Vannak mikroszkopikus körkörös áramok ( molekuláris áramok). Ez az elképzelés később, az elektron és az atom szerkezetének felfedezése után beigazolódott: ezek az áramok az elektronok atommag körüli mozgása által jönnek létre, és mivel azonos orientációjúak, összességében egy mezőt alkotnak az atommag körül. a mágnes körül.

A képen A a síkok, amelyekben az elemi elektromos áramok elhelyezkednek, az atomok kaotikus hőmozgása miatt véletlenszerűen orientáltak, és az anyag nem mutat mágneses tulajdonságokat. Mágneses állapotban (például külső hatás hatására mágneses mező) (rajz b) ezek a síkok azonos orientációjúak, és hatásukat összegzik.

Mágneses permeabilitás.

A közeg reakcióját a B0 indukciós (vákuumtér) külső mágneses tér hatására a mágneses szuszceptibilitás határozza meg. μ :

Ahol BAN BEN— mágneses tér indukciója egy anyagban. A mágneses permeabilitás hasonló a dielektromos állandóhoz ɛ .

Mágneses tulajdonságaik alapján az anyagokat felosztják diamágneses anyagok, paramágnesekÉs ferromágnesek. Diamágneses anyagok esetén az együttható μ , ami jellemzi mágneses tulajdonságok környezet, kevesebb, mint egység (például bizmut μ = 0,999824); paramágneses anyagokban μ > 1 (platina esetén μ - 1,00036); ferromágnesekben μ ≫ 1 (vas, nikkel, kobalt).

A diamágneseket mágnes taszítja, a paramágneses anyagokat vonzza. Ezek alapján megkülönböztethetők egymástól. Sok anyag esetében a mágneses permeabilitás majdnem megegyezik az egységgel, de a ferromágneseknél jóval meghaladja azt, elérve a több tízezer egységet.

Ferromágnesek.

A ferromágnesek mutatják a legerősebb mágneses tulajdonságokat. A ferromágnesek által létrehozott mágneses mezők sokkal erősebbek, mint a külső mágnesező tér. Igaz, a ferromágnesek mágneses tere nem az elektronok atommagok körüli forgása következtében jön létre - orbitális mágneses momentum, és az elektron saját forgása miatt - saját mágneses momentuma, az ún spin.

Curie hőmérséklet ( TVal vel) az a hőmérséklet, amely felett a ferromágneses anyagok elvesztik mágneses tulajdonságaikat. Ez minden ferromágnesnél más. Például a vashoz T s= 753 °C, nikkel esetén T s= 365 °C, kobalt esetében T s= 1000 °C. Vannak ferromágneses ötvözetek, amelyekben T s < 100 °С.

A ferromágnesek mágneses tulajdonságainak első részletes vizsgálatát a kiváló orosz fizikus, A. G. Stoletov (1839-1896) végezte.

A ferromágneseket meglehetősen széles körben használják: mint állandó mágnesek(elektromos mérőműszerekben, hangszórókban, telefonokban stb.), acél magok transzformátorokban, generátorokban, villanymotorokban (a mágneses mező fokozása és az elektromosság megtakarítása érdekében). A ferromágneses anyagokból készült mágnesszalagok hangot és képet rögzítenek magnetofonokhoz és videomagnókhoz. Az információkat vékony mágneses fóliákra rögzítik az elektronikus számítógépek tárolóeszközeihez.

Mágneses

A mágneses térben lévő összes anyag mágnesezett (belső mágneses tér jelenik meg bennük). A belső tér nagyságától és irányától függően az anyagokat a következőkre osztják:

1) diamágneses anyagok,

2) paramágneses anyagok,

3) ferromágnesek.

Egy anyag mágnesezettségét a mágneses permeabilitás jellemzi,

Mágneses indukció az anyagban,

Mágneses indukció vákuumban.

Bármely atom jellemezhető mágneses nyomatékkal .

Az áramerősség az áramkörben, - az áramkör területe, - az áramkör felületének normálvektora.

Az atom mikroáramát a negatív elektronok keringési pályán és saját tengelye körüli mozgása, valamint a pozitív atommag saját tengelye körüli forgása hozza létre.

1. Diamágnesek.

Amikor nincs külső mező, atomokban diamágneses anyagok az elektronok és atommagok áramai kompenzálódnak. Egy atom teljes mikroárama és mágneses momentuma egyenlő nullával.

