നക്ഷത്ര വാർത്ത
നിരന്തരമായ ത്വരണം ഉള്ള റക്റ്റിലീനിയർ ചലനം. പാഠ വിഷയം: “ത്വരണം. നിരന്തരമായ ത്വരണം ഉള്ള റക്റ്റിലീനിയർ ചലനം"
തിരഞ്ഞെടുത്ത കോർഡിനേറ്റ് സിസ്റ്റവുമായി ബന്ധപ്പെട്ട ബോഡികളുടെ സ്ഥാനം സാധാരണയായി സമയത്തെ ആശ്രയിച്ച് ഒരു റേഡിയസ് വെക്റ്ററാണ്. അപ്പോൾ ഏത് സമയത്തും ബഹിരാകാശത്ത് ശരീരത്തിൻ്റെ സ്ഥാനം ഫോർമുല ഉപയോഗിച്ച് കണ്ടെത്താനാകും:
.
(ഇതാണ് മെക്കാനിക്സിൻ്റെ പ്രധാന ദൗത്യമെന്ന് ഓർക്കുക.)
പലരുടെയും ഇടയിൽ വിവിധ തരംഏറ്റവും ലളിതമായ ചലനം ഒരേപോലെ- സ്ഥിരമായ വേഗതയിൽ ചലനം (പൂജ്യം ത്വരണം), വേഗത വെക്റ്റർ () മാറ്റമില്ലാതെ തുടരണം. വ്യക്തമായും, അത്തരമൊരു ചലനം നേർരേഖയിൽ മാത്രമേ ഉണ്ടാകൂ. കൃത്യമായി എപ്പോൾ ഏകീകൃത ചലനംസൂത്രവാക്യം ഉപയോഗിച്ചാണ് ചലനം കണക്കാക്കുന്നത്:
ചിലപ്പോൾ ഒരു ശരീരം വളഞ്ഞ പാതയിലൂടെ നീങ്ങുന്നു, അതിനാൽ വേഗത മൊഡ്യൂൾ സ്ഥിരമായി നിലനിൽക്കും () (അത്തരം ചലനത്തെ യൂണിഫോം എന്ന് വിളിക്കാൻ കഴിയില്ല, ഫോർമുല അതിൽ പ്രയോഗിക്കാൻ കഴിയില്ല). ഈ സാഹചര്യത്തിൽ ദൂരം സഞ്ചരിച്ചുഒരു ലളിതമായ ഫോർമുല ഉപയോഗിച്ച് കണക്കാക്കാം:
അത്തരമൊരു പ്രസ്ഥാനത്തിൻ്റെ ഉദാഹരണമാണ് സ്ഥിരമായ കേവല വേഗതയുള്ള ഒരു സർക്കിളിലെ ചലനം.
കൂടുതൽ ബുദ്ധിമുട്ടാണ് ഒരേപോലെ ത്വരിതപ്പെടുത്തിയ ചലനം- കൂടെ ചലനം നിരന്തരമായ ത്വരണം(). അത്തരമൊരു ചലനത്തിന്, രണ്ട് ചലനാത്മക സൂത്രവാക്യങ്ങൾ സാധുവാണ്:
അതിൽ രണ്ടെണ്ണം നിങ്ങൾക്ക് ലഭിക്കും അധിക ഫോർമുലകൾ, ഇത് പലപ്പോഴും പ്രശ്നങ്ങൾ പരിഹരിക്കുന്നതിന് ഉപയോഗപ്രദമാകും:
;
ഒരേപോലെ ത്വരിതപ്പെടുത്തിയ ചലനം നേർരേഖയിലായിരിക്കണമെന്നില്ല. അത് മാത്രം മതി വെക്റ്റർത്വരണം സ്ഥിരമായി തുടർന്നു. ഒരേപോലെ ത്വരിതപ്പെടുത്തിയ, എന്നാൽ എല്ലായ്പ്പോഴും റെക്റ്റിലീനിയർ ചലനത്തിൻ്റെ ഒരു ഉദാഹരണം ത്വരണം ഉള്ള ചലനമാണ്. സ്വതന്ത്ര വീഴ്ച (ജി= 9.81 m/s 2), ലംബമായി താഴേക്ക് നയിക്കപ്പെടുന്നു.
കൂടുതൽ സങ്കീർണ്ണമായ ഒരു ചലനം സ്കൂൾ ഫിസിക്സ് കോഴ്സിൽ നിന്ന് പരിചിതമാണ് - ഹാർമോണിക് വൈബ്രേഷനുകൾഫോർമുലകൾ സാധുതയില്ലാത്ത ഒരു പെൻഡുലം.
ചെയ്തത് സ്ഥിരമായ കേവല വേഗതയുള്ള ഒരു വൃത്തത്തിലുള്ള ശരീരത്തിൻ്റെ ചലനംഅത് വിളിക്കപ്പെടുന്നവയുമായി നീങ്ങുന്നു സാധാരണ (കേന്ദ്രാഭിമുഖം) ത്വരണം
വൃത്തത്തിൻ്റെ മധ്യഭാഗത്തേക്ക് നയിക്കുകയും ചലന വേഗതയ്ക്ക് ലംബമായി പ്രവർത്തിക്കുകയും ചെയ്യുന്നു.
വ്യത്യസ്ത വേഗതയുള്ള ഒരു വളഞ്ഞ പാതയിലൂടെയുള്ള ചലനത്തിൻ്റെ പൊതുവായ സാഹചര്യത്തിൽ, ഒരു ശരീരത്തിൻ്റെ ത്വരണം രണ്ട് പരസ്പര ലംബ ഘടകങ്ങളായി വിഘടിപ്പിക്കുകയും ടാൻജെൻഷ്യൽ (ടാൻജെൻ്റ്), സാധാരണ (ലംബം, സെൻട്രിപെറ്റൽ) ത്വരണം എന്നിവയുടെ ആകെത്തുകയായി പ്രതിനിധീകരിക്കുകയും ചെയ്യാം:
,
വേഗത വെക്‌ടറിൻ്റെ യൂണിറ്റ് വെക്‌ടറും പാതയിലേക്ക് സാധാരണ യൂണിറ്റ് യൂണിറ്റും എവിടെയാണ്; ആർ- പാതയുടെ വക്രതയുടെ ആരം.
ശരീരങ്ങളുടെ ചലനം എല്ലായ്പ്പോഴും ചില റഫറൻസ് സിസ്റ്റവുമായി (FR) ബന്ധപ്പെട്ടിരിക്കുന്നു. പ്രശ്നങ്ങൾ പരിഹരിക്കുമ്പോൾ, ഏറ്റവും സൗകര്യപ്രദമായ SO തിരഞ്ഞെടുക്കേണ്ടത് ആവശ്യമാണ്. ക്രമാനുഗതമായി ചലിക്കുന്ന CO-കൾക്കുള്ള ഫോർമുല ഇതാണ്
ഒരു CO യിൽ നിന്ന് മറ്റൊന്നിലേക്ക് എളുപ്പത്തിൽ നീങ്ങാൻ നിങ്ങളെ അനുവദിക്കുന്നു. ഫോർമുലയിൽ - ഒരു CO യുമായി ബന്ധപ്പെട്ട ശരീരത്തിൻ്റെ വേഗത; - രണ്ടാമത്തെ റഫറൻസ് പോയിൻ്റുമായി ബന്ധപ്പെട്ട ശരീര വേഗത; - ആദ്യത്തേതിനെ അപേക്ഷിച്ച് രണ്ടാമത്തെ CO യുടെ വേഗത.
സ്വയം പരിശോധനാ ചോദ്യങ്ങളും ചുമതലകളും
1) ഒരു മെറ്റീരിയൽ പോയിൻ്റിൻ്റെ മാതൃക: അതിൻ്റെ സാരാംശവും അർത്ഥവും എന്താണ്?
2) യൂണിഫോമിൻ്റെ നിർവചനം രൂപപ്പെടുത്തുക, ഒരേപോലെ ത്വരിതപ്പെടുത്തിയ ചലനം.
3) അടിസ്ഥാന ചലനാത്മക അളവുകളുടെ നിർവചനങ്ങൾ രൂപപ്പെടുത്തുക (റേഡിയസ് വെക്റ്റർ, സ്ഥാനചലനം, വേഗത, ആക്സിലറേഷൻ, ടാൻജൻഷ്യൽ, നോർമൽ ആക്സിലറേഷൻ).
4) ഒരേപോലെ ത്വരിതപ്പെടുത്തിയ ചലനത്തിൻ്റെ ഗതിവിഗതികൾക്കുള്ള സൂത്രവാക്യങ്ങൾ എഴുതുക.
5) ഗലീലിയോയുടെ ആപേക്ഷികതാ തത്വം രൂപപ്പെടുത്തുക.
2.1.1. നേർരേഖ ചലനം
പ്രശ്നം 22.(1) ഒരു കാർ റോഡിൻ്റെ നേരായ ഭാഗത്തിലൂടെ 90 എന്ന സ്ഥിരമായ വേഗതയിൽ നീങ്ങുന്നു. 3.3 മിനിറ്റിനുള്ളിൽ കാറിൻ്റെ സ്ഥാനചലനവും അതേ നിമിഷത്തിൽ തന്നെ അതിൻ്റെ സ്ഥാനവും കണ്ടെത്തുക, പ്രാരംഭ നിമിഷത്തിൽ കാർ കോർഡിനേറ്റ് 12.23 കിലോമീറ്ററും അച്ചുതണ്ടും ഉള്ള ഒരു ബിന്ദുവിലായിരുന്നുവെങ്കിൽ കാളസംവിധാനം 1) കാറിൻ്റെ ചലനത്തിനൊപ്പം; 2) കാറിൻ്റെ ചലനത്തിനെതിരെ.
പ്രശ്നം 23.(1) ഒരു സൈക്ലിസ്റ്റ് 8.5 മിനിറ്റ് നേരം 12 വേഗതയിൽ വടക്കോട്ട് ഒരു നാട്ടുവഴിയിലൂടെ നീങ്ങുന്നു, തുടർന്ന് അയാൾ കവലയിൽ നിന്ന് വലത്തേക്ക് തിരിഞ്ഞ് മറ്റൊരു 4.5 കിലോമീറ്റർ സഞ്ചരിക്കുന്നു. സൈക്ലിസ്റ്റിൻ്റെ ചലന സമയത്ത് അവൻ്റെ സ്ഥാനചലനം കണ്ടെത്തുക.
പ്രശ്നം 24.(1) ഒരു സ്കേറ്റർ 2.6 ത്വരണം ഉള്ള നേർരേഖയിൽ നീങ്ങുന്നു, 5.3 സെക്കൻഡിൽ അവൻ്റെ വേഗത 18 ആയി വർദ്ധിക്കുന്നു. സ്കേറ്ററിൻ്റെ പ്രാരംഭ വേഗത കണ്ടെത്തുക. ഈ സമയത്ത് അത്‌ലറ്റ് എത്ര ദൂരം ഓടും?
പ്രശ്നം 25.(1) കാർ ഒരു നേർരേഖയിൽ നീങ്ങുന്നു, 2.3 ആക്സിലറേഷനോടെ 40 എന്ന സ്പീഡ് ലിമിറ്റ് ചിഹ്നത്തിന് മുന്നിൽ വേഗത കുറയ്ക്കുന്നു, ബ്രേക്ക് ചെയ്യുന്നതിന് മുമ്പ് കാറിൻ്റെ വേഗത 70 ആയിരുന്നെങ്കിൽ ഈ ചലനം എത്രത്തോളം നീണ്ടുനിന്നു? ചിഹ്നത്തിൽ നിന്ന് എത്ര അകലത്തിലാണ് ഡ്രൈവർ ബ്രേക്ക് ചെയ്യാൻ തുടങ്ങിയത്?
പ്രശ്നം 26.(1) 1200 മീറ്റർ യാത്രയിൽ ട്രെയിനിൻ്റെ വേഗത 10 മുതൽ 20 വരെ വർധിച്ചാൽ ഏത് ത്വരിതഗതിയിലാണ് ട്രെയിൻ നീങ്ങുന്നത്? ഈ യാത്രയിൽ ട്രെയിൻ എത്ര സമയമെടുത്തു?
പ്രശ്നം 27.(1) ലംബമായി മുകളിലേക്ക് വലിച്ചെറിയപ്പെട്ട ഒരു ശരീരം 3 സെക്കൻഡിന് ശേഷം നിലത്തേക്ക് മടങ്ങുന്നു. ശരീരത്തിൻ്റെ പ്രാരംഭ വേഗത എന്തായിരുന്നു? അതിൻ്റെ പരമാവധി ഉയരം എത്രയാണ്?
പ്രശ്നം 28.(2) വിശ്രമാവസ്ഥയിൽ നിന്ന് ലംബമായി മുകളിലേക്ക് 2.7 മീ/സെ 2 ത്വരിതഗതിയിൽ ഭൂമിയുടെ ഉപരിതലത്തിൽ നിന്ന് ഒരു കയറിൽ ഒരു ശരീരം ഉയർത്തുന്നു. 5.8 സെക്കൻഡിനുശേഷം കയർ പൊട്ടി. കയർ പൊട്ടി മൃതദേഹം നിലത്ത് എത്താൻ എത്ര സമയമെടുത്തു? വായു പ്രതിരോധം അവഗണിക്കുക.
പ്രശ്നം 29.(2) ശരീരം 2.4 ത്വരിതഗതിയിൽ ഒരു പ്രാരംഭ വേഗതയില്ലാതെ നീങ്ങാൻ തുടങ്ങുന്നു. ചലനത്തിൻ്റെ ആരംഭം മുതൽ ആദ്യത്തെ 16 സെക്കൻഡിൽ ശരീരം സഞ്ചരിച്ച പാതയും അടുത്ത 16 സെക്കൻഡിനുള്ളിൽ സഞ്ചരിച്ച പാതയും നിർണ്ണയിക്കുക. ഈ 32 സെക്കൻഡിൽ ശരീരം എത്ര ശരാശരി വേഗതയിലാണ് നീങ്ങിയത്?
2.1.2. ഒരു വിമാനത്തിൽ ഒരേപോലെ ത്വരിതപ്പെടുത്തിയ ചലനം
പ്രശ്നം 30.(1) ഒരു ബാസ്‌ക്കറ്റ്‌ബോൾ കളിക്കാരൻ തിരശ്ചീനമായി 63° കോണിൽ 8.5 വേഗതയിൽ ഒരു പന്ത് വളയത്തിലേക്ക് എറിയുന്നു. 0.93 സെക്കൻ്റിൽ പന്ത് എത്തിയാൽ ഏത് വേഗതയിലാണ് പന്ത് വളയത്തിൽ തട്ടിയത്?
പ്രശ്നം 31.(1) ഒരു ബാസ്കറ്റ്ബോൾ കളിക്കാരൻ പന്ത് വളയത്തിലേക്ക് എറിയുന്നു. ത്രോയുടെ നിമിഷത്തിൽ, പന്ത് 2.05 മീറ്റർ ഉയരത്തിലാണ്, 0.88 സെക്കൻഡിനുശേഷം അത് 3.05 മീറ്റർ ഉയരത്തിൽ സ്ഥിതി ചെയ്യുന്ന വളയത്തിലേക്ക് വീഴുന്നു. വളയത്തിൽ നിന്ന് എത്ര ദൂരത്തിൽ നിന്നാണ് (തിരശ്ചീനമായി) പന്ത് എറിയുന്നത്? ചക്രവാളത്തിലേക്ക് 56 o കോണിൽ എറിയപ്പെട്ടു?
പ്രശ്നം 32.(2) പന്ത് 13 വേഗതയിൽ തിരശ്ചീനമായി എറിയുന്നു, കുറച്ച് സമയത്തിന് ശേഷം അതിൻ്റെ വേഗത 18 ന് തുല്യമായി മാറുന്നു. ഈ സമയത്ത് പന്തിൻ്റെ ചലനം കണ്ടെത്തുക. വായു പ്രതിരോധം അവഗണിക്കുക.
