Terdapat arus bulat mikroskopik ( arus molekul). Idea ini kemudiannya disahkan, selepas penemuan elektron dan struktur atom: arus ini dicipta oleh pergerakan elektron di sekeliling nukleus dan, kerana ia berorientasikan dengan cara yang sama, secara keseluruhan ia membentuk medan di dalam dan sekeliling magnet.

Pada imej A satah di mana arus elektrik asas terletak berorientasikan secara rawak disebabkan oleh pergerakan terma atom yang huru-hara, dan bahan itu tidak menunjukkan sifat magnetik. Dalam keadaan magnet (di bawah pengaruh, sebagai contoh, luaran medan magnet) (melukis b) pesawat ini berorientasikan sama, dan tindakan mereka disimpulkan.

Kebolehtelapan magnet.

Tindak balas medium terhadap pengaruh medan magnet luar dengan aruhan B0 (medan dalam vakum) ditentukan oleh kerentanan magnet. μ :

di mana DALAM— aruhan medan magnet dalam bahan. Kebolehtelapan magnet adalah serupa dengan pemalar dielektrik ɛ .

Berdasarkan sifat magnetnya, bahan dibahagikan kepada bahan diamagnet, paramagnet Dan ferromagnet. Untuk bahan diamagnet pekali μ , yang mencirikan sifat magnetik persekitaran, kurang daripada perpaduan (contohnya, bismut μ = 0.999824); dalam bahan paramagnet μ > 1 (untuk platinum μ - 1.00036); dalam ferromagnet μ ≫ 1 (besi, nikel, kobalt).

Diamagnet ditolak oleh magnet, bahan paramagnet tertarik kepadanya. Dengan ciri-ciri ini mereka boleh dibezakan antara satu sama lain. Bagi kebanyakan bahan, kebolehtelapan magnet hampir sama dengan perpaduan, tetapi untuk ferromagnet ia sangat melebihinya, mencapai beberapa puluh ribu unit.

Ferromagnet.

Ferromagnet mempamerkan sifat magnet terkuat. Medan magnet yang dicipta oleh ferromagnet jauh lebih kuat daripada medan magnet luar. Benar, medan magnet ferromagnet tidak dicipta sebagai hasil daripada putaran elektron di sekeliling nukleus - momen magnet orbital, dan disebabkan oleh putaran elektron sendiri - momen magnetnya sendiri, dipanggil berputar.

Suhu kari ( TDengan) ialah suhu di atas bahan feromagnetik kehilangan sifat magnetnya. Ia berbeza untuk setiap ferromagnet. Sebagai contoh, untuk besi T s= 753 °C, untuk nikel T s= 365 °C, untuk kobalt T s= 1000 °C. Terdapat aloi feromagnetik di mana T s < 100 °С.

Kajian terperinci pertama tentang sifat magnetik ferromagnet telah dijalankan oleh ahli fizik Rusia yang cemerlang A. G. Stoletov (1839-1896).

Ferromagnet digunakan secara meluas: sebagai magnet kekal(dalam alat pengukur elektrik, pembesar suara, telefon, dan sebagainya), teras keluli dalam transformer, penjana, motor elektrik (untuk meningkatkan medan magnet dan menjimatkan elektrik). Pita magnetik, yang diperbuat daripada bahan feromagnetik, merakam bunyi dan imej untuk perakam pita dan perakam video. Maklumat direkodkan pada filem magnet nipis untuk peranti storan dalam komputer elektronik.

Magnetik

Semua bahan dalam medan magnet dimagnetkan (medan magnet dalaman muncul di dalamnya). Bergantung pada magnitud dan arah medan dalaman, bahan dibahagikan kepada:

1) bahan diamagnet,

2) bahan paramagnet,

3) ferromagnet.

Kemagnetan sesuatu bahan dicirikan oleh kebolehtelapan magnet,

aruhan magnet dalam jirim,

Aruhan magnet dalam vakum.