Külső mágneses térben az atomokban nullától eltérő elemi áramok indukálódnak (indukálódnak). Az atomok mágneses momentumai ellentétes irányúak.

Létrejön egy kis saját mező, amely a külsővel szemben irányul, gyengíti azt.

Diamágneses anyagokban.

Mert< , то для диамагнетиков 1.

2. Paramágnesek

BAN BEN paramágnesek az atomok mikroáramai és mágneses momentumaik nem egyenlők nullával.

Külső mező nélkül ezek a mikroáramok kaotikusan helyezkednek el.

A külső mágneses térben a paramágneses atomok mikroáramai a mező mentén orientálódnak, erősítve azt.

Paramágneses anyagban a mágneses indukció = + valamivel meghaladja a -t.

Paramágneseknél 1. Dia- és paramágneseknél 1-et feltételezhetünk.

1. táblázat Para- és diamágneses anyagok mágneses permeabilitása.

A paramágneses anyagok mágnesezettsége a hőmérséklettől függ, mert Az atomok hőmozgása megakadályozza a mikroáramok rendezett elrendezését.

A természetben a legtöbb anyag paramágneses.

A dia- és paramágnesekben a belső mágneses tér jelentéktelen, és megsemmisül, ha az anyagot eltávolítják a külső térből (az atomok visszatérnek eredeti állapotukba, az anyag demagnetizálódik).

3. Ferromágnesek

Mágneses permeabilitás ferromágnesek eléri a százezreket, és a mágnesező tér nagyságától függ ( erősen mágneses anyagok).

Ferromágnesek: vas, acél, nikkel, kobalt, ötvözeteik és vegyületeik.

A ferromágnesekben vannak spontán mágnesezettségi tartományok ("tartományok"), amelyekben minden atomi mikroáram azonos módon orientálódik. A tartomány mérete eléri a 0,1 mm-t.

Külső tér hiányában az egyes tartományok mágneses momentumai véletlenszerűen orientáltak és kompenzálódnak. Külső térben azok a tartományok, amelyekben a mikroáramok fokozzák a külső mezőt, a szomszédosak rovására növelik méretüket. A keletkező mágneses tér = + a ferromágnesekben sokkal erősebb a para- és diamágneses anyagokhoz képest.

A több milliárd atomot tartalmazó tartományok tehetetlenséggel rendelkeznek, és nem térnek vissza gyorsan eredeti rendezetlen állapotukba. Ezért, ha egy ferromágnest eltávolítanak a külső mezőből, akkor a saját mezője hosszú ideig megmarad.

A mágnes demagnetizálódik, amikor hosszú távú tárolás(idővel a tartományok kaotikus állapotba kerülnek).

A lemágnesezés másik módja a melegítés. Minden ferromágneshez van egy hőmérséklet (ezt „Curie-pontnak” nevezik), amelyen a tartományokban lévő atomok közötti kötések megsemmisülnek. Ebben az esetben a ferromágnes paramágnessé változik, és lemágnesezés következik be. Például a vas Curie-pontja 770°C.

Ha a fent leírt kísérletekben vasmag helyett más anyagból veszünk magot, akkor a mágneses fluxus változása is kimutatható. A legtermészetesebb elvárás, hogy a legszembetűnőbb hatást a vashoz mágneses tulajdonságaikban hasonló anyagok, azaz a nikkel, a kobalt és egyes mágneses ötvözetek okozzák. Valójában, ha ezekből az anyagokból készült magot behelyezzük a tekercsbe, a mágneses fluxus növekedése meglehetősen jelentősnek bizonyul. Más szóval azt mondhatjuk, hogy a mágneses áteresztőképességük nagy; a nikkelnél például elérheti az 50-et, a kobaltnál a 100-at. Mindezek az anyagok nagy értékek ferromágneses anyagok egy csoportjába egyesülve.

Azonban minden más „nem mágneses” anyagnak is van valamilyen hatása mágneses fluxus, bár a hatás lényegesen kisebb, mint a ferromágneses anyagoké. Nagyon alapos mérések segítségével ez a változás kimutatható, és meghatározható a mágneses permeabilitás különféle anyagok. Figyelembe kell azonban venni, hogy a fent leírt kísérletben egy olyan tekercs mágneses fluxusát hasonlítottuk össze, amelynek ürege vassal van megtöltve, egy olyan tekercs fluxusával, amelyben levegő található. Amíg olyan erősen mágneses anyagokról beszéltünk, mint a vas, nikkel, kobalt, ez nem számított, mivel a levegő jelenléte nagyon csekély hatással van a mágneses fluxusra. De amikor más anyagok mágneses tulajdonságait vizsgáljuk, különösen magának a levegőnek, akkor természetesen összehasonlítást kell végeznünk egy tekercssel, amelyben nincs levegő (vákuum). Tehát a mágneses permeabilitáshoz a vizsgált anyagban és a vákuumban lévő mágneses fluxusok arányát vesszük. Más szóval, a vákuum mágneses permeabilitását egynek vesszük (ha , akkor ).