പ്രശ്നം 33.(2) ഒരു ശരീരം ചക്രവാളത്തിലേക്ക് ഒരു നിശ്ചിത കോണിൽ 17 m/s പ്രാരംഭ വേഗതയിൽ എറിയപ്പെടുന്നു. ശരീരത്തിൻ്റെ ഫ്ലൈറ്റ് ശ്രേണി പരമാവധി ലിഫ്റ്റ് ഉയരത്തേക്കാൾ 4.3 മടങ്ങ് കൂടുതലാണെങ്കിൽ ഈ കോണിൻ്റെ മൂല്യം കണ്ടെത്തുക.
പ്രശ്നം 34.(2) 360 കി.മീ/മണിക്കൂർ വേഗതയിൽ ഡൈവിംഗ് ചെയ്യുന്ന ഒരു ബോംബർ ലക്ഷ്യത്തിൽ നിന്ന് 250 മീറ്റർ അകലെ തിരശ്ചീനമായി 430 മീറ്റർ ഉയരത്തിൽ നിന്ന് ബോംബ് ഇടുന്നു. ഒരു ബോംബർ ഏത് കോണിൽ മുങ്ങണം? ബോംബ് വീഴാൻ തുടങ്ങി 2 സെക്കൻഡിന് ശേഷം എത്ര ഉയരത്തിലായിരിക്കും? ഈ സമയത്ത് അതിന് എന്ത് വേഗതയുണ്ടാകും?
പ്രശ്നം 35.(2) 410 കിലോമീറ്റർ വേഗതയിൽ 2940 മീറ്റർ ഉയരത്തിൽ പറക്കുന്ന ഒരു വിമാനം ഒരു ബോംബ് വർഷിച്ചു. ലക്ഷ്യത്തെ മറികടക്കുന്നതിന് എത്ര സമയം മുമ്പ്, ലക്ഷ്യത്തിലെത്താൻ വിമാനം അതിൽ നിന്ന് എത്ര അകലത്തിൽ ബോംബ് വിടണം? പതനത്തിൻ്റെ ആരംഭം മുതൽ 8.5 സെക്കൻഡിനുശേഷം ബോംബിൻ്റെ വേഗതയുടെ വ്യാപ്തിയും ദിശയും കണ്ടെത്തുക. വായു പ്രതിരോധം അവഗണിക്കുക.
പ്രശ്നം 36.(2) തിരശ്ചീനമായി 36.6 ഡിഗ്രി കോണിൽ വെടിയുതിർത്ത ഒരു പ്രൊജക്റ്റൈൽ ഒരേ ഉയരത്തിൽ രണ്ടുതവണ ഉണ്ടായിരുന്നു: പുറപ്പെടുന്നതിന് ശേഷം 13, 66 സെക്കൻഡുകൾ. പ്രാരംഭ വേഗത നിർണ്ണയിക്കുക, പരമാവധി ഉയരംപ്രൊജക്റ്റൈലിൻ്റെ ലിഫ്റ്റും റേഞ്ചും. വായു പ്രതിരോധം അവഗണിക്കുക.
2.1.3. വൃത്താകൃതിയിലുള്ള ചലനം
പ്രശ്നം 37.(2) സ്ഥിരമായ ഒരു സർക്കിളിൽ ഒരു വരിയിൽ ചലിക്കുന്ന ഒരു സിങ്കർ സ്പർശന ത്വരണം, എട്ടാം വിപ്ലവത്തിൻ്റെ അവസാനത്തോടെ 6.4 m/s വേഗത ഉണ്ടായിരുന്നു, 30 സെക്കൻഡ് ചലനത്തിന് ശേഷം അത് സാധാരണ ത്വരണം 92 m/s 2 ആയി. ഈ വൃത്തത്തിൻ്റെ ആരം കണ്ടെത്തുക.
പ്രശ്നം 38.(2) കറൗസൽ 9.5 മീറ്റർ ദൂരമുള്ള ഒരു സർക്കിളിലൂടെ കറൗസൽ നിർത്തി 8.8 മീറ്റർ പാതയിൽ സഞ്ചരിക്കുമ്പോൾ കറൗസലിൽ കയറുന്ന ഒരു ആൺകുട്ടി നീങ്ങുന്നു, ഈ ആർക്കിൻ്റെ തുടക്കത്തിൽ 3.6 മീ/സെക്കൻഡും 1.4 മീ/സെക്കൻ്റും വേഗതയുണ്ട്. അവസാനം. ആർക്കിൻ്റെ തുടക്കത്തിലും അവസാനത്തിലും ആൺകുട്ടിയുടെ ആകെ ത്വരണം നിർണ്ണയിക്കുക, അതുപോലെ തന്നെ ഈ ആർക്ക് സഹിതം അവൻ്റെ ചലന സമയം.
പ്രശ്നം 39.(2) ഒരു ഫാൻ ബ്ലേഡിൻ്റെ അരികിൽ ഇരിക്കുന്ന ഒരു ഈച്ച, അത് ഓണാക്കിയാൽ, 4.6 cm/s 2 എന്ന സ്ഥിരമായ ടാൻജൻഷ്യൽ ആക്സിലറേഷനോടെ 32 സെൻ്റിമീറ്റർ ദൂരമുള്ള ഒരു വൃത്തത്തിൽ നീങ്ങുന്നു. ചലനം ആരംഭിച്ച് എത്ര സമയത്തിനുശേഷം സാധാരണ ത്വരണം ടാൻജെൻഷ്യൽ ആക്സിലറേഷൻ്റെ ഇരട്ടി വലുതായിരിക്കും കൂടാതെ ഈ സമയത്ത് ഈച്ചയുടെ ലീനിയർ വേഗത എത്രത്തോളം തുല്യമായിരിക്കും? ഇക്കാലത്ത് ഈച്ച എത്ര വിപ്ലവങ്ങൾ നടത്തും?
പ്രശ്നം 40.(2) വാതിൽ തുറക്കുമ്പോൾ, ഹാൻഡിൽ വിശ്രമത്തിൽ നിന്ന് 68 സെൻ്റീമീറ്റർ ദൂരമുള്ള ഒരു വൃത്തത്തിൽ 0.32 m/s 2 ന് തുല്യമായ സ്ഥിരമായ ടാൻജൻഷ്യൽ ആക്സിലറേഷനിൽ നീങ്ങുന്നു. കൃത്യസമയത്ത് ഹാൻഡിലിൻ്റെ മൊത്തം ത്വരിതപ്പെടുത്തലിൻ്റെ ആശ്രിതത്വം കണ്ടെത്തുക.
പ്രശ്നം 41.(3) സ്ഥലം ലാഭിക്കുന്നതിനായി, ജപ്പാനിലെ ഏറ്റവും ഉയരം കൂടിയ പാലങ്ങളിലൊന്നിൻ്റെ പ്രവേശന കവാടം 65 മീറ്റർ ചുറ്റളവിൽ ഒരു സിലിണ്ടറിന് ചുറ്റും ഒരു ഹെലിക്കൽ ലൈൻ രൂപത്തിൽ ക്രമീകരിച്ചിരിക്കുന്നു.റോഡ്ബെഡ് തിരശ്ചീന തലത്തിനൊപ്പം 4.8 ഡിഗ്രി കോണും ഉണ്ടാക്കുന്നു. 85 കി.മീ/മണിക്കൂർ സ്ഥിരമായ വേഗതയിൽ ഈ റോഡിലൂടെ സഞ്ചരിക്കുന്ന കാറിൻ്റെ ത്വരണം കണ്ടെത്തണോ?
2.1.4. ചലനത്തിൻ്റെ ആപേക്ഷികത
പ്രശ്നം 42.(2) രണ്ട് കപ്പലുകൾ യഥാക്രമം 9.00, 12.0 നോട്ട് (1 knot = 0.514 m/s) വേഗതയിൽ തീരത്തോട് ആപേക്ഷികമായി നീങ്ങുന്നു, യഥാക്രമം 30, 60 o കോണിൽ മെറിഡിയനിലേക്ക് നയിക്കുന്നു. ആദ്യത്തേതിനേക്കാൾ എത്ര വേഗതയിലാണ് രണ്ടാമത്തെ കപ്പൽ നീങ്ങുന്നത്?
പ്രശ്നം 43.(3) നദിയുടെ ഒഴുക്കിൻ്റെ വേഗതയേക്കാൾ 2.5 മടങ്ങ് കുറഞ്ഞ വേഗതയിൽ നീന്താൻ കഴിയുന്ന ഒരു ആൺകുട്ടി ഈ നദിക്ക് കുറുകെ നീന്താൻ ആഗ്രഹിക്കുന്നു, അതിനാൽ അവനെ കഴിയുന്നത്ര ചെറുതാക്കി താഴേക്ക് കൊണ്ടുപോകുന്നു. കരയിലേക്ക് ഏത് കോണിലാണ് ആൺകുട്ടി നീന്തേണ്ടത്? നദിയുടെ വീതി 190 മീറ്റർ ആണെങ്കിൽ എത്ര ദൂരം കൊണ്ടുപോകും?
പ്രശ്നം 44.(3) രണ്ട് ബോഡികൾ ഒരേസമയം ഗുരുത്വാകർഷണ മണ്ഡലത്തിലെ ഒരു ബിന്ദുവിൽ നിന്ന് 2.6 മീ/സെക്ക് തുല്യമായ വേഗതയിൽ നീങ്ങാൻ തുടങ്ങുന്നു. ഒരു ശരീരത്തിൻ്റെ വേഗത ഒരു കോണിൽ π/4, മറ്റൊന്ന് - ഒരു കോണിൽ -π/4 ചക്രവാളത്തിലേക്ക് നയിക്കപ്പെടുന്നു. അവയുടെ ചലനം ആരംഭിച്ച് 2.9 സെക്കൻഡിനുശേഷം ഈ ശരീരങ്ങളുടെ ആപേക്ഷിക വേഗത നിർണ്ണയിക്കുക.
പ്രസ്ഥാനം. ഊഷ്മള കിതയ്ഗൊരൊദ്സ്കി അലക്സാണ്ടർ ഇസകൊവിച്ച്
നിരന്തരമായ ത്വരണം ഉള്ള റക്റ്റിലീനിയർ ചലനം
ന്യൂട്ടൻ്റെ നിയമമനുസരിച്ച്, ശരീരത്തിൽ സ്ഥിരമായ ഒരു ശക്തി പ്രവർത്തിക്കുമ്പോൾ, ശരീരത്തെ തള്ളുകയോ ബ്രേക്ക് ചെയ്യുകയോ ചെയ്യുമ്പോൾ അത്തരം ചലനം സംഭവിക്കുന്നു.
പൂർണ്ണമായും കൃത്യമല്ലെങ്കിലും, അത്തരം അവസ്ഥകൾ പലപ്പോഴും സംഭവിക്കാറുണ്ട്: ഏകദേശം സ്വാധീനത്തിൽ ബ്രേക്കിംഗ് നിരന്തരമായ ശക്തിഘർഷണം, എഞ്ചിൻ ഓഫാക്കി ഒരു കാർ ഓടിക്കുന്നത് സ്ഥിരമായ ഗുരുത്വാകർഷണത്തിൻ്റെ സ്വാധീനത്തിൽ ഉയരത്തിൽ നിന്ന് വീഴുന്നു, ഒരു ഭാരമുള്ള വസ്തുവാണ്.
തത്ഫലമായുണ്ടാകുന്ന ശക്തിയുടെ വ്യാപ്തിയും ശരീരത്തിൻ്റെ പിണ്ഡവും അറിയുന്നത്, ഫോർമുല ഉപയോഗിച്ച് നമ്മൾ കണ്ടെത്തും എ = എഫ്/എംആക്സിലറേഷൻ മൂല്യം. കാരണം
എവിടെ ടി- ചലന സമയം, വി- അന്തിമം, ഒപ്പം വി 0 ആണ് പ്രാരംഭ വേഗത, ഈ ഫോർമുല ഉപയോഗിച്ച് നിങ്ങൾക്ക് ഇനിപ്പറയുന്ന സ്വഭാവമുള്ള നിരവധി ചോദ്യങ്ങൾക്ക് ഉത്തരം നൽകാൻ കഴിയും: ബ്രേക്കിംഗ് ഫോഴ്‌സ്, ട്രെയിനിൻ്റെ പിണ്ഡം, പ്രാരംഭ വേഗത എന്നിവ അറിയാമെങ്കിൽ ട്രെയിൻ നിർത്താൻ എത്ര സമയമെടുക്കും? എഞ്ചിൻ പവർ, റെസിസ്റ്റൻസ് ഫോഴ്‌സ്, കാറിൻ്റെ പിണ്ഡം, ത്വരിതപ്പെടുത്തൽ സമയം എന്നിവ അറിയാമെങ്കിൽ കാർ ഏത് വേഗതയിൽ വേഗത്തിലാകും?
ഒരേപോലെ ത്വരിതപ്പെടുത്തിയ ചലനത്തിൽ ശരീരം സഞ്ചരിക്കുന്ന പാതയുടെ ദൈർഘ്യം അറിയാൻ നമുക്ക് പലപ്പോഴും താൽപ്പര്യമുണ്ട്. ചലനം ഏകതാനമാണെങ്കിൽ, സഞ്ചരിക്കുന്ന ദൂരം ചലനത്തിൻ്റെ സമയം കൊണ്ട് ചലന വേഗതയെ ഗുണിച്ചാണ് കണ്ടെത്തുന്നത്. ചലനം ഒരേപോലെ ത്വരിതപ്പെടുത്തിയാൽ, ശരീരം ഒരേ സമയം ചലിക്കുന്നതുപോലെ സഞ്ചരിക്കുന്ന ദൂരം കണക്കാക്കുന്നു. ടിപ്രാരംഭ, അവസാന വേഗതകളുടെ പകുതി തുകയ്ക്ക് തുല്യമായ വേഗതയിൽ ഒരേപോലെ:
അതിനാൽ, ഒരേപോലെ ത്വരിതപ്പെടുത്തിയ (അല്ലെങ്കിൽ മന്ദഗതിയിലുള്ള) ചലനത്തിലൂടെ, ശരീരം സഞ്ചരിക്കുന്ന പാത പ്രാരംഭവും അവസാനവുമായ വേഗതയുടെയും ചലന സമയത്തിൻ്റെയും പകുതി തുകയുടെ ഫലത്തിന് തുല്യമാണ്. വേഗതയിൽ (1/2) (1/2) ഒരേ സമയം ഒരേ ദൂരം ഒരേ സമയം മറികടക്കും വി 0 + വി). ഈ അർത്ഥത്തിൽ, ഏകദേശം (1/2)( വി 0 + വി) ഇതാണ് എന്ന് നമുക്ക് പറയാം ശരാശരി വേഗതഒരേപോലെ ത്വരിതപ്പെടുത്തിയ ചലനം.
ആക്സിലറേഷനിൽ സഞ്ചരിക്കുന്ന ദൂരത്തിൻ്റെ ആശ്രിതത്വം കാണിക്കുന്ന ഒരു ഫോർമുല സൃഷ്ടിക്കുന്നത് ഉപയോഗപ്രദമാണ്. പകരം വയ്ക്കുന്നത് വി = വി 0 + ചെയ്തത്അവസാന ഫോർമുലയിൽ, ഞങ്ങൾ കണ്ടെത്തുന്നു:
അല്ലെങ്കിൽ, പ്രാരംഭ വേഗതയില്ലാതെ ചലനം സംഭവിക്കുകയാണെങ്കിൽ,
ഒരു ശരീരം ഒരു സെക്കൻഡിൽ 5 മീറ്റർ സഞ്ചരിക്കുകയാണെങ്കിൽ, രണ്ട് സെക്കൻഡിനുള്ളിൽ അത് (4.5) മീറ്റർ, മൂന്ന് സെക്കൻഡിനുള്ളിൽ - (9?5) മീറ്റർ, മുതലായവ സഞ്ചരിക്കും. സഞ്ചരിക്കുന്ന ദൂരം സമയത്തിൻ്റെ വർഗ്ഗത്തിന് ആനുപാതികമായി വർദ്ധിക്കുന്നു.