Mana-mana atom boleh dicirikan oleh momen magnet .

Kekuatan semasa dalam litar, - kawasan litar, - vektor normal ke permukaan litar.

Arus mikro atom dicipta oleh pergerakan elektron negatif di orbit dan di sekeliling paksinya sendiri, serta oleh putaran nukleus positif di sekeliling paksinya sendiri.

1. Diamagnet.

Apabila tiada medan luar, dalam atom bahan diamagnet arus elektron dan nukleus diberi pampasan. Jumlah arus mikro atom dan momen magnetnya adalah sama dengan sifar.

Dalam medan magnet luar, arus asas bukan sifar teraruh ( teraruh ) dalam atom. Momen magnet atom berorientasikan ke arah yang bertentangan.

Bidang kecil sendiri dicipta, diarahkan bertentangan dengan yang luar, melemahkannya.

Dalam bahan diamagnet.

Kerana< , то для диамагнетиков 1.

2. Paramagnet

DALAM paramagnet arus mikro atom dan momen magnetnya tidak sama dengan sifar.

Tanpa medan luaran, arus mikro ini terletak secara huru-hara.

Dalam medan magnet luaran, arus mikro atom paramagnet berorientasikan sepanjang medan, meningkatkannya.

Dalam bahan paramagnet, aruhan magnet = + sedikit melebihi .

Untuk paramagnet, 1. Untuk dia- dan paramagnet, kita boleh menganggap 1.

Jadual 1. Kebolehtelapan magnet bagi bahan para- dan diamagnet.

Kemagnetan bahan paramagnet bergantung pada suhu, kerana Pergerakan haba atom menghalang susunan arus mikro yang teratur.

Kebanyakan bahan dalam alam semula jadi adalah paramagnet.

Medan magnet intrinsik dalam dia- dan paramagnet adalah tidak ketara dan musnah jika bahan dikeluarkan dari medan luar (atom kembali ke keadaan asalnya, bahan itu dinyahmagnetkan).

3. Ferromagnet

Kebolehtelapan magnet ferromagnet mencapai ratusan ribu dan bergantung pada magnitud medan magnetisasi ( bahan yang sangat magnetik).

Ferromagnet: besi, keluli, nikel, kobalt, aloi dan sebatiannya.

Dalam feromagnet, terdapat kawasan kemagnetan spontan (“domain”) di mana semua arus mikro atom berorientasikan dengan cara yang sama. Saiz domain mencapai 0.1 mm.

Dengan ketiadaan medan luaran, momen magnet domain individu berorientasikan secara rawak dan diberi pampasan. Dalam medan luaran, domain di mana arus mikro meningkatkan medan luaran meningkatkan saiznya dengan mengorbankan medan jiran. Medan magnet yang terhasil = + dalam ferromagnet adalah lebih kuat berbanding dengan bahan para- dan diamagnet.

Domain yang mengandungi berbilion-bilion atom mempunyai inersia dan tidak cepat kembali kepada keadaan tidak teratur asalnya. Oleh itu, jika ferromagnet dikeluarkan dari medan luaran, maka medannya sendiri kekal untuk masa yang lama.

Magnet menyahmagnetkan apabila penyimpanan jangka panjang(dari masa ke masa, domain kembali kepada keadaan huru-hara).

Kaedah penyahmagnetan lain ialah pemanasan. Bagi setiap ferromagnet terdapat suhu (ia dipanggil "Titik Curie") di mana ikatan antara atom dalam domain dimusnahkan. Dalam kes ini, ferromagnet bertukar menjadi paramagnet dan penyahmagnetan berlaku. Sebagai contoh, titik Curie untuk besi ialah 770°C.