A mérések azt mutatják, hogy minden anyag mágneses permeabilitása különbözik az egységtől, bár a legtöbb esetben ez a különbség nagyon kicsi. De ami különösen figyelemre méltó, az a tény, hogy egyes anyagoknál a mágneses permeabilitás egynél nagyobb, míg másoknál kisebb egynél, azaz a tekercs feltöltése egyes anyagokkal növeli a mágneses fluxust, míg a tekercs feltöltése más anyagokkal csökkenti. ezt a fluxust. Ezen anyagok közül az elsőt paramágnesesnek (), a másodikat diamágnesesnek () nevezik. Ahogy a táblázat mutatja. A 7. ábrán látható, hogy mind a paramágneses, mind a diamágneses anyagok permeabilitása kicsi.

Külön hangsúlyozni kell, hogy paramágneses és diamágneses testeknél a mágneses permeabilitás nem függ egy külső, mágnesező tér mágneses indukciójától, azaz egy adott anyagot jellemző állandó érték. Amint a 149. §-ban látni fogjuk, ez nem vonatkozik a vasra és más hasonló (ferromágneses) testekre.

7. táblázat Mágneses permeabilitás egyes paramágneses és diamágneses anyagoknál

Paramágneses anyagok		Diamágneses anyagok
Nitrogén (gáz halmazállapotú)		Hidrogén (gáz halmazállapotú)
Levegő (gáznemű)
Oxigén (gáz halmazállapotú)
Oxigén (folyékony)
Alumínium
Volfrám

A paramágneses és diamágneses anyagok mágneses fluxusra gyakorolt ​​hatását a ferromágneses anyagokhoz hasonlóan az magyarázza, hogy a tekercs tekercsében az áram által keltett mágneses fluxus csatlakozik az elemi amperáramokból kiinduló fluxushoz. A paramágneses anyagok növelik a tekercs mágneses fluxusát. Ez a fluxusnövekedés, amikor a tekercs meg van töltve paramágneses anyaggal, azt jelzi, hogy a paramágneses anyagokban külső mágneses tér hatására az elemi áramok úgy vannak orientálva, hogy irányuk egybeessen a tekercsáram irányával (276. ábra). Az egységtől való csekély eltérés csak azt jelzi, hogy paramágneses anyagoknál ez a járulékos mágneses fluxus nagyon kicsi, vagyis a paramágneses anyagok nagyon gyengén mágneseződnek.

A mágneses fluxus csökkenése a tekercs diamágneses anyaggal való feltöltésekor azt jelenti, hogy ebben az esetben az elemi amperáramokból származó mágneses fluxus a tekercs mágneses fluxusával ellentétes irányban irányul, azaz a diamágneses anyagokban külső hatás hatására. mágneses tér, elemi áramok keletkeznek, amelyek a tekercsáramokkal ellentétes irányban irányulnak (277. ábra). Az egységtől való eltérések kicsinysége ebben az esetben is azt jelzi, hogy ezen elemi áramok járulékos áramlása kicsi.

Rizs. 277. A tekercs belsejében lévő diamágneses anyagok gyengítik a szolenoid mágneses terét. A bennük lévő elemi áramok a mágnesszelepben lévő árammal ellentétes irányúak

Anyag mágneses permeabilitásának meghatározása. Szerepe a mágneses tér leírásában