ഈ നിയമം അനുസരിച്ച്, ഒരു ഭാരമുള്ള ശരീരം ഉയരത്തിൽ നിന്ന് വീഴുന്നു. ഫ്രീ ഫാൾ സമയത്താണ് ത്വരണം ജി, ഫോർമുല ഇനിപ്പറയുന്ന രൂപത്തിൽ എടുക്കുന്നു:
എങ്കിൽ ടിസെക്കൻ്റുകൾക്കുള്ളിൽ പകരം വയ്ക്കുക.
ഒരു ശരീരത്തിന് കേവലം 100 സെക്കൻഡ് തടസ്സമില്ലാതെ വീഴാൻ കഴിയുമെങ്കിൽ, വീഴ്ചയുടെ തുടക്കം മുതൽ അത് ഒരു വലിയ ദൂരം സഞ്ചരിക്കുമായിരുന്നു - ഏകദേശം 50 കിലോമീറ്റർ. ഈ സാഹചര്യത്തിൽ, ആദ്യത്തെ 10 സെക്കൻഡിൽ (1/2) കിലോമീറ്റർ മാത്രമേ സഞ്ചരിക്കൂ - ഇതാണ് ത്വരിതപ്പെടുത്തിയ ചലനം അർത്ഥമാക്കുന്നത്.
എന്നാൽ ഒരു നിശ്ചിത ഉയരത്തിൽ നിന്ന് വീഴുമ്പോൾ ശരീരത്തിന് എന്ത് വേഗത ലഭിക്കും? ഈ ചോദ്യത്തിന് ഉത്തരം നൽകാൻ, ത്വരിതപ്പെടുത്തലിലേക്കും വേഗതയിലേക്കും സഞ്ചരിക്കുന്ന ദൂരവുമായി ബന്ധപ്പെട്ട ഫോർമുലകൾ ഞങ്ങൾക്ക് ആവശ്യമാണ്. പകരം വയ്ക്കുന്നു എസ് = (1/2)(വി 0 + വി)ടിചലന സമയ മൂല്യം ടി = (വി ? വി 0)/എ, നമുക്ക് ലഭിക്കുന്നത്:
അല്ലെങ്കിൽ, പ്രാരംഭ വേഗത പൂജ്യമാണെങ്കിൽ,
രണ്ടോ മൂന്നോ നിലകളുള്ള ഒരു ചെറിയ വീടിൻ്റെ ഉയരം പത്ത് മീറ്ററാണ്. അത്തരമൊരു വീടിൻ്റെ മേൽക്കൂരയിൽ നിന്ന് ഭൂമിയിലേക്ക് ചാടുന്നത് എന്തുകൊണ്ട് അപകടകരമാണ്? ഫ്രീ ഫാൾ വേഗത മൂല്യത്തിൽ എത്തുമെന്ന് ഒരു ലളിതമായ കണക്കുകൂട്ടൽ കാണിക്കുന്നു വി= sqrt(2·9.8·10) m/s = 14 m/s? 50 കിമീ/മണിക്കൂർ, എന്നാൽ ഇത് ഒരു സിറ്റി കാറിൻ്റെ വേഗതയാണ്.
വായു പ്രതിരോധം ഈ വേഗതയെ കാര്യമായി കുറയ്ക്കില്ല.
ഞങ്ങൾ ഉരുത്തിരിഞ്ഞ സൂത്രവാക്യങ്ങൾ വൈവിധ്യമാർന്ന കണക്കുകൂട്ടലുകൾക്കായി ഉപയോഗിക്കുന്നു. ചന്ദ്രനിൽ ചലനം എങ്ങനെ സംഭവിക്കുന്നുവെന്ന് കാണാൻ നമുക്ക് അവ ഉപയോഗിക്കാം.
വെൽസിൻ്റെ ദി ഫസ്റ്റ് മെന് ഇൻ ദ മൂൺ എന്ന നോവൽ സഞ്ചാരികൾ അവരുടെ അതിശയകരമായ ഉല്ലാസയാത്രകളിൽ അനുഭവിച്ച ആശ്ചര്യങ്ങളെ വിവരിക്കുന്നു. ചന്ദ്രനിൽ, ഗുരുത്വാകർഷണ ത്വരണം ഭൂമിയേക്കാൾ 6 മടങ്ങ് കുറവാണ്. ഭൂമിയിൽ വീഴുന്ന ശരീരം ആദ്യത്തെ സെക്കൻഡിൽ 5 മീറ്റർ സഞ്ചരിക്കുകയാണെങ്കിൽ, ചന്ദ്രനിൽ അത് 80 സെൻ്റീമീറ്റർ താഴേക്ക് "പൊങ്ങിക്കിടക്കും" (ത്വരണം ഏകദേശം 1.6 മീ / സെ 2 ആണ്).
ഉയരത്തിൽ നിന്ന് ചാടുക എച്ച്സമയം നീണ്ടുനിൽക്കുന്നു ടി= ചതുരശ്ര (2 എച്ച്/ജി). ചന്ദ്രൻ്റെ ത്വരണം ഭൂമിയേക്കാൾ 6 മടങ്ങ് കുറവായതിനാൽ, ചന്ദ്രനിൽ നിങ്ങൾക്ക് sqrt (6) ആവശ്യമുണ്ടോ? 2.45 മടങ്ങ് കൂടുതൽ. അവസാന ജമ്പ് വേഗത എത്ര തവണ കുറയുന്നു ( വി= ചതുരശ്ര (2 gh))?
ചന്ദ്രനിൽ, നിങ്ങൾക്ക് മൂന്ന് നില കെട്ടിടത്തിൻ്റെ മേൽക്കൂരയിൽ നിന്ന് സുരക്ഷിതമായി ചാടാം. അതേ പ്രാരംഭ വേഗതയിൽ നടത്തിയ ഒരു ജമ്പിൻ്റെ ഉയരം ആറ് മടങ്ങ് വർദ്ധിക്കുന്നു (സൂത്രവാക്യം എച്ച് = വി 2 /(2ജി)). ഒരു കുട്ടിക്ക് ഭൂമിയിലെ റെക്കോർഡ് കവിയുന്ന ഒരു കുതിപ്പ് നടത്താൻ കഴിയും.
ഭൗതികശാസ്ത്രം: ചോദ്യോത്തരങ്ങളിലെ വൈരുദ്ധ്യാത്മക മെക്കാനിക്സ് എന്ന പുസ്തകത്തിൽ നിന്ന് രചയിതാവ് ഗുലിയ നർബെ വ്‌ളാഡിമിറോവിച്ച്4. ചലനവും ശക്തിയും
The Newest Book of Facts എന്ന പുസ്തകത്തിൽ നിന്ന്. വാല്യം 3 [ഫിസിക്സ്, കെമിസ്ട്രി, ടെക്നോളജി. ചരിത്രവും പുരാവസ്തുശാസ്ത്രവും. മറ്റുള്ളവ] രചയിതാവ് കോണ്ട്രാഷോവ് അനറ്റോലി പാവ്ലോവിച്ച് തിയറി ഓഫ് ദി യൂണിവേഴ്സ് എന്ന പുസ്തകത്തിൽ നിന്ന് Eternus വഴി ജ്യോതിശാസ്ത്രത്തെക്കുറിച്ചുള്ള രസകരമായ പുസ്തകത്തിൽ നിന്ന് രചയിതാവ് ടോമിലിൻ അനറ്റോലി നിക്കോളാവിച്ച്9. ചന്ദ്രൻ്റെ ചലനം 27 ദിവസം 7 മണിക്കൂർ 43 മിനിറ്റ് 11.5 സെക്കൻഡ് ദൈർഘ്യത്തിൽ ചന്ദ്രൻ ഭൂമിയെ ചുറ്റുന്നു. ഈ കാലയളവിനെ സൈഡ്‌റിയൽ മാസം എന്ന് വിളിക്കുന്നു. ചന്ദ്രൻ സ്വന്തം അച്ചുതണ്ടിന് ചുറ്റും കറങ്ങുന്നത് കൃത്യമായി ഒരേ കാലയളവിലാണ്. അതിനാൽ, ഞങ്ങൾ നിരന്തരം അഭിസംബോധന ചെയ്യപ്പെടുന്നുവെന്ന് വ്യക്തമാണ്
ഭൗതികശാസ്ത്രത്തിൻ്റെ പരിണാമം എന്ന പുസ്തകത്തിൽ നിന്ന് രചയിതാവ് ഐൻസ്റ്റീൻ ആൽബർട്ട്ഈഥറും ചലനവും ഗലീലിയോയുടെ ആപേക്ഷികതാ തത്വം മെക്കാനിക്കൽ പ്രതിഭാസങ്ങൾക്ക് സാധുതയുള്ളതാണ്. പരസ്പരം ആപേക്ഷികമായി ചലിക്കുന്ന എല്ലാ നിഷ്ക്രിയ സംവിധാനങ്ങളിലും, മെക്കാനിക്സിൻ്റെ അതേ നിയമങ്ങൾ ബാധകമാണ്. മെക്കാനിക്കൽ അല്ലാത്ത പ്രതിഭാസങ്ങൾക്കും ഈ തത്വം സാധുതയുള്ളതാണോ, പ്രത്യേകിച്ചും
ഓരോ ഘട്ടത്തിലും ഭൗതികശാസ്ത്രം എന്ന പുസ്തകത്തിൽ നിന്ന് രചയിതാവ് പെരെൽമാൻ യാക്കോവ് ഇസിഡോറോവിച്ച്ഒരു വൃത്താകൃതിയിലുള്ള ചലനം കുട തുറന്ന്, അതിൻ്റെ അറ്റത്ത് തറയിൽ വിശ്രമിക്കുക, അത് കറക്കുക, ഒരു പന്ത്, ചുരുണ്ട കടലാസ്, ഒരു തൂവാല - പൊതുവെ, ഭാരം കുറഞ്ഞതും പൊട്ടാത്തതുമായ എന്തും. നിങ്ങൾക്ക് അപ്രതീക്ഷിതമായി എന്തെങ്കിലും സംഭവിക്കും. കുട ഒരു സമ്മാനം സ്വീകരിക്കാൻ ആഗ്രഹിക്കുന്നില്ല: ഒരു പന്ത് അല്ലെങ്കിൽ പേപ്പർ ബോൾ
പ്രസ്ഥാനം എന്ന പുസ്തകത്തിൽ നിന്ന്. ചൂട് രചയിതാവ് കിറ്റയ്ഗൊറോഡ്സ്കി അലക്സാണ്ടർ ഇസകോവിച്ച്ചലനം ആപേക്ഷികമാണ് ജഡത്വത്തിൻ്റെ നിയമം ജഡത്വ വ്യവസ്ഥകളുടെ ബഹുത്വത്തെക്കുറിച്ചുള്ള നിഗമനത്തിലേക്ക് നമ്മെ നയിക്കുന്നു. ഒന്നല്ല, പല റഫറൻസ് സിസ്റ്റങ്ങളും "കാരണമില്ലാത്ത" ചലനങ്ങളെ ഒഴിവാക്കുന്നു. അത്തരം ഒരു സിസ്റ്റം കണ്ടെത്തിയാൽ, മറ്റൊന്ന് ഉടനടി കണ്ടെത്തും, വിവർത്തനമായി നീങ്ങുന്നു ( കൂടാതെ
സിസ്റ്റംസ് ഓഫ് ദ വേൾഡ് എന്ന പുസ്തകത്തിൽ നിന്ന് (പുരാതനർ മുതൽ ന്യൂട്ടൺ വരെ) രചയിതാവ് ഗുരേവ് ഗ്രിഗറി അബ്രമോവിച്ച്ഒരു സർക്കിളിലെ ചലനം ഒരു പോയിൻ്റ് ഒരു വൃത്തത്തിൽ നീങ്ങുകയാണെങ്കിൽ, ചലനം ത്വരിതപ്പെടുത്തുന്നു, കാരണം ഓരോ നിമിഷവും വേഗത അതിൻ്റെ ദിശ മാറ്റുന്നു. വേഗത മാറ്റമില്ലാതെ തുടരാം, ഞങ്ങൾ ഇതിൽ ശ്രദ്ധ കേന്ദ്രീകരിക്കും
പുസ്തകം 1 ൽ നിന്ന്. ആധുനിക ശാസ്ത്രംപ്രകൃതിയെക്കുറിച്ച്, മെക്കാനിക്സ് നിയമങ്ങൾ രചയിതാവ് ഫെയ്ൻമാൻ റിച്ചാർഡ് ഫിലിപ്സ്ജെറ്റ് ചലനം ഒരു വ്യക്തി നിലത്തു നിന്ന് തള്ളിക്കൊണ്ട് നീങ്ങുന്നു; തുഴച്ചിൽക്കാർ വെള്ളം തുഴയുന്നതിനാൽ ബോട്ട് പൊങ്ങിക്കിടക്കുന്നു; മോട്ടോർ കപ്പലും വെള്ളത്തിൽ നിന്ന് അകറ്റുന്നു, തുഴകൾ മാത്രമല്ല, പ്രൊപ്പല്ലറുകൾ ഉപയോഗിച്ച്. പാളത്തിൽ ഓടുന്ന ഒരു തീവണ്ടിയും ഒരു കാറും നിലത്തു നിന്ന് തള്ളുന്നു -
ഫാരഡെ എന്ന പുസ്തകത്തിൽ നിന്ന്. വൈദ്യുതകാന്തിക ഇൻഡക്ഷൻ [ഉയർന്ന വോൾട്ടേജ് ശാസ്ത്രം] രചയിതാവ് കാസ്റ്റിലോ സെർജിയോ രാറVI. കർക്കശമായ ശരീരങ്ങളുടെ ചലനം ശക്തിയുടെ നിമിഷം നിങ്ങളുടെ കൈകൊണ്ട് ഒരു കനത്ത ഫ്ലൈ വീൽ തിരിക്കാൻ ശ്രമിക്കുക. സ്‌പോക്ക് വലിക്കുക. നിങ്ങളുടെ കൈ അച്ചുതണ്ടിനോട് വളരെ അടുത്ത് പിടിച്ചാൽ അത് നിങ്ങൾക്ക് ബുദ്ധിമുട്ടായിരിക്കും. നിങ്ങളുടെ കൈ അരികിലേക്ക് നീക്കുക, കാര്യങ്ങൾ എളുപ്പമാകും, എന്താണ് മാറിയത്? എല്ലാത്തിനുമുപരി, രണ്ട് സാഹചര്യങ്ങളിലും ശക്തി
രചയിതാവിൻ്റെ പുസ്തകത്തിൽ നിന്ന്താപ ചലനം എങ്ങനെ കാണപ്പെടുന്നു, തന്മാത്രകളുടെ "ജീവിതത്തിൽ" തന്മാത്രകൾ തമ്മിലുള്ള പ്രതിപ്രവർത്തനങ്ങൾക്ക് ഏറെക്കുറെ പ്രാധാന്യമുണ്ട്. ദ്രവ്യത്തിൻ്റെ മൂന്ന് അവസ്ഥകൾ - വാതകം, ദ്രാവകം, ഖരം - അവയിൽ പ്രതിപ്രവർത്തനം വഹിക്കുന്ന പങ്ക് പരസ്പരം വ്യത്യാസപ്പെട്ടിരിക്കുന്നു.
രചയിതാവിൻ്റെ പുസ്തകത്തിൽ നിന്ന്വൈദ്യുതത്തെ ചലനമാക്കി മാറ്റുന്നു ഓർസ്റ്റഡിൻ്റെ പരീക്ഷണങ്ങളിൽ ഒരു ചെറിയ വിശദാംശം ഫാരഡെ ശ്രദ്ധിച്ചു, അതിൽ പ്രശ്നം മനസ്സിലാക്കുന്നതിനുള്ള താക്കോൽ അടങ്ങിയിരിക്കുന്നതായി തോന്നുന്നു, കാന്തികതയാണെന്ന് അദ്ദേഹം ഊഹിച്ചു. വൈദ്യുത പ്രവാഹംകോമ്പസ് സൂചി എപ്പോഴും ഒരു ദിശയിലേക്ക് ചായുന്നു. ഉദാഹരണത്തിന്, എങ്കിൽ
അബ്സ്ട്രാക്റ്റ്
ഭൗതികശാസ്ത്രത്തെക്കുറിച്ചുള്ള പ്രഭാഷണങ്ങൾ
മെക്കാനിക്സ്
ചലനാത്മകത
ചലനാത്മകതമെക്കാനിക്കൽ ചലനത്തെക്കുറിച്ച് പഠിക്കുന്ന മെക്കാനിക്സിൻ്റെ ഒരു ശാഖയാണ് അതിന് കാരണമായ കാരണങ്ങൾ വിശകലനം ചെയ്യാതെ.