Jika dalam eksperimen yang diterangkan di atas, bukannya teras besi, kita mengambil teras daripada bahan lain, maka perubahan dalam fluks magnet juga boleh dikesan. Adalah wajar untuk menjangkakan bahawa kesan yang paling ketara akan dihasilkan oleh bahan yang serupa dalam sifat magnetnya kepada besi, iaitu nikel, kobalt dan beberapa aloi magnet. Sesungguhnya, apabila teras yang diperbuat daripada bahan-bahan ini dimasukkan ke dalam gegelung, peningkatan dalam fluks magnet ternyata agak ketara. Dalam erti kata lain, kita boleh mengatakan bahawa kebolehtelapan magnetik mereka adalah tinggi; untuk nikel, sebagai contoh, ia boleh mencapai nilai 50, untuk kobalt 100. Semua bahan ini dengan nilai yang besar digabungkan menjadi satu kumpulan bahan feromagnetik.

Walau bagaimanapun, semua bahan "bukan magnet" lain juga mempunyai beberapa kesan ke atas fluks magnet, walaupun pengaruhnya jauh lebih rendah daripada pengaruh bahan feromagnetik. Dengan bantuan pengukuran yang sangat teliti perubahan ini dapat dikesan dan kebolehtelapan magnet dapat ditentukan pelbagai bahan. Walau bagaimanapun, perlu diingat bahawa dalam eksperimen yang diterangkan di atas, kami membandingkan fluks magnet dalam gegelung yang rongganya dipenuhi dengan besi dengan fluks dalam gegelung dengan udara di dalamnya. Selagi kita bercakap tentang bahan yang sangat magnetik seperti besi, nikel, kobalt, ini tidak penting, kerana kehadiran udara mempunyai sedikit kesan pada fluks magnet. Tetapi apabila mengkaji sifat magnet bahan lain, khususnya udara itu sendiri, kita mesti, sudah tentu, membuat perbandingan dengan gegelung di dalamnya tidak ada udara (vakum). Oleh itu, untuk kebolehtelapan magnet kita mengambil nisbah fluks magnet dalam bahan yang dikaji dan dalam vakum. Dalam erti kata lain, kita mengambil kebolehtelapan magnet untuk vakum sebagai satu (jika , maka ).

Pengukuran menunjukkan bahawa kebolehtelapan magnet semua bahan adalah berbeza daripada kesatuan, walaupun dalam kebanyakan kes perbezaan ini sangat kecil. Tetapi apa yang luar biasa adalah hakikat bahawa untuk sesetengah bahan kebolehtelapan magnet adalah lebih besar daripada satu, manakala bagi yang lain ia adalah kurang daripada satu, iaitu, mengisi gegelung dengan beberapa bahan meningkatkan fluks magnet, dan mengisi gegelung dengan bahan lain mengurangkan fluks ini. Yang pertama daripada bahan ini dipanggil paramagnetik (), dan yang kedua - diamagnetik (). Seperti yang ditunjukkan oleh jadual. 7, perbezaan dalam kebolehtelapan daripada perpaduan untuk kedua-dua bahan paramagnet dan diamagnet adalah kecil.

Perlu ditekankan terutamanya bahawa untuk badan paramagnet dan diamagnet, kebolehtelapan magnet tidak bergantung pada aruhan magnet medan magnet luar, iaitu, ia adalah nilai malar yang mencirikan bahan tertentu. Seperti yang akan kita lihat dalam § 149, ini tidak berlaku untuk besi dan badan lain yang serupa (ferromagnetik).