Ha kísérletet végez egy ballisztikus galvanométerhez csatlakoztatott mágnesszeleppel, akkor amikor a mágnesszelepben lévő áram be van kapcsolva, meghatározhatja az F mágneses fluxus értékét, amely arányos a galvanométer tűjének eltérítésével. Végezzük el a kísérletet kétszer, és állítsuk be az áramerősséget (I) a galvanométerben azonosra, de az első kísérletben a mágnesszelep mag nélküli lesz, a második kísérletben pedig az áram bekapcsolása előtt bevezetjük egy vasmagot a mágnesszelepbe. Kiderült, hogy a második kísérletben a mágneses fluxus lényegesen nagyobb, mint az elsőben (mag nélkül). A kísérlet magokkal történő megismétlésekor különböző vastagságok, kiderül, hogy a maximális áramlást abban az esetben érjük el, ha a teljes mágnesszelep vassal van feltöltve, vagyis a tekercs szorosan a vasmag köré van tekercselve. Kísérletet végezhet különböző magokkal. Az eredmény a következő:

ahol $Ф$ a mágneses fluxus egy magos tekercsben, $Ф_0$ a mágneses fluxus egy mag nélküli tekercsben. A mágneses fluxus növekedése, amikor egy magot vezetnek a szolenoidba, azzal magyarázható, hogy a mágneses fluxushoz, amely az áramot létrehozza a szolenoid tekercsében, egy orientált amperes molekulaáramok halmaza által létrehozott mágneses fluxust adták hozzá. Mágneses tér hatására a molekuláris áramok orientálódnak, és teljes mágneses momentumuk megszűnik nullával egyenlő lenni, és további mágneses mező keletkezik.

Meghatározás

A közeg mágneses tulajdonságait jellemző $\mu $ mennyiséget mágneses permeabilitásnak (vagy relatív mágneses permeabilitásnak) nevezzük.

Ez egy anyag dimenzió nélküli jellemzője. A Ф fluxus $\mu $-szoros (1) növekedése azt jelenti, hogy a mágneses indukció $\overrightarrow(B)$ a magban ugyanannyiszor nagyobb, mint vákuumban, azonos áram mellett a mágnesszelepben. Ezért ezt írhatjuk:

\[\overrightarrow(B)=\mu (\overrightarrow(B))_0\left(2\right),\]

ahol $(\overrightarrow(B))_0$ a mágneses tér indukciója vákuumban.

A mágneses indukcióval együtt, ami a fő teljesítmény jellemző mezőkben használjon ilyen segédvektormennyiséget mágneses térerősségként ($\overrightarrow(H)$), amely a következő összefüggéssel kapcsolódik a $\overrightarrow(B)$-hoz:

\[\overrightarrow(B)=\mu \overrightarrow(H)\left(3\right).\]

Ha a (3) képletet alkalmazzuk a maggal végzett kísérletre, akkor azt kapjuk, hogy mag hiányában:

\[(\overrightarrow(B))_0=(\mu )_0\overrightarrow(H_0)\left(4\right),\]

ahol $\mu $=1. Ha van mag, a következőket kapjuk:

\[\overrightarrow(B)=\mu (\mu )_0\overrightarrow(H)\left(5\right).\]

De mivel a (2) teljesül, kiderül, hogy:

\[\mu (\mu )_0\overrightarrow(H)=(\mu m)_0\overrightarrow(H_0)\to \overrightarrow(H)=\overrightarrow(H_0)\left(6\right).\]

Megállapítottuk, hogy a mágneses térerősség nem függ attól, hogy a tér milyen homogén anyaggal van kitöltve. A legtöbb anyag mágneses permeabilitása körülbelül egységnyi, kivéve a ferromágneseket.

Egy anyag mágneses érzékenysége

Általában a mágnesezési vektor ($\overrightarrow(J)$) az intenzitásvektorhoz van társítva a mágnes minden pontjában:

\[\overrightarrow(J)=\varkappa \overrightarrow(H)\left(7\right),\]

ahol $\varkappa $ mágneses szuszceptibilitás, dimenzió nélküli mennyiség. Nem ferromágneses anyagoknál és kis mezőkben a $\varkappa $ nem függ az erősségtől, és skaláris mennyiség. Anizotróp közegben a $\varkappa $ egy tenzor, és a $\overrightarrow(J)$ és a $\overrightarrow(H)$ irányok nem esnek egybe.

A mágneses szuszceptibilitás és a mágneses permeabilitás kapcsolata

\[\overrightarrow(H)=\frac(\overrightarrow(B))((\mu )_0)-\overrightarrow(J)\left(8\right).\]

Helyettesítsük be a (7) mágnesezési vektor kifejezését (8)-ra, és kapjuk:

\[\overrightarrow(H)=\frac(\overrightarrow(B))((\mu )_0)-\overrightarrow(H)\left(9\right).\]

A feszültséget kifejezve azt kapjuk, hogy:

\[\overrightarrow(H)=\frac(\overrightarrow(B))((\mu )_0\left(1+\varkappa \right))\to \overrightarrow(B)=(\mu )_0\left( 1+\varkappa \jobbra)\overrightarrow(H)\left(10\right).\]

Az (5) és (10) kifejezések összehasonlításával a következőket kapjuk:

\[\mu =1+\varkappa \left(11\right).\]

A mágneses érzékenység lehet pozitív vagy negatív. A (11)-ből az következik, hogy a mágneses permeabilitás lehet egységnél nagyobb vagy kisebb is.