മെക്കാനിക്കൽ ചലനം- ഏറ്റവും ലളിതമായ രൂപംശരീരങ്ങളുടെ ചലനം, കാലക്രമേണ മറ്റുള്ളവയുമായി താരതമ്യപ്പെടുത്തുമ്പോൾ ചില ശരീരങ്ങളുടെ സ്ഥാനം അല്ലെങ്കിൽ പരസ്പരം ആപേക്ഷികമായി ശരീരത്തിൻ്റെ ഭാഗങ്ങളുടെ സ്ഥാനം മാറ്റുന്നതിൽ അടങ്ങിയിരിക്കുന്നു. ഈ സാഹചര്യത്തിൽ, മെക്കാനിക്സ് നിയമങ്ങൾക്കനുസൃതമായി ശരീരങ്ങൾ ഇടപെടുന്നു.
അടിസ്ഥാന സങ്കൽപങ്ങൾ:
മെറ്റീരിയൽ പോയിൻ്റ്- വലിപ്പവും ആകൃതിയും അവഗണിക്കാവുന്ന ഒരു ശരീരം.
റഫറൻസ് ബോഡി- പഠനത്തിന് കീഴിലുള്ള ശരീരത്തിൻ്റെ ചലനം (മറ്റ് ബോഡികൾ) പരിഗണിക്കുന്ന ശരീരം.
റഫറൻസ് ഫ്രെയിം- ഒരു റഫറൻസ് ബോഡിയുടെ ഒരു കൂട്ടം, അതുമായി ബന്ധപ്പെട്ട ഒരു കോർഡിനേറ്റ് സിസ്റ്റം, റഫറൻസ് ബോഡിയുമായി ബന്ധപ്പെട്ട നിശ്ചലമായ ഒരു ക്ലോക്ക്.
റേഡിയസ് വെക്റ്റ് op - വെക്റ്റർ, കോർഡിനേറ്റുകളുടെ ഉത്ഭവത്തെ ശരീരത്തിൻ്റെ സ്ഥാനത്തിൻ്റെ പോയിൻ്റുമായി ബന്ധിപ്പിക്കുന്നു ഈ നിമിഷംസമയം.
സഞ്ചാരപഥം- ശരീരം വിവരിക്കുന്ന വരി ( പിണ്ഡത്തിൻ്റെ കേന്ദ്രം) അതിൻ്റെ ചലന സമയത്ത്,
പാത – സ്കെയിലർ ഭൗതിക അളവ്, കണക്കാക്കിയ കാലയളവിൽ ശരീരം വിവരിച്ച പാതയുടെ ദൈർഘ്യത്തിന് തുല്യമാണ്. (, എം)
വേഗത- വെക്റ്റർ ഫിസിക്കൽ ക്വാണ്ടിറ്റി, ഒരു പാതയിലൂടെയുള്ള ഒരു കണത്തിൻ്റെ ചലന വേഗത, ഓരോ നിമിഷത്തിലും കണിക നീങ്ങുന്ന ദിശ, അതായത്. കാലക്രമേണ സ്ഥാനത്ത് മാറ്റങ്ങൾ (υ, m/s).
ത്വരണം – വെക്റ്റർ ഫിസിക്കൽ ക്വാണ്ടിറ്റിക്ക് തുല്യമായ ശരീര പ്രവേഗത്തിലെ വർദ്ധനവിൻ്റെ അനുപാതം ചില കാലയളവ്ഈ വിടവിൻ്റെ വലുപ്പത്തിലേക്ക്, അതായത്. വേഗത മാറ്റത്തിൻ്റെ വേഗത (നിരക്ക്) എ, m/s 2).
ആക്സിലറേഷൻ വെക്‌ടറിന് അതിൻ്റെ ദിശ, വ്യാപ്തി അല്ലെങ്കിൽ രണ്ടും മാറ്റിക്കൊണ്ട് മാറ്റാൻ കഴിയും. വേഗത കുറയുകയാണെങ്കിൽ, "ഡിസെലറേഷൻ" എന്ന പദം ഉപയോഗിക്കുന്നു.
പോയിൻ്റ് വേഗത
ചലനങ്ങളുടെ തരങ്ങൾ:
ഏകീകൃത ചലനം –
ഏതെങ്കിലും തുല്യ സമയ ഇടവേളകളിൽ ഒരേ പാതയിലൂടെ സഞ്ചരിക്കുന്ന ശരീരത്തിൻ്റെ ചലനം.
1 - സമയത്തിൻ്റെ നിമിഷത്തിൽ പോയിൻ്റിൻ്റെ ഏകോപനം ടി.
2 - സമയത്തിൻ്റെ പ്രാരംഭ നിമിഷത്തിൽ പോയിൻ്റിൻ്റെ ഏകോപനം ടി= 0
3 - കോർഡിനേറ്റ് അച്ചുതണ്ടിലേക്ക് വേഗത വെക്റ്ററിൻ്റെ പ്രൊജക്ഷൻ
നിരന്തരമായ ത്വരണം ഉള്ള ചലനം
എ= = S = υ 0 t ± υ = υ 0 ± എടി
ഒരു വൃത്തത്തിന് ചുറ്റുമുള്ള ഏകീകൃത ചലനം -
ഡൈനാമിക്സ്
ഡൈനാമിക്സ് - കാരണങ്ങൾ പഠിക്കുന്ന മെക്കാനിക്സിൻ്റെ ഒരു ശാഖ ഉദയംമെക്കാനിക്കൽ ചലനം.
ഭാരം- സ്കെയിലർ ഫിസിക്കൽ ക്വാണ്ടിറ്റി, ഇത് ശരീരത്തിൻ്റെ ജഡത്വത്തിൻ്റെ അളവ് അളവാണ്, കൂടാതെ പദാർത്ഥത്തിൻ്റെ അളവും (m, kg)
ശക്തിയാണ്- വെക്റ്റർ ഫിസിക്കൽ ക്വാണ്ടിറ്റി, ഇത് ശരീരങ്ങളുടെ പ്രതിപ്രവർത്തനത്തിൻ്റെ അളവുകോലാണ്, ഇത് ശരീരത്തിൽ ത്വരണം പ്രത്യക്ഷപ്പെടുന്നതിലേക്കോ ശരീരത്തിൻ്റെ രൂപഭേദം വരുത്തുന്നതിലേക്കോ നയിക്കുന്നു. പ്രയോഗത്തിൻ്റെ അളവ്, ദിശ, പോയിൻ്റ് (F, N) എന്നിവയാണ് ശക്തിയുടെ സവിശേഷത.
ശക്തികൾ
ന്യൂട്ടൻ്റെ നിയമങ്ങൾ:
ന്യൂട്ടൻ്റെ ആദ്യ നിയമം:
ഇനേർഷ്യൽ റഫറൻസ് സിസ്റ്റങ്ങളിൽ അടച്ച സിസ്റ്റംവിശ്രമത്തിലോ നേരായ ഏകീകൃത ചലനത്തിലോ തുടരുന്നു.
ക്ലാസിക്കൽ ന്യൂട്ടോണിയൻ മെക്കാനിക്സ് ഒരു പ്രത്യേക ക്ലാസിൽ ബാധകമാണ് നിഷ്ക്രിയ റഫറൻസ് സിസ്റ്റങ്ങൾ.
എല്ലാം ജഡത്വ സംവിധാനങ്ങൾറഫറൻസ് പോയിൻ്റുകൾ പരസ്പരം നേർരേഖയായും ഏകതാനമായും നീങ്ങുന്നു.
ന്യൂട്ടൻ്റെ രണ്ടാമത്തെ നിയമം:
പുറത്ത് നിന്ന് ഒരു സിസ്റ്റത്തിൽ പ്രവർത്തിക്കുന്ന ഒരു ശക്തി സിസ്റ്റത്തിൻ്റെ ത്വരിതപ്പെടുത്തലിലേക്ക് നയിക്കുന്നു.
ന്യൂട്ടൻ്റെ മൂന്നാം നിയമം:
പ്രവർത്തന ബലം വ്യാപ്തിയിൽ തുല്യവും പ്രതികരണ ശക്തിക്ക് വിപരീത ദിശയുമാണ്; ശക്തികൾക്ക് സമാന സ്വഭാവമുണ്ട്, പക്ഷേ പ്രയോഗിക്കപ്പെടുന്നു വ്യത്യസ്ത ശരീരങ്ങൾകൂടാതെ നഷ്ടപരിഹാരം നൽകുന്നില്ല.
ഗുരുത്വാകർഷണ ബലം
പ്രകൃതിയിലെ ശക്തികൾ:
ആക്കം സംരക്ഷിക്കുന്നതിനുള്ള നിയമം
മൊമെൻ്റം എന്നത് ശരീരത്തിൻ്റെ പിണ്ഡത്തിൻ്റെയും വേഗതയുടെയും ഗുണനത്തിന് തുല്യമായ ഒരു വെക്റ്റർ ഫിസിക്കൽ ക്വാണ്ടിറ്റിയാണ്: ,
ആക്കം സംരക്ഷിക്കുന്നതിനുള്ള നിയമം:
ഊർജ്ജ സംരക്ഷണ നിയമം
ഊർജ്ജംശരീരങ്ങളുടെ ചലനത്തിൻ്റെയും ഇടപെടലിൻ്റെയും സവിശേഷതകൾ, ബാഹ്യ ലോകത്ത് മാറ്റങ്ങൾ വരുത്താനുള്ള അവരുടെ കഴിവ് (ഇ, ജെ).
മൊത്തം മെക്കാനിക്കൽ ഊർജ്ജം ചലനാത്മകവും സാധ്യതയുള്ളതുമായ ഊർജ്ജങ്ങളുടെ ആകെത്തുകയാണ്:
മൊത്തം മെക്കാനിക്കൽ ഊർജ്ജം
ഗതികോർജ്ജം
ശരീരത്തിന് സാധ്യതയുള്ള ഊർജ്ജം- ശക്തികളുടെ പ്രവർത്തന മേഖലയിൽ അതിൻ്റെ സാന്നിധ്യം കാരണം ജോലി ചെയ്യാനുള്ള ഒരു ശരീരത്തിൻ്റെ (അല്ലെങ്കിൽ ഒരു മെറ്റീരിയൽ പോയിൻ്റിൻ്റെ) കഴിവിനെ ചിത്രീകരിക്കുന്ന ഒരു സ്കെയിലർ ഫിസിക്കൽ അളവ്.
ശരീരത്തിൻ്റെ ചലനാത്മക ഊർജ്ജം- ഒരു മെക്കാനിക്കൽ സിസ്റ്റത്തിൻ്റെ ഊർജ്ജം, അതിൻ്റെ പോയിൻ്റുകളുടെ ചലന വേഗതയെ ആശ്രയിച്ചിരിക്കുന്നു.
മെക്കാനിക്കൽ ഊർജ്ജ സംരക്ഷണ നിയമം:
കേവല താപനില സ്കെയിൽ
ഇംഗ്ലീഷ് അവതരിപ്പിച്ചു ഭൗതികശാസ്ത്രജ്ഞൻ ഡബ്ല്യു കെൽവിൻ
- നെഗറ്റീവ് താപനില ഇല്ല
കേവല താപനിലയുടെ SI യൂണിറ്റ്: [T] = 1K (കെൽവിൻ)
കേവല സ്കെയിലിലെ പൂജ്യം താപനില കേവല പൂജ്യം (0K = -273 C) ആണ്, ഏറ്റവും കുറഞ്ഞ താപനിലപ്രകൃതിയിൽ. നിലവിൽ, ഏറ്റവും കുറഞ്ഞ താപനില എത്തി - 0.0001K.
കാന്തിമാനത്തിൽ, 1K എന്നത് സെൽഷ്യസ് സ്കെയിലിൽ 1 ഡിഗ്രിക്ക് തുല്യമാണ്.
കേവല സ്കെയിലും സെൽഷ്യസ് സ്കെയിലും തമ്മിലുള്ള ബന്ധം:ഫോർമുലകളിൽ കേവല താപനില"T" എന്ന അക്ഷരത്തിലും താപനില സെൽഷ്യസ് സ്കെയിലിൽ "t" എന്ന അക്ഷരത്തിലും സൂചിപ്പിക്കുന്നു.
MKT വാതകത്തിൻ്റെ അടിസ്ഥാന സമവാക്യം
അടിസ്ഥാന MKT സമവാക്യം കണങ്ങളുടെ മൈക്രോപാരാമീറ്ററുകളെ (ഒരു തന്മാത്രയുടെ പിണ്ഡം, തന്മാത്രകളുടെ ശരാശരി ഗതികോർജ്ജം, തന്മാത്രകളുടെ വേഗതയുടെ ശരാശരി ചതുരം) വാതകത്തിൻ്റെ മാക്രോപാരാമീറ്ററുകളുമായി (p - മർദ്ദം, V - വോളിയം, T - താപനില) ബന്ധിപ്പിക്കുന്നു. ).
തന്മാത്രകളുടെ വിവർത്തന ചലനത്തിൻ്റെ ശരാശരി ഗതികോർജ്ജം റൂട്ട് അർത്ഥം ചതുര വേഗത
തന്മാത്രകളുടെ വിവർത്തന ചലനത്തിൻ്റെ ശരാശരി ഗതികോർജ്ജം
RMS വേഗത: =
ഒരു മോണാറ്റോമിക് അനുയോജ്യമായ വാതകത്തിൻ്റെ ആന്തരിക ഊർജ്ജം: യു = = പി.വി
തന്മാത്രകളുടെ ക്രമീകരണത്തിലും ചലനത്തിലും പൂർണ്ണമായ ക്രമക്കേടാണ് വാതകങ്ങളുടെ സവിശേഷത.
വാതക തന്മാത്രകൾ തമ്മിലുള്ള ദൂരം പല മടങ്ങാണ് കൂടുതൽ വലുപ്പങ്ങൾതന്മാത്രകൾ. ചെറിയ ആകർഷക ശക്തികൾക്ക് തന്മാത്രകളെ പരസ്പരം അടുത്ത് നിർത്താൻ കഴിയില്ല, അതിനാൽ വാതകങ്ങൾക്ക് പരിധിയില്ലാതെ വികസിക്കാൻ കഴിയും.
ചലിക്കുന്ന വാതക തന്മാത്രകളുടെ ആഘാതങ്ങളാൽ കണ്ടെയ്നറിൻ്റെ ചുമരുകളിൽ വാതക സമ്മർദ്ദം സൃഷ്ടിക്കപ്പെടുന്നു.
ദ്രാവക
ഒരു ദ്രാവകത്തിലെ തന്മാത്രകളുടെ താപ ചലനം അതിൻ്റെ അയൽക്കാർ തന്മാത്രയ്ക്ക് നൽകുന്ന വോളിയത്തിനുള്ളിൽ സ്ഥിരതയുള്ള സന്തുലിതാവസ്ഥയ്ക്ക് ചുറ്റുമുള്ള വൈബ്രേഷനുകളാൽ പ്രകടിപ്പിക്കപ്പെടുന്നു.