Jadual 7. Kebolehtelapan magnet untuk beberapa bahan paramagnet dan diamagnet

Bahan paramagnet		Bahan diamagnet
Nitrogen (gas)		Hidrogen (gas)
Udara (gas)
Oksigen (gas)
Oksigen (cecair)
aluminium
Tungsten

Pengaruh bahan paramagnet dan diamagnetik pada fluks magnet dijelaskan, sama seperti pengaruh bahan feromagnetik, oleh fakta bahawa fluks magnet yang dicipta oleh arus dalam belitan gegelung disambungkan oleh fluks yang berasal dari arus ampere asas. Bahan paramagnet meningkatkan fluks magnet gegelung. Peningkatan fluks ini apabila gegelung diisi dengan bahan paramagnet menunjukkan bahawa dalam bahan paramagnet, di bawah pengaruh medan magnet luar, arus asas berorientasikan supaya arahnya bertepatan dengan arah arus belitan (Rajah 276). Perbezaan sedikit daripada perpaduan hanya menunjukkan bahawa dalam kes bahan paramagnet ini fluks magnet tambahan adalah sangat kecil, iaitu, bahan paramagnet dimagnetkan dengan sangat lemah.

Pengurangan dalam fluks magnet apabila mengisi gegelung dengan bahan diamagnet bermakna dalam kes ini fluks magnet dari arus ampere asas diarahkan bertentangan dengan fluks magnet gegelung, iaitu, dalam bahan diamagnet, di bawah pengaruh luaran medan magnet, arus asas timbul, diarahkan bertentangan dengan arus belitan (Rajah 277). Kekecilan sisihan daripada perpaduan dalam kes ini juga menunjukkan bahawa aliran tambahan arus asas ini adalah kecil.

nasi. 277. Bahan diamagnet di dalam gegelung melemahkan medan magnet solenoid. Arus asas di dalamnya diarahkan bertentangan dengan arus dalam solenoid

Penentuan kebolehtelapan magnet sesuatu bahan. Peranannya dalam menerangkan medan magnet

Jika anda menjalankan eksperimen dengan solenoid yang disambungkan kepada galvanometer balistik, maka apabila arus dalam solenoid dihidupkan, anda boleh menentukan nilai fluks magnet F, yang akan berkadar dengan pesongan jarum galvanometer. Mari kita jalankan eksperimen dua kali, dan tetapkan arus (I) dalam galvanometer menjadi sama, tetapi dalam eksperimen pertama solenoid akan tanpa teras, dan dalam percubaan kedua, sebelum menghidupkan arus, kami akan memperkenalkan teras besi ke dalam solenoid. Telah didapati bahawa dalam eksperimen kedua fluks magnet adalah jauh lebih besar daripada yang pertama (tanpa teras). Apabila mengulangi eksperimen dengan teras ketebalan yang berbeza, ternyata aliran maksimum diperolehi dalam kes apabila seluruh solenoid diisi dengan besi, iaitu, penggulungan dililit rapat di sekeliling teras besi. Anda boleh menjalankan eksperimen dengan teras yang berbeza. Hasilnya ialah:

di mana $Ф$ ialah fluks magnet dalam gegelung dengan teras, $Ф_0$ ialah fluks magnet dalam gegelung tanpa teras. Peningkatan dalam fluks magnet apabila teras dimasukkan ke dalam solenoid dijelaskan oleh fakta bahawa kepada fluks magnet yang mencipta arus dalam belitan solenoid, fluks magnet yang dicipta oleh satu set arus molekul ampere berorientasikan telah ditambah. Di bawah pengaruh medan magnet, arus molekul berorientasikan, dan jumlah momen magnetik mereka tidak lagi sama dengan sifar, dan medan magnet tambahan timbul.

Definisi

Kuantiti $\mu $, yang mencirikan sifat magnet medium, dipanggil kebolehtelapan magnetik (atau kebolehtelapan magnet relatif).

Ini adalah ciri tanpa dimensi bagi sesuatu bahan. Peningkatan dalam fluks Ф sebanyak $\mu $ kali (1) bermakna aruhan magnet $\overrightarrow(B)$ dalam teras adalah bilangan kali yang sama lebih besar daripada dalam vakum dengan arus yang sama dalam solenoid. Oleh itu, kita boleh menulis bahawa:

\[\overrightarrow(B)=\mu (\overrightarrow(B))_0\left(2\right),\]

di mana $(\overrightarrow(B))_0$ ialah aruhan medan magnet dalam vakum.