1. példa

Feladat: Számítsa ki a mágnesezettséget egy R=0,1 m sugarú körtekercs közepén I=2A erősségű árammal, ha az folyékony oxigénbe merül! A folyékony oxigén mágneses szuszceptibilitása egyenlő: $\varkappa =3,4\cdot (10)^(-3).$

A probléma megoldásának alapjául egy olyan kifejezést veszünk, amely tükrözi a mágneses térerősség és a mágnesezettség kapcsolatát:

\[\overrightarrow(J)=\varkappa \overrightarrow(H)\left(1.1\right).\]

Keressük meg a tekercs közepén az áramerősségű mezőt, mivel ezen a ponton kell kiszámolnunk a mágnesezettséget.

Válasszunk ki egy elemi szakaszt az áramvezetőn (1. ábra), a probléma megoldásának alapjául az áramvezető tekercselem erősségének képletét használjuk:

ahol $\ \overrightarrow(r)$ az aktuális elemtől a vizsgált pontig húzott sugárvektor, a $\overrightarrow(dl)$ pedig az árammal rendelkező vezető eleme (az irányt az áram iránya határozza meg ), a $\vartheta$ a $ \overrightarrow(dl)$ és a $\overrightarrow(r)$ közötti szög. ábra alapján. 1 $\vartheta=90()^\circ $, ezért az (1.1) egyszerűsödik, emellett az árammal működő vezetőelem távolsága a kör középpontjától (az a pont, ahol a mágneses teret keressük) állandó és egyenlő a fordulat sugarával (R), ezért van:

Az így kapott mágneses térerősség vektor az X tengely mentén irányul, az egyes vektorok $\ \ \overrightarrow(dH),$ összegeként található meg, mivel minden áramelem mágneses mezőt hoz létre a fordulat közepén, a kör mentén irányítva. normális a kanyarban. Ezután a szuperpozíció elve szerint a teljes mágneses térerősséget az integrálra való átadással kaphatjuk meg:

Ha az (1.3)-at (1.4) behelyettesítjük, a következőt kapjuk:

Keressük meg a mágnesezettséget, ha az intenzitást (1.5)-ből (1.1)-be helyettesítjük, kapjuk:

Minden mértékegység az SI rendszerben van megadva, végezzük el a számításokat:

Válasz: $J=3,4\cdot (10)^(-2)\frac(A)(m).$

2. példa

Feladat: Számítsa ki a külső egyenletes mágneses térben lévő volfrámrúd teljes mágneses mezőjének molekulaáramok által meghatározott hányadát! A wolfram mágneses permeabilitása $\mu =1.0176.$

A mágneses tér indukciója ($B"$), amely a molekuláris áramokat magyarázza, a következőképpen található meg:

ahol $J$ a mágnesezettség. A mágneses térerősséghez a következő kifejezéssel kapcsolódik:

ahol egy anyag mágneses szuszceptibilitása a következőképpen határozható meg:

\[\varkappa =\mu -1\ \left(2.3\right).\]

Ezért a molekuláris áramok mágneses terét a következőképpen találjuk:

A rúd teljes mezőjét a következő képlet szerint számítják ki:

A (2.4) és (2.5) kifejezéseket használjuk a szükséges kapcsolat megtalálásához:

\[\frac(B")(B)=\frac((\mu )_0\left(\mu -1\right)H)(\mu (\mu )_0H)=\frac(\mu -1) (\mu).\]

Végezzük el a számításokat:

\[\frac(B")(B)=\frac(1,0176-1)(1,0176)=0,0173.\]

Válasz:$\frac(B")(B)=0,0173.$

A tekercs mágneses terét az áramerősség és a mező erőssége, valamint a térindukció határozza meg. Azok. A térindukció vákuumban arányos az áram nagyságával. Ha egy bizonyos környezetben vagy anyagban mágneses tér jön létre, akkor a mező hatással van az anyagra, és az viszont bizonyos módon megváltoztatja a mágneses teret.