ഒരു പദാർത്ഥത്തിൻ്റെ മുഴുവൻ വോള്യത്തിലുടനീളം തന്മാത്രകൾക്ക് സ്വതന്ത്രമായി നീങ്ങാൻ കഴിയില്ല, എന്നാൽ തന്മാത്രകളുടെ അയൽ സ്ഥലങ്ങളിലേക്ക് പരിവർത്തനം സാധ്യമാണ്. ഇത് ദ്രാവകത്തിൻ്റെ ദ്രവ്യതയും അതിൻ്റെ ആകൃതി മാറ്റാനുള്ള കഴിവും വിശദീകരിക്കുന്നു.
ഒരു ദ്രാവകത്തിൽ, തന്മാത്രകൾ തമ്മിലുള്ള ദൂരം തന്മാത്രയുടെ വ്യാസത്തിന് ഏകദേശം തുല്യമാണ്. തന്മാത്രകൾ തമ്മിലുള്ള അകലം കുറയുമ്പോൾ (ദ്രാവകത്തിൻ്റെ കംപ്രഷൻ), വികർഷണ ശക്തികൾ കുത്തനെ വർദ്ധിക്കുന്നു, അതിനാൽ ദ്രാവകങ്ങൾ അപ്രസക്തമാണ്.
ഒരു സോളിഡിലെ തന്മാത്രകളുടെ താപ ചലനം സ്ഥിരതയുള്ള സന്തുലിതാവസ്ഥയ്ക്ക് ചുറ്റുമുള്ള കണങ്ങളുടെ (ആറ്റങ്ങൾ, തന്മാത്രകൾ) വൈബ്രേഷനുകളാൽ മാത്രമേ പ്രകടിപ്പിക്കുകയുള്ളൂ.
ഭൂരിഭാഗം ഖരപദാർഥങ്ങൾക്കും ഒരു സാധാരണ ക്രിസ്റ്റൽ ലാറ്റിസ് രൂപപ്പെടുന്ന കണികകളുടെ സ്ഥലകാല ക്രമത്തിലുള്ള ക്രമീകരണമുണ്ട്. ദ്രവ്യത്തിൻ്റെ കണികകൾ (ആറ്റങ്ങൾ, തന്മാത്രകൾ, അയോണുകൾ) ലംബങ്ങളിൽ - നോഡുകളിൽ സ്ഥിതിചെയ്യുന്നു. ക്രിസ്റ്റൽ ലാറ്റിസ്. ക്രിസ്റ്റൽ ലാറ്റിസിൻ്റെ നോഡുകൾ കണങ്ങളുടെ സ്ഥിരമായ സന്തുലിതാവസ്ഥയുടെ സ്ഥാനവുമായി പൊരുത്തപ്പെടുന്നു.
വായു ഈർപ്പം:
മഞ്ഞു പോയിൻ്റ്- നീരാവി പൂരിതമാകുന്ന താപനില
സോളിഡ്
തെർമോഡൈനാമിക്സിൻ്റെ അടിസ്ഥാനങ്ങൾ
അടിസ്ഥാന സങ്കൽപങ്ങൾ:
തെർമോഡൈനാമിക്സ്- സിസ്റ്റം നിർമ്മിക്കുന്ന ശരീരങ്ങളുടെ സൂക്ഷ്മ ഘടനയെ പരാമർശിക്കാതെ മാക്രോസ്കോപ്പിക് സിസ്റ്റങ്ങളുടെ താപ ഗുണങ്ങളെക്കുറിച്ച് പഠിക്കുന്ന ഭൗതികശാസ്ത്ര സിദ്ധാന്തം.
തെർമോഡൈനാമിക് സിസ്റ്റം- താപ ചലനത്തിന് വിധേയമാകുകയും പരസ്പരം ഇടപഴകുകയും ഊർജ്ജം കൈമാറ്റം ചെയ്യുകയും ചെയ്യുന്ന ധാരാളം കണങ്ങൾ (ആറ്റങ്ങളും തന്മാത്രകളും) അടങ്ങുന്ന ഒരു ഭൗതിക സംവിധാനം.
തെർമോഡൈനാമിക്സ് സന്തുലിതാവസ്ഥകളെ മാത്രമേ പരിഗണിക്കൂ.
സന്തുലിതാവസ്ഥകൾ- ഒരു തെർമോഡൈനാമിക് സിസ്റ്റത്തിൻ്റെ പാരാമീറ്ററുകൾ കാലക്രമേണ മാറാത്ത അവസ്ഥകൾ.
തെർമോഡൈനാമിക് പ്രക്രിയ- ഇൻ്റർമീഡിയറ്റ് സ്റ്റേറ്റുകളുടെ ഒരു ശ്രേണിയിലൂടെ (തെർമോഡൈനാമിക് സിസ്റ്റത്തിലെ ഏതെങ്കിലും മാറ്റം) ഒരു സിസ്റ്റത്തിൻ്റെ പ്രാരംഭ അവസ്ഥയിൽ നിന്ന് അന്തിമ അവസ്ഥയിലേക്കുള്ള മാറ്റം.
തെർമോഡൈനാമിക് പ്രക്രിയകൾ
ആന്തരിക ഊർജ്ജം- ഊർജ്ജം, സിസ്റ്റത്തിൻ്റെ തെർമോഡൈനാമിക് അവസ്ഥയെ മാത്രം ആശ്രയിച്ച്, തന്മാത്രാ ഇടപെടലുകളുടെ ഊർജ്ജത്തിൻ്റെ ആകെത്തുകയും തന്മാത്രകളുടെ താപ ചലനത്തിൻ്റെ ഊർജ്ജവും ഉൾക്കൊള്ളുകയും ചെയ്യുന്നു.
ആന്തരിക ഊർജ്ജം മാറ്റാനുള്ള വഴികൾ:
- പ്രതിബദ്ധത മെക്കാനിക്കൽ ജോലി.
- താപ കൈമാറ്റം (താപ കൈമാറ്റം)
ചൂട് കൈമാറ്റം- ഒരു ശരീരത്തിൽ നിന്ന് മറ്റൊന്നിലേക്ക് ആന്തരിക ഊർജ്ജം കൈമാറ്റം.
ചൂട് കൈമാറ്റം
ഡീസബ്ലിമേഷൻ
സപ്ലിമേഷൻ
ബാഷ്പീകരണം
ഘനീഭവിക്കൽ
ക്രിസ്റ്റലീകരണം
ഉരുകുന്നത്
താപത്തിൻ്റെ അളവ് (Q, J)- ഊർജ്ജത്തിൻ്റെ അളവ്
താപത്തിൻ്റെ അളവ്:
തെർമോഡൈനാമിക്സിൻ്റെ ആദ്യ നിയമം
തെർമോഡൈനാമിക്സിൻ്റെ ആദ്യ നിയമത്തിൻ്റെ പ്രസ്താവന:
ജോലി പൂർത്തിയാക്കുന്നു
Q 2 - ഊർജ്ജം കൈമാറ്റം ചെയ്യപ്പെടുന്നു (ഊർജ്ജത്തിൻ്റെ "ബാക്കി" കൈമാറ്റം ചെയ്യപ്പെടുന്നു)
ചൂട് എഞ്ചിൻ ചാക്രികമായി പ്രവർത്തിക്കണം. സൈക്കിളിൻ്റെ അവസാനം, ശരീരം അതിൻ്റെ യഥാർത്ഥ അവസ്ഥയിലേക്ക് മടങ്ങുന്നു, ആന്തരിക ഊർജ്ജം അതിൻ്റെ പ്രാരംഭ മൂല്യം കൈക്കൊള്ളുന്നു. പ്രവർത്തന ദ്രാവകത്തിലേക്ക് താപം നൽകുന്ന ബാഹ്യ സ്രോതസ്സുകൾ കാരണം മാത്രമേ സൈക്കിളിൻ്റെ പ്രവർത്തനം പൂർത്തിയാക്കാൻ കഴിയൂ.
യഥാർത്ഥ ഹീറ്റ് എഞ്ചിനുകൾ ഒരു തുറന്ന ചക്രത്തിൽ പ്രവർത്തിക്കുന്നു, അതായത്. വികാസത്തിന് ശേഷം, വാതകം പുറത്തുവിടുകയും, വാതകത്തിൻ്റെ ഒരു പുതിയ ഭാഗം മെഷീനിൽ അവതരിപ്പിക്കുകയും ചെയ്യുന്നു.
കാര്യക്ഷമത
കാര്യക്ഷമത ( η ) - ജോലി ബന്ധം എ ഓരോ സൈക്കിളിലും പ്രവർത്തിക്കുന്ന ദ്രാവകം, താപത്തിൻ്റെ അളവ് വരെ ക്യു അതേ ചക്രത്തിനായുള്ള ഫലമായുണ്ടാകുന്ന പ്രവർത്തന ദ്രാവകം.
η = · 100% = · 100% = · 100%
കാര്യക്ഷമത എന്നത് കാര്യക്ഷമതയുടെ അളവിനെ വിശേഷിപ്പിക്കുന്നു ചൂട് എഞ്ചിൻ, ഹീറ്ററിൻ്റെയും റഫ്രിജറേറ്ററിൻ്റെയും താപനിലയെ മാത്രം ആശ്രയിച്ചിരിക്കുന്നു.
ü വർദ്ധിപ്പിക്കാൻ താപ കാര്യക്ഷമതയന്ത്രത്തിന് ഹീറ്ററിൻ്റെ താപനില വർദ്ധിപ്പിക്കാനും റഫ്രിജറേറ്ററിൻ്റെ താപനില കുറയ്ക്കാനും കഴിയും;
ü കാര്യക്ഷമത എപ്പോഴും< 1
തെർമോഡൈനാമിക്സിൻ്റെ രണ്ടാമത്തെ നിയമം
തെർമോഡൈനാമിക്സിൻ്റെ രണ്ടാമത്തെ നിയമം പ്രകൃതിയിൽ സംഭവിക്കുന്ന പ്രക്രിയകളുടെ ദിശയും ഊർജ്ജത്തിൻ്റെ പരിവർത്തനവുമായി ബന്ധപ്പെട്ടതും നിർണ്ണയിക്കുന്നു.
തെർമോഡൈനാമിക്സിൻ്റെ രണ്ടാമത്തെ നിയമത്തിൻ്റെ പ്രസ്താവനകൾ:
- ഒരു തെർമോഡൈനാമിക് പ്രക്രിയ അസാധ്യമാണ്, അതിൻ്റെ ഫലമായി പ്രകൃതിയിൽ മറ്റ് മാറ്റങ്ങളൊന്നുമില്ലാതെ ഒരു തണുത്ത ശരീരത്തിൽ നിന്ന് ചൂട് കൂടുതൽ ചൂടുള്ള ശരീരത്തിലേക്ക് മാറ്റപ്പെടും.
- പ്രകൃതിയിൽ ഒരു പ്രക്രിയ സാധ്യമല്ല, അതിൻ്റെ ഒരേയൊരു ഫലം ഒരു പ്രത്യേക ശരീരത്തിൽ നിന്ന് ലഭിക്കുന്ന എല്ലാ താപത്തെയും പ്രവർത്തനമാക്കി മാറ്റുക എന്നതാണ്.
തെർമോഡൈനാമിക്സിൻ്റെ രണ്ടാമത്തെ നിയമം ഏതെങ്കിലും സ്രോതസ്സിൻ്റെ ആന്തരിക ഊർജ്ജ കരുതൽ താഴ്ന്ന നിലയിലേക്ക് മാറ്റാതെ ഉപയോഗിക്കുന്നതിനുള്ള സാധ്യത നിഷേധിക്കുന്നു, അതായത്. ഫ്രിഡ്ജ് ഇല്ല.
ഇലക്ട്രോഡൈനാമിക്സിൻ്റെ അടിസ്ഥാനകാര്യങ്ങൾ
ഇലക്ട്രോഡൈനാമിക്സ്- വസ്തുവകകളുടെ ശാസ്ത്രം വൈദ്യുതകാന്തിക മണ്ഡലം.
1. ഇലക്ട്രോസ്റ്റാറ്റിക്സ്
- വിശ്രമവേളയിൽ വൈദ്യുത ചാർജുള്ള ശരീരങ്ങളെ പഠിക്കുന്ന ഇലക്ട്രോഡൈനാമിക്സിൻ്റെ ഒരു ശാഖ.
പ്രാഥമിക കണങ്ങൾഇമെയിൽ ഉണ്ടായിരിക്കാം ചാർജ്ജ്, പിന്നെ അവരെ ചാർജ്ജ് എന്ന് വിളിക്കുന്നു; കണങ്ങൾ തമ്മിലുള്ള ദൂരത്തെ ആശ്രയിക്കുന്ന ശക്തികളുമായി പരസ്പരം ഇടപഴകുക, എന്നാൽ പരസ്പര ഗുരുത്വാകർഷണത്തിൻ്റെ പല മടങ്ങ് അധികമാണ് (ഈ പ്രതിപ്രവർത്തനത്തെ വൈദ്യുതകാന്തികമെന്ന് വിളിക്കുന്നു).
വൈദ്യുത ചാർജ്
- വൈദ്യുതകാന്തിക ഇടപെടലുകളുടെ (q, C) തീവ്രത നിർണ്ണയിക്കുന്ന പ്രധാന സ്കെയിലർ ഭൗതിക അളവ്.
1 എ വൈദ്യുതധാരയിൽ 1 സെക്കൻഡിൽ ഒരു കണ്ടക്ടറിൻ്റെ ക്രോസ്-സെക്ഷനിലൂടെ കടന്നുപോകുന്ന ചാർജാണ് 1 സി.
വൈദ്യുത ചാർജിൻ്റെ 2 അടയാളങ്ങളുണ്ട്: പോസിറ്റീവ്, നെഗറ്റീവ്.
സമാനമായ ചാർജുകളുള്ള കണികകൾ അകറ്റുന്നു, കൂടാതെ ചാർജുകൾ പോലെയല്ലാത്ത കണങ്ങൾ ആകർഷിക്കുന്നു.
പ്രോട്ടോണിന് പോസിറ്റീവ് ചാർജും ഇലക്ട്രോണിന് നെഗറ്റീവ് ചാർജും ന്യൂട്രോണിന് വൈദ്യുത ന്യൂട്രലും ഉണ്ട്.
പ്രാഥമിക ചാർജ്- വിഭജിക്കാനാവാത്ത ഒരു മിനിമം ചാർജ്.
ശരീരം ചാർജ്ജ് ചെയ്തു, അതിന് ഏതെങ്കിലും ചിഹ്നത്തിൻ്റെ അധിക ചാർജുകൾ ഉണ്ടെങ്കിൽ:
നെഗറ്റീവ് ചാർജ്ജ് - ഇലക്ട്രോണുകളുടെ അധികമുണ്ടെങ്കിൽ;
പോസിറ്റീവ് ചാർജ്ജ് - ഇലക്ട്രോണുകളുടെ അഭാവം ഉണ്ടെങ്കിൽ.
ശരീരങ്ങളുടെ വൈദ്യുതീകരണം
- ചാർജ്ജ് ചെയ്ത ബോഡികൾ നേടാനുള്ള വഴികളിൽ ഒന്ന്.
ഈ സാഹചര്യത്തിൽ, രണ്ട് ബോഡികളും ചാർജ്ജ് ചെയ്യപ്പെടുന്നു, ചാർജുകൾ ചിഹ്നത്തിൽ വിപരീതമാണ്, എന്നാൽ വ്യാപ്തിയിൽ തുല്യമാണ്.
കാന്തങ്ങൾ
കാന്തങ്ങൾക്ക് രണ്ട് ധ്രുവങ്ങളുണ്ട്: എസ് (തെക്കൻ) കൂടാതെ എൻ (വടക്കൻ), ഏറ്റവും വലിയ ഗുരുത്വാകർഷണം ഉള്ളവ.
ഒരു കാന്തത്തിൻ്റെ ധ്രുവങ്ങൾ പരസ്പരം അകറ്റുന്നു, എതിർധ്രുവങ്ങൾ ആകർഷിക്കുന്നു.
കാന്തികക്ഷേത്രത്തിൻ്റെ സവിശേഷതകൾ:
കാന്തിക പ്രവാഹം(F, Wb) - സൈറ്റിലേക്ക് തുളച്ചുകയറുന്ന കാന്തിക ഇൻഡക്ഷൻ ലൈനുകളുടെ എണ്ണം.