Bersama dengan aruhan magnetik, yang merupakan yang utama ciri kuasa medan, gunakan kuantiti vektor tambahan seperti kekuatan medan magnet ($\overrightarrow(H)$), yang berkaitan dengan $\overrightarrow(B)$ oleh hubungan berikut:

\[\overrightarrow(B)=\mu \overrightarrow(H)\left(3\right).\]

Jika formula (3) digunakan pada eksperimen dengan teras, kami memperolehnya tanpa ketiadaan teras:

\[(\overrightarrow(B))_0=(\mu )_0\overrightarrow(H_0)\left(4\right),\]

di mana $\mu $=1. Jika ada inti, kita dapat:

\[\overrightarrow(B)=\mu (\mu )_0\overrightarrow(H)\left(5\right).\]

Tetapi oleh kerana (2) berpuas hati, ternyata:

\[\mu (\mu )_0\overrightarrow(H)=(\mu m)_0\overrightarrow(H_0)\to \overrightarrow(H)=\overrightarrow(H_0)\left(6\right).\]

Kami mendapati bahawa kekuatan medan magnet tidak bergantung pada jenis bahan homogen yang diisi oleh ruang itu. Kebolehtelapan magnet kebanyakan bahan adalah mengenai perpaduan, kecuali feromagnet.

Kerentanan magnet sesuatu bahan

Biasanya vektor kemagnetan ($\overrightarrow(J)$) dikaitkan dengan vektor keamatan pada setiap titik magnet:

\[\overrightarrow(J)=\varkappa \overrightarrow(H)\left(7\right),\]

di mana $\varkappa $ ialah kerentanan magnet, kuantiti tanpa dimensi. Untuk bahan bukan feromagnetik dan dalam medan kecil $\varkappa $ tidak bergantung pada kekuatan dan merupakan kuantiti skalar. Dalam media anisotropik, $\varkappa $ ialah tensor dan arah $\overrightarrow(J)$ dan $\overrightarrow(H)$ tidak bertepatan.

Hubungan antara kerentanan magnet dan kebolehtelapan magnet

\[\overrightarrow(H)=\frac(\overrightarrow(B))((\mu )_0)-\overrightarrow(J)\left(8\right).\]

Mari kita gantikan ungkapan untuk vektor kemagnetan (7) kepada (8), dan dapatkan:

\[\overrightarrow(H)=\frac(\overrightarrow(B))((\mu )_0)-\overrightarrow(H)\left(9\right).\]

Menyatakan ketegangan, kami mendapat:

\[\overrightarrow(H)=\frac(\overrightarrow(B))((\mu )_0\left(1+\varkappa \right))\to \overrightarrow(B)=(\mu )_0\left( 1+\varkappa \kanan)\anak panah kanan(H)\kiri(10\kanan).\]

Membandingkan ungkapan (5) dan (10), kami memperoleh:

\[\mu =1+\varkappa \kiri(11\kanan).\]

Kerentanan magnet boleh sama ada positif atau negatif. Daripada (11) ia mengikuti bahawa kebolehtelapan magnet boleh sama ada lebih besar daripada perpaduan atau kurang daripadanya.

Contoh 1

Tugas: Kira kemagnetan di tengah gegelung bulat jejari R=0.1 m dengan arus kekuatan I=2A, jika ia direndam dalam oksigen cecair. Kecenderungan magnetik oksigen cecair adalah sama dengan $\varkappa =3.4\cdot (10)^(-3).$

Sebagai asas untuk menyelesaikan masalah, kami akan mengambil ungkapan yang mencerminkan hubungan antara kekuatan medan magnet dan kemagnetan:

\[\overrightarrow(J)=\varkappa \overrightarrow(H)\left(1.1\right).\]

Mari cari medan di tengah gegelung dengan arus, kerana kita perlu mengira kemagnetan pada ketika ini.