Egy külső mágneses térben elhelyezkedő anyagot mágneseznek, és egy további belső mágneses tér jelenik meg benne. Összefügg az elektronok mozgásával az atomon belüli pályákon, valamint a saját tengelyük körül. Az elektronok és az atommagok mozgása elemi köráramnak tekinthető.

Az elemi köráram mágneses tulajdonságait a mágneses momentum jellemzi.

Külső mágneses tér hiányában az anyagon belüli elemi áramok véletlenszerűen (kaotikusan) orientálódnak, ezért a teljes vagy a teljes mágneses momentum nulla, és az elemi belső áramok mágneses tere nem érzékelhető a környező térben.

A külső mágneses tér hatása az anyag elemi áramaira az, hogy a töltött részecskék forgástengelyeinek iránya megváltozik, így mágneses momentumaik egy irányba irányulnak. (a külső mágneses tér felé). A különböző anyagok mágnesezettségének intenzitása és jellege ugyanabban a külső mágneses térben jelentősen eltér egymástól. Abszolútnak nevezzük azt a mennyiséget, amely a közeg tulajdonságait és a közeg mágneses térsűrűségre gyakorolt ​​hatását jellemzi mágneses permeabilitás vagy a közeg mágneses permeabilitása (μ Val vel ) . Ez az = reláció. Mért [ μ Val vel ]=Gn/m.

A vákuum abszolút mágneses permeabilitását mágneses állandónak nevezzük μ O =4π 10 -7 H/m.

Az abszolút mágneses permeabilitás és a mágneses állandó arányát ún relatív mágneses permeabilitásμ c /μ 0 =μ. Azok. A relatív mágneses permeabilitás egy olyan érték, amely megmutatja, hogy a közeg abszolút mágneses permeabilitása hányszorosa nagyobb vagy kisebb, mint a vákuum abszolút permeabilitása. μ egy dimenzió nélküli mennyiség, amely széles tartományban változik. Ez az érték képezi az alapja annak, hogy minden anyagot és médiát három csoportra osztunk.

Diamágnesek . Ezek az anyagok μ< 1. К ним относятся - медь, серебро, цинк, ртуть, свинец, сера, хлор, вода и др. Например, у меди μ Cu = 0,999995. Эти вещества слабо взаимодействуют с магнитом.

Paramágnesek . Ezek az anyagok μ > 1. Ide tartozik az alumínium, magnézium, ón, platina, mangán, oxigén, levegő stb. Levegő = 1,0000031. . Ezek az anyagok a diamágneses anyagokhoz hasonlóan gyengén kölcsönhatásba lépnek a mágnessel.

A műszaki számításokhoz a diamágneses és paramágneses testek μ-ét egységnyinek tekintjük.

Ferromágnesek . Ez az anyagok egy speciális csoportja, amely óriási szerepet játszik az elektrotechnikában. Ezek az anyagok μ >> 1. Ide tartozik a vas, acél, öntöttvas, nikkel, kobalt, gadolínium és fémötvözetek. Ezeket az anyagokat erősen vonzza a mágnes. Ezeknél az anyagoknál μ = 600-10 000. Egyes ötvözetek esetében a μ eléri a 100 000-es rekordértékeket. Meg kell jegyezni, hogy a ferromágneses anyagok μ értéke nem állandó, és a mágneses térerősségtől, az anyag típusától és a hőmérséklettől függ. .

A ferromágnesekben a µ nagy értékét az magyarázza, hogy spontán mágnesezettségű régiókat (tartományokat) tartalmaznak, amelyeken belül az elemi mágneses momentumok ugyanúgy irányulnak. Összecsukva a tartományok közös mágneses momentumait alkotják.

Mágneses tér hiányában a tartományok mágneses momentumai véletlenszerűen orientáltak, és a test vagy anyag teljes mágneses momentuma nulla. Külső tér hatására a tartományok mágneses momentumai egy irányba orientálódnak, és a test közös mágneses momentumát alkotják, amely a külső mágneses térrel azonos irányba irányul.

Ez fontos jellemzője A gyakorlatban ferromágneses magok tekercsekben történő felhasználásával használják, ami lehetővé teszi a mágneses indukció és a mágneses fluxus élesen növelését azonos áramértékek és fordulatszám mellett, vagy más szóval a mágneses mező koncentrálását egy viszonylag kicsire. hangerő.