കാന്തികക്ഷേത്ര ശക്തി(N, A/m) - പരിസ്ഥിതിയെ പരിഗണിക്കാതെ കണ്ടക്ടറുകളിൽ മാക്രോകറൻ്റുകൾ (ഒരു ഇലക്ട്രിക്കൽ സർക്യൂട്ടിൻ്റെ വയറുകളിൽ ഒഴുകുന്ന വൈദ്യുതധാരകൾ) സൃഷ്ടിച്ച ബഹിരാകാശത്ത് ഏത് ഘട്ടത്തിലും കാന്തികക്ഷേത്രത്തെ ചിത്രീകരിക്കുന്ന ഒരു അളവ്.
B = μs N
നേർരേഖ വൈദ്യുതധാരയ്ക്ക്: N = ;
വൃത്താകൃതിയിലുള്ള വൈദ്യുതധാരയുടെ മധ്യഭാഗത്ത്: H =;
സോളിനോയിഡിൻ്റെ മധ്യഭാഗത്ത്: H = .
ഒരു വസ്തുവിൻ്റെ കാന്തിക പ്രവേശനക്ഷമത
കാന്തിക പ്രേരണയുടെ മൂല്യം കാന്തികക്ഷേത്രം നിലനിൽക്കുന്ന പരിസ്ഥിതിയെ ആശ്രയിച്ചിരിക്കുന്നു. ഒരു നിശ്ചിത പരിതസ്ഥിതിയിൽ ഒരു മണ്ഡലത്തിലെ കാന്തിക ഇൻഡക്ഷൻ B യുടെ അനുപാതം ഒരു ശൂന്യതയിലെ കാന്തിക ഇൻഡക്ഷൻ B o യുടെ സവിശേഷതയാണ്. കാന്തിക ഗുണങ്ങൾപരിതസ്ഥിതി നൽകിയിരിക്കുന്നു, പദാർത്ഥത്തിൻ്റെ ആപേക്ഷിക കാന്തിക പ്രവേശനക്ഷമത എന്ന് വിളിക്കുന്നു - µ.
ഇലക്ട്രോമാഗ്നറ്റിക് ഇൻഡക്ഷൻ
ഇൻഡക്ഷൻ കറൻ്റ് ലഭിക്കുന്നതിനുള്ള രീതികൾ:
വൈദ്യുതകാന്തിക പ്രേരണയുടെ പ്രതിഭാസം- ഒരു അടഞ്ഞ ചാലക സർക്യൂട്ടിൽ ഒരു വൈദ്യുത പ്രവാഹം ഉണ്ടാകുന്നത്, ഒന്നുകിൽ സമയം മാറുന്ന കാന്തികക്ഷേത്രത്തിൽ വിശ്രമത്തിലോ അല്ലെങ്കിൽ സ്ഥിരമായ കാന്തികക്ഷേത്രത്തിൽ നീങ്ങുന്നതോ ആയതിനാൽ സർക്യൂട്ടിലേക്ക് തുളച്ചുകയറുന്ന കാന്തിക ഇൻഡക്ഷൻ ലൈനുകളുടെ എണ്ണം മാറുന്നു. കാന്തിക ഇൻഡക്ഷൻ ലൈനുകളുടെ എണ്ണം എത്ര വേഗത്തിൽ മാറുന്നുവോ അത്രയധികം പ്രേരിത വൈദ്യുത പ്രവാഹം വർദ്ധിക്കുന്നു.
ഇലക്ട്രോമാഗ്നറ്റിക് ഇൻഡക്ഷൻ നിയമം:
കണ്ടക്ടറുടെ സൌജന്യ ചാർജുകളിൽ ബാഹ്യശക്തികൾ പ്രവർത്തിച്ചാൽ ഒരു സർക്യൂട്ടിൽ വൈദ്യുത പ്രവാഹം സാധ്യമാണ്. ഒരു ക്ലോസ്ഡ് ലൂപ്പിലൂടെ ഒരൊറ്റ പോസിറ്റീവ് ചാർജ് നീക്കാൻ ഈ ശക്തികൾ ചെയ്യുന്ന പ്രവർത്തനത്തെ emf എന്ന് വിളിക്കുന്നു. അത് മാറുമ്പോൾ കാന്തിക പ്രവാഹംകോണ്ടൂർ പരിമിതപ്പെടുത്തിയിരിക്കുന്ന ഉപരിതലത്തിലൂടെ, ബാഹ്യശക്തികൾ കോണ്ടറിൽ പ്രത്യക്ഷപ്പെടുന്നു, ഇതിൻ്റെ പ്രവർത്തനം പ്രേരിപ്പിച്ച emf ൻ്റെ സവിശേഷതയാണ്.
ഇൻഡക്ഷൻ കറൻ്റ് ദിശ കണക്കിലെടുക്കുമ്പോൾ, ലെൻസിൻ്റെ നിയമം അനുസരിച്ച്:
ഒരു അടച്ച ലൂപ്പിലെ ഇൻഡുസ്ഡ് ഇഎംഎഫ്, ലൂപ്പിൻ്റെ പരിധിയിലുള്ള ഉപരിതലത്തിലൂടെയുള്ള കാന്തിക പ്രവാഹത്തിൻ്റെ മാറ്റത്തിൻ്റെ നിരക്കിന് തുല്യമാണ്, വിപരീത ചിഹ്നം ഉപയോഗിച്ച് എടുക്കുന്നു.
വോർട്ടക്സ് ഇലക്ട്രിക് ഫീൽഡ്
ഒരു സ്റ്റേഷണറി കണ്ടക്ടറിൽ വൈദ്യുത പ്രവാഹം ഉണ്ടാകാനുള്ള കാരണം വൈദ്യുത മണ്ഡലം.
കാന്തിക മണ്ഡലത്തിലെ ഏത് മാറ്റവും ഒരു ക്ലോസ്ഡ് സർക്യൂട്ടിൻ്റെ സാന്നിധ്യമോ അഭാവമോ പരിഗണിക്കാതെ ഒരു ഇൻഡക്റ്റീവ് ഇലക്ട്രിക് ഫീൽഡ് സൃഷ്ടിക്കുന്നു, കൂടാതെ കണ്ടക്ടർ തുറന്നിരിക്കുകയാണെങ്കിൽ, അതിൻ്റെ അറ്റത്ത് സാധ്യതയുള്ള വ്യത്യാസം ഉണ്ടാകുന്നു; കണ്ടക്ടർ അടച്ചിട്ടുണ്ടെങ്കിൽ, അതിൽ ഒരു പ്രേരിതമായ വൈദ്യുതധാര നിരീക്ഷിക്കപ്പെടുന്നു.
എഡ്ഡി പ്രവാഹങ്ങൾ:
കൂറ്റൻ കണ്ടക്ടറുകളിലെ ഇൻഡക്ഷൻ വൈദ്യുതധാരകളെ ഫൂക്കോ വൈദ്യുതധാരകൾ എന്ന് വിളിക്കുന്നു. ഫൂക്കോൾഡിയൻ പ്രവാഹങ്ങൾ വളരെ എത്താം വലിയ മൂല്യങ്ങൾ, കാരണം കൂറ്റൻ കണ്ടക്ടറുകളുടെ പ്രതിരോധം കുറവാണ്. അതിനാൽ, ട്രാൻസ്ഫോർമർ കോറുകൾ ഇൻസുലേറ്റ് ചെയ്ത പ്ലേറ്റുകളിൽ നിന്നാണ് നിർമ്മിച്ചിരിക്കുന്നത്.
ഫെറിറ്റുകളിൽ - കാന്തിക ഇൻസുലേറ്ററുകൾ, എഡ്ഡി വൈദ്യുതധാരകൾ പ്രായോഗികമായി ഉയർന്നുവരുന്നില്ല.
എഡ്ഡി പ്രവാഹങ്ങളുടെ ഉപയോഗം
ഒരു ശൂന്യതയിൽ ലോഹങ്ങൾ ചൂടാക്കലും ഉരുകലും, ഇലക്ട്രിക്കൽ അളക്കുന്ന ഉപകരണങ്ങളിൽ ഡാംപറുകൾ.
എഡ്ഡി പ്രവാഹങ്ങളുടെ ദോഷകരമായ ഫലങ്ങൾ
പ്രകാശനം മൂലം ട്രാൻസ്ഫോർമറുകളുടെയും ജനറേറ്ററുകളുടെയും കോറുകളിലെ ഊർജ്ജ നഷ്ടങ്ങളാണിവ വലിയ അളവ്ചൂട്.
സ്വയം-ഇൻഡക്ഷൻ
സ്വയം-ഇൻഡക്ഷൻ പ്രതിഭാസം- ഒരു സർക്യൂട്ടിൽ പ്രേരിപ്പിച്ച emf സംഭവിക്കുന്നത്, അതേ സർക്യൂട്ടിൽ ഒഴുകുന്ന വൈദ്യുതധാരയുടെ കാന്തികക്ഷേത്രത്തിലെ മാറ്റം മൂലമാണ് ഇത് സംഭവിക്കുന്നത്.
ഒരു സർക്യൂട്ടിലെ സ്വയം കാന്തിക മണ്ഡലം നേരിട്ടുള്ള കറൻ്റ്സർക്യൂട്ട് അടയ്ക്കുകയും തുറക്കുകയും ചെയ്യുന്ന നിമിഷങ്ങളിലും നിലവിലെ ശക്തി മാറുമ്പോഴും മാറുന്നു.
ഇൻഡക്‌ടൻസ്
(സ്വയം-ഇൻഡക്ഷൻ കോഫിഫിഷ്യൻ്റ്) - ആശ്രിതത്വം കാണിക്കുന്ന ഒരു ഭൗതിക അളവ് സ്വയം-ഇൻഡ്യൂസ്ഡ് ഇഎംഎഫ്കണ്ടക്ടറുടെ വലുപ്പത്തിലും രൂപത്തിലും കണ്ടക്ടർ സ്ഥിതി ചെയ്യുന്ന പരിസ്ഥിതിയിലും.
കോയിലിൻ്റെ ഇൻഡക്‌ടൻസ് ഇനിപ്പറയുന്നവയെ ആശ്രയിച്ചിരിക്കുന്നു:
വളവുകളുടെ എണ്ണം, കോയിലിൻ്റെ വലുപ്പവും ആകൃതിയും മാധ്യമത്തിൻ്റെ ആപേക്ഷിക കാന്തിക പ്രവേശനക്ഷമതയും (ഒരുപക്ഷേ ഒരു കാമ്പ്).
വൈദ്യുതധാരയുടെ കാന്തിക മണ്ഡലത്തിൻ്റെ ഊർജ്ജം
വൈദ്യുതധാര വഹിക്കുന്ന ഒരു ചാലകത്തിന് ചുറ്റും ഊർജ്ജമുള്ള ഒരു കാന്തികക്ഷേത്രമുണ്ട്.
കാന്തികക്ഷേത്രത്തിൻ്റെ ഊർജ്ജം വൈദ്യുതധാരയുടെ ആന്തരിക ഊർജ്ജത്തിന് തുല്യമാണ്.
സർക്യൂട്ടിൽ ഒരു വൈദ്യുതധാര സൃഷ്ടിക്കുന്നതിനായി നിലവിലെ സ്രോതസ്സ് സ്വയം-ഇൻഡക്ഷൻ emf-നെ മറികടക്കാൻ ചെയ്യേണ്ട ജോലിക്ക് കറണ്ടിൻ്റെ സ്വയം-ഊർജ്ജം സംഖ്യാപരമായി തുല്യമാണ്.
ആൾട്ടർനേറ്റിംഗ് കറൻ്റ്
ആൾട്ടർനേറ്റിംഗ് കറൻ്റ്- ഒരു ഹാർമോണിക് നിയമം അനുസരിച്ച് ദിശയിലും വ്യാപ്തിയിലും മാറുന്ന കറൻ്റ്.
RMS നിലവിലെ മൂല്യം- ഒരു ആൾട്ടർനേറ്റിംഗ് കറൻ്റിൻ്റെ അതേ സമയം ഒരു കണ്ടക്ടറിൽ ഒരേ അളവിലുള്ള താപം പുറത്തുവിടുന്ന ഒരു ഡയറക്ട് വൈദ്യുതധാരയുടെ ശക്തി. ഞാൻ =
തൽക്ഷണ നിലവിലെ മൂല്യം തൽക്ഷണ വോൾട്ടേജ് മൂല്യത്തിന് ആനുപാതികമാണ്, ഇത് ഘട്ടത്തിലാണ്: ഞാൻ = = ഞാൻ കോസ് ωt
ആൾട്ടർനേറ്റിംഗ് വോൾട്ടേജിൻ്റെ ഫലവത്തായ മൂല്യം വൈദ്യുതധാരയുടെ ഫലപ്രദമായ മൂല്യത്തിന് സമാനമായി നിർണ്ണയിക്കപ്പെടുന്നു യു =
ഹാർമോണിക് നിയമം അനുസരിച്ച് തൽക്ഷണ വോൾട്ടേജ് മൂല്യം മാറുന്നു: u = U m cos ωt
സജീവ പ്രതിരോധങ്ങൾ- വൈദ്യുതോർജ്ജത്തെ ആന്തരിക ഊർജ്ജമാക്കി മാറ്റുന്ന വൈദ്യുത ഉപകരണങ്ങൾ (ഉയർന്ന പ്രതിരോധശേഷിയുള്ള വയറുകൾ, സർപ്പിളുകൾ ചൂടാക്കൽ ഉപകരണങ്ങൾ, റെസിസ്റ്ററുകൾ).
ശക്തി ആൾട്ടർനേറ്റിംഗ് കറൻ്റ്.
കറൻ്റ്, വോൾട്ടേജ് ആന്ദോളനങ്ങളുടെ ഘട്ടങ്ങൾ ഒത്തുചേരുമ്പോൾ, ഒന്നിടവിട്ട വൈദ്യുതധാരയുടെ തൽക്ഷണ ശക്തി ഇതിന് തുല്യമാണ്:
p = iu = i 2 R = I m U m cos 2ωt
ഒരു ആൾട്ടർനേറ്റ് കറൻ്റ് കാലയളവിൽ ശരാശരി പവർ മൂല്യം ഇതാണ്: p =
ഒരു എസി സർക്യൂട്ടിലെ ഇൻഡക്‌ടൻസും കപ്പാസിറ്റൻസും:
1. ഇൻഡക്‌ടൻസ്
ഒരു ആൾട്ടർനേറ്റിംഗ് വോൾട്ടേജ് സർക്യൂട്ടുമായി ബന്ധിപ്പിച്ചിരിക്കുന്ന ഒരു കോയിലിൽ, അതേ കോയിലിനുള്ള സ്ഥിരമായ വോൾട്ടേജ് സർക്യൂട്ടിലെ നിലവിലെ ശക്തിയേക്കാൾ കുറവാണ് നിലവിലെ ശക്തി. തൽഫലമായി, ഒരു ആൾട്ടർനേറ്റ് വോൾട്ടേജ് സർക്യൂട്ടിലെ കോയിൽ നേരിട്ടുള്ള വോൾട്ടേജ് സർക്യൂട്ടിനേക്കാൾ കൂടുതൽ പ്രതിരോധം സൃഷ്ടിക്കുന്നു.
ഘട്ടം ഘട്ടമായുള്ള വോൾട്ടേജ് വൈദ്യുതധാരയെ നയിക്കുന്നു π/2
ഇൻഡക്റ്റീവ് റിയാക്ടൻസ് ആണ് : X L = ωL = 2πνL
ഓമിൻ്റെ നിയമം: I m = , ഇവിടെ Lω ഇൻഡക്റ്റീവ് റിയാക്ടൻസ് ആണ്.