Mari kita pilih bahagian asas pada konduktor pembawa arus (Rajah 1); sebagai asas untuk menyelesaikan masalah, kita menggunakan formula untuk kekuatan elemen gegelung pembawa arus:

di mana $\ \overrightarrow(r)$ ialah vektor jejari yang dilukis daripada elemen semasa ke titik yang sedang dipertimbangkan, $\overrightarrow(dl)$ ialah elemen konduktor dengan arus (arah ditentukan oleh arah arus ), $\vartheta$ ialah sudut antara $ \overrightarrow(dl)$ dan $\overrightarrow(r)$. Berdasarkan Rajah. 1 $\vartheta=90()^\circ $, oleh itu (1.1) akan dipermudahkan, sebagai tambahan, jarak dari pusat bulatan (titik di mana kita mencari medan magnet) unsur konduktor dengan arus adalah malar dan sama dengan jejari pusingan (R), oleh itu kita mempunyai:

Vektor kekuatan medan magnet yang terhasil diarahkan sepanjang paksi X, ia boleh didapati sebagai jumlah vektor individu $\ \ \overrightarrow(dH),$ kerana semua elemen semasa mencipta medan magnet di tengah pusingan, diarahkan sepanjang biasa giliran. Kemudian, mengikut prinsip superposisi, jumlah kekuatan medan magnet boleh diperolehi dengan menghantar kepada kamiran:

Menggantikan (1.3) kepada (1.4), kita dapat:

Mari kita cari kemagnetan jika kita menggantikan keamatan daripada (1.5) kepada (1.1), kita dapat:

Semua unit diberikan dalam sistem SI, mari kita laksanakan pengiraan:

Jawapan: $J=3.4\cdot (10)^(-2)\frac(A)(m).$

Contoh 2

Tugas: Kira pecahan jumlah medan magnet dalam rod tungsten yang berada dalam medan magnet seragam luaran, yang ditentukan oleh arus molekul. Kebolehtelapan magnetik tungsten ialah $\mu =1.0176.$

Aruhan medan magnet ($B"$), yang menyumbang kepada arus molekul, boleh didapati sebagai:

di mana $J$ ialah kemagnetan. Ia berkaitan dengan kekuatan medan magnet dengan ungkapan:

di mana kerentanan magnet sesuatu bahan boleh didapati sebagai:

\[\varkappa =\mu -1\ \kiri(2.3\kanan).\]

Oleh itu, kita dapati medan magnet arus molekul sebagai:

Jumlah medan dalam rod dikira mengikut formula:

Kami menggunakan ungkapan (2.4) dan (2.5) untuk mencari hubungan yang diperlukan:

\[\frac(B")(B)=\frac((\mu )_0\left(\mu -1\right)H)(\mu (\mu )_0H)=\frac(\mu -1) (\mu).\]

Mari kita lakukan pengiraan:

\[\frac(B")(B)=\frac(1.0176-1)(1.0176)=0.0173.\]

Jawapan:$\frac(B")(B)=0.0173.$

Medan magnet gegelung ditentukan oleh arus dan kekuatan medan ini, dan induksi medan. Itu. Aruhan medan dalam vakum adalah berkadar dengan magnitud arus. Jika medan magnet dicipta dalam persekitaran atau bahan tertentu, maka medan itu mempengaruhi bahan itu, dan ia, seterusnya, mengubah medan magnet dengan cara tertentu.

Bahan yang terletak dalam medan magnet luar dimagnetkan dan medan magnet dalaman tambahan muncul di dalamnya. Ia dikaitkan dengan pergerakan elektron di sepanjang orbit intra-atom, serta di sekitar paksi mereka sendiri. Pergerakan elektron dan nukleus atom boleh dianggap sebagai arus bulat asas.

Sifat magnet bagi arus bulat asas dicirikan oleh momen magnet.

