinio magnetinio lauko link). Įvairių medžiagų įmagnetinimo intensyvumas ir pobūdis tame pačiame išoriniame magnetiniame lauke labai skiriasi. Dydis, apibūdinantis terpės savybes ir terpės įtaką magnetinio lauko tankiui, vadinamas absoliučiu magnetinis pralaidumas arba terpės magnetinis pralaidumas (μ Su ) . Tai yra santykis = . Išmatuota [ μ Su ]=Gn/m.

Absoliutus vakuumo magnetinis pralaidumas vadinamas magnetine konstanta μ O =4π 10 -7 H/m.

Vadinamas absoliutaus magnetinio pralaidumo ir magnetinės konstantos santykis santykinis magnetinis pralaidumasμ c /μ 0 =μ. Tie. santykinis magnetinis pralaidumas yra reikšmė, parodanti, kiek kartų absoliutus terpės magnetinis pralaidumas yra didesnis arba mažesnis už absoliučią vakuumo laidumą. μ yra bematis dydis, kuris kinta plačiame diapazone. Ši vertė sudaro pagrindą suskirstyti visas medžiagas ir laikmenas į tris grupes.

Diamagnetai . Šios medžiagos turi μ< 1. К ним относятся - медь, серебро, цинк, ртуть, свинец, сера, хлор, вода и др. Например, у меди μ Cu = 0,999995. Эти вещества слабо взаимодействуют с магнитом.

Paramagnetai . Šios medžiagos turi μ > 1. Tai aliuminis, magnis, alavas, platina, manganas, deguonis, oras ir kt. Oras = 1,0000031. . Šios medžiagos, kaip ir diamagnetinės medžiagos, silpnai sąveikauja su magnetu.

Techniniams skaičiavimams diamagnetinių ir paramagnetinių kūnų μ laikomi lygūs vienybei.

Feromagnetai . Tai ypatinga medžiagų grupė, kuri atlieka didžiulį vaidmenį elektrotechnikoje. Šios medžiagos turi μ >> 1. Tai geležis, plienas, ketus, nikelis, kobaltas, gadolinis ir metalų lydiniai. Šias medžiagas stipriai traukia magnetas. Šioms medžiagoms μ = 600-10 000 Kai kurių lydinių μ pasiekia rekordines vertes iki 100 000 Reikėtų pažymėti, kad feromagnetinių medžiagų μ nėra pastovus ir priklauso nuo magnetinio lauko stiprumo, medžiagos tipo ir temperatūros. .

Didelė µ vertė feromagnetuose paaiškinama tuo, kad juose yra spontaniško įmagnetinimo sritys (domenai), kuriose elementarieji magnetiniai momentai nukreipiami vienodai. Sulenkus jie sudaro bendrus domenų magnetinius momentus.

Jei nėra magnetinio lauko, domenų magnetiniai momentai yra atsitiktinai orientuoti, o bendras kūno ar medžiagos magnetinis momentas yra lygus nuliui. Veikiant išoriniam laukui, domenų magnetiniai momentai yra orientuoti viena kryptimi ir sudaro bendrą kūno magnetinį momentą, nukreiptą ta pačia kryptimi kaip ir išorinis magnetinis laukas.

Tai svarbi savybė praktikoje naudojami ritėse naudojant feromagnetines šerdis, kurios leidžia smarkiai padidinti magnetinę indukciją ir magnetinį srautą esant toms pačioms srovių vertėms ir apsisukimų skaičiui arba, kitaip tariant, koncentruoti magnetinį lauką santykinai mažame apimtis.