2. ശേഷി
ഒരു കപ്പാസിറ്റർ ഒരു ഡിസി വോൾട്ടേജ് സർക്യൂട്ടുമായി ബന്ധിപ്പിക്കുമ്പോൾ, കറൻ്റ് പൂജ്യമാണ്, ഒരു കപ്പാസിറ്റർ ഒരു എസി വോൾട്ടേജ് സർക്യൂട്ടുമായി ബന്ധിപ്പിക്കുമ്പോൾ, കറൻ്റ് പൂജ്യമല്ല. അതിനാൽ, ഒരു എസി വോൾട്ടേജ് സർക്യൂട്ടിലെ ഒരു കപ്പാസിറ്റർ ഒരു ഡിസി സർക്യൂട്ടിൽ ഉള്ളതിനേക്കാൾ കുറഞ്ഞ പ്രതിരോധം സൃഷ്ടിക്കുന്നു.
കപ്പാസിറ്റൻസ് ഇതിന് തുല്യമാണ്: X C = =
ഒരു ഇലക്ട്രിക്കൽ സർക്യൂട്ടിലെ അനുരണനം.
അനുരണനംഒരു ഇലക്ട്രിക്കൽ സർക്യൂട്ടിൽ - വ്യാപ്തിയിൽ മൂർച്ചയുള്ള വർദ്ധനവിൻ്റെ പ്രതിഭാസം നിർബന്ധിത ആന്ദോളനങ്ങൾആവൃത്തികൾ ω 0 = ω ചേരുമ്പോൾ നിലവിലുള്ളത്, ഇവിടെ ω 0 എന്നത് ഓസിലേറ്ററി സർക്യൂട്ടിൻ്റെ സ്വാഭാവിക ആവൃത്തിയാണ്, ω എന്നത് സപ്ലൈ വോൾട്ടേജിൻ്റെ ആവൃത്തിയാണ്.
പ്രവർത്തന തത്വം വൈദ്യുതകാന്തിക ഇൻഡക്ഷൻ എന്ന പ്രതിഭാസത്തെ അടിസ്ഥാനമാക്കിയുള്ളതാണ്.
നിഷ്ക്രിയ വേഗതയിൽ പ്രവർത്തന തത്വം, അതായത്. R n ഇല്ലാതെ:
ε ind1/ε ind2= ω 1 /ω 2 = കെ, എവിടെ ε ind1ഒപ്പം ε ind2– വിൻഡിംഗുകളിൽ ഇൻഡുസ്ഡ് emf, ω 1, ω 2 - വിൻഡിംഗുകളിലെ തിരിവുകളുടെ എണ്ണം,
k - പരിവർത്തന ഗുണകം.
എങ്കിൽ k > 1 , അപ്പോൾ ട്രാൻസ്ഫോർമർ വോൾട്ടേജ് കുറയ്ക്കുന്നു; എങ്കിൽ കെ< 1 , അപ്പോൾ ട്രാൻസ്ഫോർമർ വോൾട്ടേജ് വർദ്ധിപ്പിക്കുന്നു. നിഷ്ക്രിയമാകുമ്പോൾ, ട്രാൻസ്ഫോർമർ നെറ്റ്വർക്കിൽ നിന്ന് ഉപഭോഗം ചെയ്യുന്നു ചെറിയ ഊർജ്ജം, അതിൻ്റെ കാമ്പിൻ്റെ കാന്തികവൽക്കരണത്തെ വിപരീതമാക്കുന്നതിന് ചെലവഴിക്കുന്നു.
ഉയർന്ന പവർ ആൾട്ടർനേറ്റിംഗ് കറൻ്റുകളെ പരിവർത്തനം ചെയ്യുന്നതിനുള്ള ട്രാൻസ്ഫോർമറുകൾക്ക് ഉയർന്ന ദക്ഷതയുണ്ട്.
പ്രക്ഷേപണം വൈദ്യുതോർജ്ജം:
5. വൈദ്യുതകാന്തിക ആന്ദോളനങ്ങളും തരംഗങ്ങളും
ഓസിലേറ്ററി സർക്യൂട്ട്- ഊർജ്ജമുള്ള ഒരു സർക്യൂട്ട് വൈദ്യുത മണ്ഡലംകാന്തികക്ഷേത്ര ഊർജമായും പുറകിലുമായി പരിവർത്തനം ചെയ്യാനാകും.
ഇലക്ട്രിക്കൽ ഓസിലേറ്ററി സർക്യൂട്ട്- ഒരു അടച്ച ഇലക്ട്രിക്കൽ സർക്യൂട്ടിൽ പരസ്പരം ബന്ധിപ്പിച്ചിരിക്കുന്ന ഒരു കപ്പാസിറ്ററും ഒരു കോയിലും അടങ്ങുന്ന ഒരു സിസ്റ്റം
സ്വതന്ത്ര വൈദ്യുതകാന്തിക ആന്ദോളനങ്ങൾ- ബാഹ്യ സ്രോതസ്സുകളിൽ നിന്നുള്ള ഊർജ്ജം ഉപയോഗിക്കാതെ കപ്പാസിറ്ററിൻ്റെ പ്ലേറ്റുകൾക്കിടയിലുള്ള കോയിലിലെ കറൻ്റിലും വോൾട്ടേജിലുമുള്ള മാറ്റങ്ങൾ ഇടയ്ക്കിടെ ആവർത്തിക്കുന്നു.
കോണ്ടൂർ "അനുയോജ്യമായത്" ആണെങ്കിൽ, അതായത്. വൈദ്യുത പ്രതിരോധം 0 X L = X C ω = തുല്യമാണ്
T = 2π - തോംസൺ ഫോർമുല (ഒരു ഇലക്ട്രിക്കൽ സർക്യൂട്ടിലെ സ്വതന്ത്ര വൈദ്യുതകാന്തിക ആന്ദോളനങ്ങളുടെ കാലഘട്ടം)
വൈദ്യുതകാന്തിക മണ്ഡലം- ദ്രവ്യത്തിൻ്റെ ഒരു പ്രത്യേക രൂപം, വൈദ്യുത കാന്തിക മണ്ഡലങ്ങളുടെ സംയോജനം.
വേരിയബിൾ ഇലക്ട്രിക്കൽ ആൻഡ് കാന്തികക്ഷേത്രങ്ങൾഒരേസമയം നിലനിൽക്കുകയും ഒരൊറ്റ വൈദ്യുതകാന്തികക്ഷേത്രം രൂപപ്പെടുകയും ചെയ്യുന്നു.
ü ചാർജിൻ്റെ വേഗത പൂജ്യമാകുമ്പോൾ ഒരു വൈദ്യുത മണ്ഡലം മാത്രമേ ഉണ്ടാകൂ.
ü സ്ഥിരമായ ചാർജ്ജ് വേഗതയിൽ, ഒരു വൈദ്യുതകാന്തിക മണ്ഡലം ഉണ്ടാകുന്നു.
ü ഒരു ചാർജിൻ്റെ ത്വരിതഗതിയിലുള്ള ചലനത്തോടെ, ഒരു വൈദ്യുതകാന്തിക തരംഗം പുറപ്പെടുവിക്കുന്നു, അത് ബഹിരാകാശത്ത് പരിമിതമായ വേഗതയിൽ വ്യാപിക്കുന്നു.
വൈദ്യുതകാന്തിക മണ്ഡലത്തിൻ്റെ മെറ്റീരിയൽ:
ü നിങ്ങൾക്ക് രജിസ്റ്റർ ചെയ്യാം
ü നമ്മുടെ ഇഷ്ടങ്ങളിൽ നിന്നും ആഗ്രഹങ്ങളിൽ നിന്നും സ്വതന്ത്രമായി നിലനിൽക്കുന്നു
ഉയർന്നതും എന്നാൽ പരിമിതവുമായ വേഗതയുണ്ട്
വൈദ്യുതകാന്തിക തരംഗങ്ങൾ
3 × 10 8 m/s വേഗതയിൽ ബഹിരാകാശത്ത് (വാക്വം) വ്യാപിക്കുന്ന സമയത്തിന് വ്യത്യാസമുള്ള ഒരു വൈദ്യുതകാന്തിക മണ്ഡലം ഒരു വൈദ്യുതകാന്തിക തരംഗമായി മാറുന്നു. വൈദ്യുതകാന്തിക മണ്ഡലത്തിൻ്റെ പ്രചാരണത്തിൻ്റെ പരിമിതമായ വേഗത ബഹിരാകാശത്തെ വൈദ്യുതകാന്തിക ആന്ദോളനങ്ങൾ തരംഗങ്ങളുടെ രൂപത്തിൽ പ്രചരിപ്പിക്കുന്നു എന്ന വസ്തുതയിലേക്ക് നയിക്കുന്നു.
ആൻ്റിനയിൽ നിന്ന് വളരെ അകലെ, വെക്റ്ററുകൾ E, B എന്നിവയുടെ മൂല്യങ്ങൾ ഘട്ടത്തിലാണ്.
ഒരു വൈദ്യുതകാന്തിക തരംഗം ഉണ്ടാകുന്നതിനുള്ള പ്രധാന വ്യവസ്ഥ വൈദ്യുത ചാർജുകളുടെ ത്വരിതപ്പെടുത്തിയ ചലനമാണ്.
വൈദ്യുതകാന്തിക തരംഗ വേഗത: υ = νλ λ = = υ2π
തരംഗ സവിശേഷതകൾ:
Ø പ്രതിഫലനം, അപവർത്തനം, ഇടപെടൽ, വ്യതിചലനം, ധ്രുവീകരണം;
Ø പദാർത്ഥത്തിൻ്റെ സമ്മർദ്ദം;
Ø പരിസ്ഥിതിയുടെ ആഗിരണം;
Ø ശൂന്യതയിലെ പ്രചാരണത്തിൻ്റെ അവസാന വേഗത കൂടെ;
Ø ഫോട്ടോ ഇലക്ട്രിക് ഇഫക്റ്റ് എന്ന പ്രതിഭാസത്തിന് കാരണമാകുന്നു;
Ø മീഡിയത്തിലെ വേഗത കുറയുന്നു.
6. വേവ് ഒപ്റ്റിക്സ്
ഒപ്റ്റിക്സ്- പഠിക്കുന്ന ഭൗതികശാസ്ത്ര ശാഖ നേരിയ പ്രതിഭാസങ്ങൾ.
ആധുനിക സങ്കൽപ്പങ്ങൾ അനുസരിച്ച്, പ്രകാശത്തിന് ഇരട്ട സ്വഭാവമുണ്ട് (തരംഗ-കണിക ദ്വൈതത): പ്രകാശത്തിന് തരംഗ ഗുണങ്ങളുണ്ട്, ഒരു വൈദ്യുതകാന്തിക തരംഗമാണ്, എന്നാൽ അതേ സമയം അത് കണങ്ങളുടെ ഒരു പ്രവാഹമാണ് - ഫോട്ടോണുകൾ. പ്രകാശ ശ്രേണിയെ ആശ്രയിച്ച്, ചില ഗുണങ്ങൾ വലിയ അളവിൽ ദൃശ്യമാകുന്നു.
ശൂന്യതയിലെ പ്രകാശവേഗം:
പ്രശ്നങ്ങൾ പരിഹരിക്കുമ്പോൾ, c = 3 × 10 8 km/s മൂല്യം സാധാരണയായി കണക്കുകൂട്ടലുകൾക്കായി എടുക്കുന്നു.
പ്രകാശത്തിൻ്റെ പ്രതിഫലനം
ഒരേ ഘട്ടത്തിൽ ആന്ദോളനം ചെയ്യുന്ന ബിന്ദുക്കളുടെ ഒരു കൂട്ടമാണ് തരംഗ പ്രതലം.
ഹ്യൂഗൻസ് തത്വം: അസ്വസ്ഥത സ്വയം എത്തിയ ഓരോ പോയിൻ്റും ദ്വിതീയ ഗോളാകൃതിയിലുള്ള തരംഗങ്ങളുടെ ഉറവിടമായി മാറുന്നു.
പ്രകാശ പ്രതിഫലന നിയമങ്ങൾ
MN - പ്രതിഫലന ഉപരിതലം
AA 1, BB 1 - ഒരു സംഭവ വിമാന തരംഗത്തിൻ്റെ കിരണങ്ങൾ
AA 2, BB 2 - പ്രതിഫലിക്കുന്ന വിമാന തരംഗ കിരണങ്ങൾ
എസി - തരംഗ ഉപരിതലംസംഭവവിമാന തരംഗം സംഭവ കിരണങ്ങൾക്ക് ലംബമാണ്
ഡിബി - പ്രതിഫലിച്ച കിരണങ്ങൾക്ക് ലംബമായി പ്രതിഫലിക്കുന്ന തലം തരംഗത്തിൻ്റെ തരംഗ ഉപരിതലം
α - സംഭവത്തിൻ്റെ ആംഗിൾ (സംഭവ ബീമിനും പ്രതിഫലിക്കുന്ന പ്രതലത്തിന് ലംബമായും)
β - പ്രതിഫലന ആംഗിൾ (പ്രതിഫലിക്കുന്ന കിരണങ്ങൾക്കിടയിലും പ്രതിഫലിക്കുന്ന ഉപരിതലത്തിന് ലംബമായും)
പ്രതിഫലന നിയമങ്ങൾ:
1. സംഭവകിരണവും പ്രതിഫലിച്ച കിരണവും കിരണത്തിൻ്റെ സംഭവസ്ഥലത്ത് പുനർനിർമ്മിച്ച ലംബവും ഒരേ തലത്തിൽ കിടക്കുന്നു.
2. സംഭവങ്ങളുടെ ആംഗിൾ കോണിന് തുല്യമാണ്പ്രതിഫലനങ്ങൾ.
ലൈറ്റ് റിഫ്രാക്ഷൻ
രണ്ട് മാധ്യമങ്ങൾക്കിടയിലുള്ള ഇൻ്റർഫേസിലൂടെ കടന്നുപോകുമ്പോൾ പ്രകാശത്തിൻ്റെ വ്യാപനത്തിൻ്റെ ദിശയിലുള്ള മാറ്റമാണ് പ്രകാശത്തിൻ്റെ അപവർത്തനം.
പ്രകാശ അപവർത്തന നിയമങ്ങൾ:
1. സംഭവ ബീമും റിഫ്രാക്‌റ്റഡ് ബീമും രണ്ട് മീഡിയകൾക്കിടയിലുള്ള ഇൻ്റർഫേസിന് ലംബമായി ഒരേ തലത്തിൽ കിടക്കുന്നു, ബീം സംഭവസ്ഥലത്ത് പുനഃസ്ഥാപിക്കുന്നു.
2. നൽകിയിരിക്കുന്ന രണ്ട് മീഡിയകൾക്കുള്ള സംഭവങ്ങളുടെ കോണിൻ്റെ സൈനിൻ്റെയും അപവർത്തനകോണിൻ്റെ സൈനിൻ്റെയും അനുപാതം ഒരു സ്ഥിരമായ മൂല്യമാണ് 
n എവിടെയാണ് ആപേക്ഷിക സൂചകംഅപവർത്തനം (അല്ലെങ്കിൽ ആദ്യത്തേതുമായി ബന്ധപ്പെട്ട രണ്ടാമത്തെ മാധ്യമത്തിൻ്റെ റിഫ്രാക്റ്റീവ് സൂചിക)
അപവർത്തനാങ്കം
ഭൗതിക അർത്ഥം: ബീം പുറത്തുകടക്കുന്ന മാധ്യമത്തിലെ പ്രകാശത്തിൻ്റെ വേഗത അത് പ്രവേശിക്കുന്ന മാധ്യമത്തിലെ പ്രകാശത്തിൻ്റെ വേഗതയേക്കാൾ എത്ര മടങ്ങ് കൂടുതലാണെന്ന് ഇത് കാണിക്കുന്നു.
പൂർണ്ണമായ ആന്തരിക പ്രകാശ പ്രതിഫലനം
ആദ്യ മാധ്യമത്തിൻ്റെ കേവല അപവർത്തന സൂചിക രണ്ടാമത്തെ മാധ്യമത്തിൻ്റെ കേവല അപവർത്തന സൂചികയേക്കാൾ വലുതായിരിക്കട്ടെ 
, അതായത്, ആദ്യത്തെ മാധ്യമം ഒപ്റ്റിക്കൽ സാന്ദ്രതയുള്ളതാണ്. 