Dengan ketiadaan medan magnet luaran, arus asas di dalam bahan berorientasikan secara rawak (secara huru-hara) dan, oleh itu, jumlah atau jumlah momen magnet adalah sifar dan medan magnet arus dalaman asas tidak dikesan di ruang sekeliling.

Pengaruh medan magnet luar pada arus asas dalam jirim ialah orientasi paksi putaran zarah bercas berubah supaya momen magnetnya diarahkan ke satu arah. (ke arah medan magnet luar). Keamatan dan sifat magnetisasi bahan yang berbeza dalam medan magnet luar yang sama berbeza dengan ketara. Kuantiti yang mencirikan sifat medium dan pengaruh medium pada ketumpatan medan magnet dipanggil mutlak kebolehtelapan magnet atau kebolehtelapan magnet medium (μ Dengan ) . Ini adalah hubungannya = . Diukur [ μ Dengan ]=Gn/m.

Kebolehtelapan magnet mutlak vakum dipanggil pemalar magnet μ O =4π 10 -7 H/m.

Nisbah kebolehtelapan magnet mutlak kepada pemalar magnet dipanggil kebolehtelapan magnet relatifμ c /μ 0 =μ. Itu. kebolehtelapan magnetik relatif ialah nilai yang menunjukkan berapa kali kebolehtelapan magnet mutlak medium adalah lebih besar atau kurang daripada kebolehtelapan mutlak vakum. μ ialah kuantiti tanpa dimensi yang berbeza-beza dalam julat yang luas. Nilai ini menjadi asas untuk membahagikan semua bahan dan media kepada tiga kumpulan.

Diamagnet . Bahan-bahan ini mempunyai μ< 1. К ним относятся - медь, серебро, цинк, ртуть, свинец, сера, хлор, вода и др. Например, у меди μ Cu = 0,999995. Эти вещества слабо взаимодействуют с магнитом.

Paramagnet . Bahan ini mempunyai μ > 1. Ini termasuk aluminium, magnesium, timah, platinum, mangan, oksigen, udara, dll. Udara = 1.0000031. . Bahan-bahan ini, seperti bahan diamagnet, berinteraksi lemah dengan magnet.

Untuk pengiraan teknikal, μ badan diamagnetik dan paramagnet diambil sama dengan perpaduan.

Ferromagnet . Ini adalah kumpulan bahan khas yang memainkan peranan besar dalam kejuruteraan elektrik. Bahan ini mempunyai μ >> 1. Ini termasuk besi, keluli, besi tuang, nikel, kobalt, gadolinium dan aloi logam. Bahan-bahan ini sangat tertarik kepada magnet. Untuk bahan ini, μ = 600-10,000. Bagi sesetengah aloi, μ mencapai nilai rekod sehingga 100,000. Perlu diingat bahawa μ untuk bahan feromagnetik tidak tetap dan bergantung kepada kekuatan medan magnet, jenis bahan dan suhu .

Nilai besar µ dalam ferromagnet dijelaskan oleh fakta bahawa ia mengandungi kawasan magnetisasi spontan (domain), di mana momen magnet asas diarahkan dengan cara yang sama. Apabila dilipat, ia membentuk momen magnet biasa bagi domain.

Dengan ketiadaan medan magnet, momen magnet domain berorientasikan secara rawak dan jumlah momen magnet badan atau bahan adalah sifar. Di bawah pengaruh medan luaran, momen magnet domain berorientasikan satu arah dan membentuk momen magnet biasa badan, diarahkan ke arah yang sama dengan medan magnet luaran.

ini ciri penting digunakan dalam amalan dengan menggunakan teras feromagnetik dalam gegelung, yang memungkinkan untuk meningkatkan secara mendadak aruhan magnet dan fluks magnet pada nilai arus dan bilangan lilitan yang sama atau, dengan kata lain, untuk menumpukan medan magnet dalam agak kecil. isipadu.