പിന്നെ, അവൻ അയച്ചാൽ
§ 12-ാം. നിരന്തരമായ ത്വരണം ഉള്ള ചലനം
ഒരേപോലെ ത്വരിതപ്പെടുത്തിയ ചലനത്തിന്, ഇനിപ്പറയുന്ന സമവാക്യങ്ങൾ സാധുതയുള്ളതാണ്, അത് ഞങ്ങൾ ഡെറിവേഷൻ ഇല്ലാതെ അവതരിപ്പിക്കുന്നു:
നിങ്ങൾ മനസ്സിലാക്കുന്നതുപോലെ, ഇടതുവശത്തുള്ള വെക്റ്റർ ഫോർമുലയും വലതുവശത്തുള്ള രണ്ട് സ്കെയിലർ ഫോർമുലകളും തുല്യമാണ്. ഒരു ബീജഗണിത വീക്ഷണകോണിൽ നിന്ന്, സ്കെയിലർ ഫോർമുലകൾ അർത്ഥമാക്കുന്നത് ഒരേപോലെ ത്വരിതപ്പെടുത്തിയ ചലനത്തോടെ, സ്ഥാനചലന പ്രവചനങ്ങൾ ഒരു ക്വാഡ്രാറ്റിക് നിയമം അനുസരിച്ച് സമയത്തെ ആശ്രയിച്ചിരിക്കുന്നു.ഇത് തൽക്ഷണ പ്രവേഗ പ്രൊജക്ഷനുകളുടെ സ്വഭാവവുമായി താരതമ്യം ചെയ്യുക (§ 12-h കാണുക).
അത് അറിഞ്ഞുകൊണ്ട് s x = x – x oഒപ്പം s y = y – y o(§ 12 കാണുക), മുകളിൽ വലത് നിരയിൽ നിന്നുള്ള രണ്ട് സ്കെയിലർ ഫോർമുലകളിൽ നിന്ന് നമുക്ക് ലഭിക്കും കോർഡിനേറ്റുകൾക്കുള്ള സമവാക്യങ്ങൾ:
ഒരു ശരീരത്തിൻ്റെ ഏകീകൃത ത്വരിതഗതിയിലുള്ള ചലനത്തിലെ ത്വരണം സ്ഥിരമായതിനാൽ, കോർഡിനേറ്റ് അക്ഷങ്ങൾ എല്ലായ്പ്പോഴും സ്ഥാനം പിടിക്കാം, അങ്ങനെ ആക്സിലറേഷൻ വെക്റ്റർ ഒരു അക്ഷത്തിന് സമാന്തരമായി നയിക്കപ്പെടുന്നു, ഉദാഹരണത്തിന് Y അക്ഷം, തൽഫലമായി, X അക്ഷത്തിനൊപ്പം ചലനത്തിൻ്റെ സമവാക്യം ആയിരിക്കും ശ്രദ്ധേയമായി ലളിതമാക്കിയിരിക്കുന്നു:
x = x o + υ കാള t + (0)ഒപ്പം y = y o + υ oy t + ½ a y t²
ഇടത് സമവാക്യം ഏകീകൃത റെക്റ്റിലീനിയർ ചലനത്തിൻ്റെ സമവാക്യവുമായി പൊരുത്തപ്പെടുന്നുവെന്നത് ശ്രദ്ധിക്കുക (§ 12-g കാണുക). അതിനർത്ഥം അതാണ് ഒരേപോലെ ത്വരിതപ്പെടുത്തിയ ചലനത്തിന് ഒരു അച്ചുതണ്ടിലൂടെയുള്ള ഏകീകൃത ചലനത്തിൽ നിന്നും മറ്റൊന്നിൽ ഒരേപോലെ ത്വരിതപ്പെടുത്തിയ ചലനത്തിൽ നിന്നും "രചിക്കാൻ" കഴിയും.ഒരു യാച്ചിലെ കോറുമായുള്ള അനുഭവം ഇത് സ്ഥിരീകരിക്കുന്നു (§ 12-b കാണുക).
ടാസ്ക്. കൈകൾ നീട്ടി പെൺകുട്ടി പന്ത് എറിഞ്ഞു. അവൻ 80 സെൻ്റീമീറ്റർ ഉയർന്നു, താമസിയാതെ പെൺകുട്ടിയുടെ കാൽക്കൽ വീണു, 180 സെൻ്റീമീറ്റർ പറന്നു. ഏത് വേഗതയിലാണ് പന്ത് എറിഞ്ഞത്, പന്ത് നിലത്ത് പതിച്ചപ്പോൾ ഏത് വേഗതയിലായിരുന്നു?
Y അക്ഷത്തിലേക്ക് തൽക്ഷണ പ്രവേഗം പ്രൊജക്റ്റ് ചെയ്യുന്നതിന് സമവാക്യത്തിൻ്റെ ഇരുവശങ്ങളും ചതുരമാക്കാം: υ y = υ oy + a y t(§ 12 കാണുക). നമുക്ക് തുല്യത ലഭിക്കുന്നു:
υ y ² = ( υ oy + a y t )² = υ oy ² + 2 υ oy a y t + a y ² t²
നമുക്ക് ഘടകം ബ്രാക്കറ്റിൽ നിന്ന് പുറത്തെടുക്കാം 2 ഒരു വർഷംരണ്ട് വലംകൈ പദങ്ങൾക്ക് മാത്രം:
υ y ² = υ oy ² + 2 a y ( υ oy t + ½ a y t² )
ഡിസ്പ്ലേസ്മെൻ്റ് പ്രൊജക്ഷൻ കണക്കാക്കുന്നതിനുള്ള ഫോർമുല ബ്രാക്കറ്റുകളിൽ നമുക്ക് ലഭിക്കുന്നു എന്നത് ശ്രദ്ധിക്കുക: s y = υ oy t + ½ a y t².ഇത് മാറ്റിസ്ഥാപിക്കുന്നു എസ് വൈ, നമുക്ക് ലഭിക്കുന്നത്:
പരിഹാരം.നമുക്ക് ഒരു ഡ്രോയിംഗ് ഉണ്ടാക്കാം: Y അക്ഷം മുകളിലേക്ക് നയിക്കുക, പെൺകുട്ടിയുടെ കാൽക്കൽ നിലത്ത് കോർഡിനേറ്റുകളുടെ ഉത്ഭവം സ്ഥാപിക്കുക. വേഗത പ്രൊജക്ഷൻ്റെ ചതുരത്തിന് വേണ്ടി നമ്മൾ ഉരുത്തിരിഞ്ഞ ഫോർമുല പ്രയോഗിക്കാം, ആദ്യം പന്തിൻ്റെ ഉയർച്ചയുടെ മുകൾ ഭാഗത്ത്:
0 = υ oy ² + 2·(–g)·(+h) ⇒ υ oy = ±√¯2gh = +4 m/s
തുടർന്ന്, മുകളിലെ പോയിൻ്റിൽ നിന്ന് താഴേക്ക് നീങ്ങാൻ തുടങ്ങുമ്പോൾ:
υ y² = 0 + 2·(–g)·(–H) ⇒ υ y = ±√¯2gh = –6 m/s
ഉത്തരം:പന്ത് 4 m/s വേഗതയിൽ മുകളിലേക്ക് എറിയപ്പെട്ടു, ലാൻഡിംഗ് നിമിഷത്തിൽ അതിന് Y അക്ഷത്തിന് നേരെ 6 m/s വേഗത ഉണ്ടായിരുന്നു.
കുറിപ്പ്.തൽക്ഷണ പ്രവേഗത്തിൻ്റെ പ്രൊജക്ഷൻ്റെ വർഗ്ഗത്തിൻ്റെ സൂത്രവാക്യം X അക്ഷത്തിൻ്റെ സാമ്യം ഉപയോഗിച്ച് ശരിയാണെന്ന് നിങ്ങൾ മനസ്സിലാക്കുമെന്ന് ഞങ്ങൾ പ്രതീക്ഷിക്കുന്നു.
ഒരേപോലെ ത്വരിതപ്പെടുത്തിയ ചലനത്തിന്, ഇനിപ്പറയുന്ന സമവാക്യങ്ങൾ സാധുതയുള്ളതാണ്, അത് ഞങ്ങൾ ഡെറിവേഷൻ ഇല്ലാതെ അവതരിപ്പിക്കുന്നു:
നിങ്ങൾ മനസ്സിലാക്കുന്നതുപോലെ, ഇടതുവശത്തുള്ള വെക്റ്റർ ഫോർമുലയും വലതുവശത്തുള്ള രണ്ട് സ്കെയിലർ ഫോർമുലകളും തുല്യമാണ്. ബീജഗണിതത്തിൻ്റെ വീക്ഷണകോണിൽ നിന്ന്, സ്കെയിലർ ഫോർമുലകൾ അർത്ഥമാക്കുന്നത് ഒരേപോലെ ത്വരിതപ്പെടുത്തിയ ചലനത്തിലൂടെ, സ്ഥാനചലനത്തിൻ്റെ പ്രവചനങ്ങൾ ഒരു ക്വാഡ്രാറ്റിക് നിയമമനുസരിച്ച് സമയത്തെ ആശ്രയിച്ചിരിക്കുന്നു എന്നാണ്. ഇത് തൽക്ഷണ പ്രവേഗ പ്രൊജക്ഷനുകളുടെ സ്വഭാവവുമായി താരതമ്യം ചെയ്യുക (§ 12-h കാണുക).
sx = x – xo and sy = y – yo (§ 12 കാണുക), മുകളിൽ വലത് കോളത്തിൽ നിന്നുള്ള രണ്ട് സ്കെലാർ ഫോർമുലകളിൽ നിന്ന് നമുക്ക് കോർഡിനേറ്റുകൾക്ക് സമവാക്യങ്ങൾ ലഭിക്കും:
ഒരു ശരീരത്തിൻ്റെ ഏകീകൃത ത്വരിതഗതിയിലുള്ള ചലനത്തിലെ ത്വരണം സ്ഥിരമായതിനാൽ, കോർഡിനേറ്റ് അക്ഷങ്ങൾ എല്ലായ്പ്പോഴും സ്ഥാനം പിടിക്കാം, അങ്ങനെ ആക്സിലറേഷൻ വെക്റ്റർ ഒരു അക്ഷത്തിന് സമാന്തരമായി നയിക്കപ്പെടുന്നു, ഉദാഹരണത്തിന് Y അക്ഷം, തൽഫലമായി, X അക്ഷത്തിനൊപ്പം ചലനത്തിൻ്റെ സമവാക്യം ആയിരിക്കും ശ്രദ്ധേയമായി ലളിതമാക്കിയിരിക്കുന്നു:
x = xo + υox t + (0), y = yo + υoy t + ½ ay t²
ഇടത് സമവാക്യം ഏകീകൃത റെക്റ്റിലീനിയർ ചലനത്തിൻ്റെ സമവാക്യവുമായി പൊരുത്തപ്പെടുന്നുവെന്നത് ശ്രദ്ധിക്കുക (§ 12-g കാണുക). ഇതിനർത്ഥം ഒരേപോലെ ത്വരിതപ്പെടുത്തിയ ചലനത്തിന് ഒരു അച്ചുതണ്ടിലൂടെയുള്ള ഏകീകൃത ചലനത്തിൽ നിന്നും മറ്റൊന്നിൽ ഒരേപോലെ ത്വരിതപ്പെടുത്തിയ ചലനത്തിൽ നിന്നും "രചിക്കാൻ" കഴിയും എന്നാണ്. ഒരു യാച്ചിലെ കോറുമായുള്ള അനുഭവം ഇത് സ്ഥിരീകരിക്കുന്നു (§ 12-b കാണുക).
ടാസ്ക്. കൈകൾ നീട്ടി പെൺകുട്ടി പന്ത് എറിഞ്ഞു. അവൻ 80 സെൻ്റീമീറ്റർ ഉയർന്നു, താമസിയാതെ പെൺകുട്ടിയുടെ കാൽക്കൽ വീണു, 180 സെൻ്റീമീറ്റർ പറന്നു. ഏത് വേഗതയിലാണ് പന്ത് എറിഞ്ഞത്, പന്ത് നിലത്ത് പതിച്ചപ്പോൾ ഏത് വേഗതയിലായിരുന്നു?
Y അക്ഷത്തിലേക്കുള്ള തൽക്ഷണ പ്രവേഗത്തിൻ്റെ പ്രൊജക്ഷനായി നമുക്ക് സമവാക്യത്തിൻ്റെ ഇരുവശങ്ങളും സമചതുരമാക്കാം: υy = υoy + ay t (§ 12 കാണുക). നമുക്ക് തുല്യത ലഭിക്കുന്നു:
υy² = ( υoy + ay t )² = υoy² + 2 υoy ay t + ay² t²
രണ്ട് വലത് പദങ്ങൾക്ക് മാത്രം ഫാക്ടർ 2 ay ബ്രാക്കറ്റിൽ നിന്ന് എടുക്കാം:
υy² = υoy² + 2 ay ( υoy t + ½ ay t² )
സ്ഥാനചലനത്തിൻ്റെ പ്രൊജക്ഷൻ കണക്കാക്കുന്നതിനുള്ള ഫോർമുല ബ്രാക്കറ്റുകളിൽ നമുക്ക് ലഭിക്കുന്നു എന്നത് ശ്രദ്ധിക്കുക: sy = υoy t + ½ ay t². അതിനെ sy ഉപയോഗിച്ച് മാറ്റിസ്ഥാപിക്കുമ്പോൾ, നമുക്ക് ലഭിക്കുന്നത്:
പരിഹാരം. നമുക്ക് ഒരു ഡ്രോയിംഗ് ഉണ്ടാക്കാം: Y അക്ഷം മുകളിലേക്ക് നയിക്കുക, പെൺകുട്ടിയുടെ കാൽക്കൽ നിലത്ത് കോർഡിനേറ്റുകളുടെ ഉത്ഭവം സ്ഥാപിക്കുക. വേഗത പ്രൊജക്ഷൻ്റെ ചതുരത്തിന് വേണ്ടി നമ്മൾ ഉരുത്തിരിഞ്ഞ ഫോർമുല പ്രയോഗിക്കാം, ആദ്യം പന്തിൻ്റെ ഉയർച്ചയുടെ മുകൾ ഭാഗത്ത്:
0 = υoy² + 2·(–g)·(+h) ⇒ υoy = ±√¯2gh = +4 m/s
തുടർന്ന്, മുകളിലെ പോയിൻ്റിൽ നിന്ന് താഴേക്ക് നീങ്ങാൻ തുടങ്ങുമ്പോൾ:
υy² = 0 + 2·(–g)·(–H) ⇒ υy = ±√¯2gh = –6 m/s
ഉത്തരം: പന്ത് 4 മീ / സെ വേഗതയിൽ മുകളിലേക്ക് എറിഞ്ഞു, ലാൻഡിംഗ് നിമിഷത്തിൽ അതിന് 6 മീ / സെക്കൻ്റ് വേഗത ഉണ്ടായിരുന്നു, അത് Y അക്ഷത്തിന് നേരെ നയിക്കപ്പെട്ടു.
കുറിപ്പ്. തൽക്ഷണ പ്രവേഗത്തിൻ്റെ ചതുരാകൃതിയിലുള്ള പ്രൊജക്ഷനുള്ള ഫോർമുല X അച്ചുതണ്ടിൻ്റെ സാമ്യമനുസരിച്ച് ശരിയാണെന്ന് നിങ്ങൾ മനസ്സിലാക്കുമെന്ന് ഞങ്ങൾ പ്രതീക്ഷിക്കുന്നു:
ചലനം ഏകമാനമാണെങ്കിൽ, അതായത്, അത് ഒരു അക്ഷത്തിൽ മാത്രമേ സംഭവിക്കുകയുള്ളൂ എങ്കിൽ, നിങ്ങൾക്ക് ചട്ടക്കൂടിലെ രണ്ട് സൂത്രവാക്യങ്ങളിൽ ഒന്ന് ഉപയോഗിക്കാം.
